1. Trang chủ
  2. » Giáo Dục - Đào Tạo

Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần

56 29 1

Đang tải... (xem toàn văn)

Tài liệu hạn chế xem trước, để xem đầy đủ mời bạn chọn Tải xuống

THÔNG TIN TÀI LIỆU

Thông tin cơ bản

Tiêu đề Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởi carbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
Tác giả Lê Thị Hà
Người hướng dẫn TS. Lê Văn Hiệu, BM Vật lý
Trường học Đại học Hồng Đức
Chuyên ngành Vật lý lý thuyết & Vật lý toán
Thể loại luận văn thạc sĩ
Năm xuất bản 2021
Thành phố Thanh Hóa
Định dạng
Số trang 56
Dung lượng 1,13 MB

Nội dung

CHƯƠNG 2 LÝ THUYẾT LAN TRUYỀN ÁNH SÁNG TRONG SỢI QUANG LỜI CAM ĐOAN Tôi xin cam đoan đây là công trình khoa học nghiên cứu của riêng tôi dưới sự hướng dẫn của TS Lê Văn Hiệu, các kết quả là trung thực và chưa từng được công bố trong các công trình khoa học khác Tác giả luận văn Lê Thị Hà i LỜI CẢM ƠN Đề tài “Nghiên cứu quá trình phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởi carbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần” là nội dung tôi chọn để nghiên cứu và làm luận văn th.

Ngày đăng: 26/05/2022, 18:13

Nguồn tham khảo

Tài liệu tham khảo Loại Chi tiết
[2] Hồ Quang Quý (2007), Quang phi tuyến ứng dụng, NXB ĐHQGHN. TIẾNG ANH Sách, tạp chí
Tiêu đề: Quang phi tuyến ứng dụng
Tác giả: Hồ Quang Quý
Nhà XB: NXB ĐHQGHN. TIẾNG ANH
Năm: 2007
[3] K. Masanori and S. Kunimasa 2004Applicability of classical optical fiber theories to holey fibers Optics Letters Vol. 29, Issue 15, pp. 1739-1741 Sách, tạp chí
Tiêu đề: Optics Letters
[4] J. M Dudley, G. Genty and S. Coen 2006 Supercontinuum generation in photonics crystal fiber Rev. Mod. Phys. 781135–84 Sách, tạp chí
Tiêu đề: Rev. Mod. Phys
[5] R. Holzwarth, T. Udem, T.W Họnsch, J. C. Knight, W. J. Wadsworth, and P. S. J. Russell 2000 Optical frequency synthesizer for precision spectroscopy Phys. Rev. Lett.85(11), 2264–2267 Sách, tạp chí
Tiêu đề: Phys. Rev. Lett
[6] T. Udem, R. Holzwarth and T W Họnsch 2002 Optical frequency metrology Nature 416 233–7 Sách, tạp chí
Tiêu đề: Nature
[9] Yang L Yet al 2018 Spectrally flat supercontinuum generation in a holmium-doped ZBLAN fiber with record power ratio beyond 3 μm.Photonics Res 6, 417–421 Sách, tạp chí
Tiêu đề: et al" 2018 Spectrally flat supercontinuum generation in aholmium-doped ZBLAN fiber with record power ratio beyond 3 μm."Photonics Res
[10] V. Kumar, A.K. George, J.C. Knight, P.S.J. Russell 2003 Tellurite photonic crystal fiber, Opt. Exp. 11 2641–2645 Sách, tạp chí
Tiêu đề: Opt. Exp. 11
[12] S. Dai, Y. Wang, X. Peng, P. Zhang, X. Wang, and Y. Xu 2018 A review of mid-infrared supercontinuum generation in chalcogenide glass fibers Appl. Sci. 8(5), 707 Sách, tạp chí
Tiêu đề: Appl. Sci
[14] H. V. Le, V. L. Cao, H. T. Nguyen, A. M. Nguyen, R. Buczyński , R.Kasztelanic 2018 Application of ethanol infiltration for ultra-flatted normal dispersion in fused silica photonic crystal fibersLaser Physics, 28115106 Sách, tạp chí
Tiêu đề: Laser Physics
[16] J. Pniewski, T. Stefaniuk, H. L.Van, V.C. Long, L. C. Van, R.Kasztelanic, G. Stepniewski, A. Ramaniuk, M. Trippenbach, and R.Buczynski 2016 Dispersion engineering in nonlinear soft glass photonic crystal fibers infiltrated with liquidsApplied Optics. Vol. 55, No. 19 1559- 128X Sách, tạp chí
Tiêu đề: Applied Optics
[17] G. P. Agrawal, (2007), “Nonlinear Fiber Optics”, Academic, San Diego, Calif Sách, tạp chí
Tiêu đề: Nonlinear Fiber Optics”
Tác giả: G. P. Agrawal
Năm: 2007
[18] A. Schliesser, N. Picquộ, T. W. Họnsch. (2012), Nat. Photonics,6, pp.440–449 Sách, tạp chí
Tiêu đề: Nat. Photonics
Tác giả: A. Schliesser, N. Picquộ, T. W. Họnsch
Năm: 2012
[19] M. Koshiba and K. Saitoh (2003), “Structural dependence of effective area and mode field diameter for holey fibers”, Optics Express 11, 1746 Sách, tạp chí
Tiêu đề: Structural dependence of effectivearea and mode field diameter for holey fibers”, "Optics Express
Tác giả: M. Koshiba and K. Saitoh
Năm: 2003
[20] N. A. Mortensen, J. R. Folkenberg, M. D. Nielsen, and K. P. Hansen (2003), “Modal cutoff and the V parameter in photonic crystal fibers”, Optics Letters 28, 1879 Sách, tạp chí
Tiêu đề: Modal cutoff and the V parameter in photonic crystal fibers”, "Optics Letters
Tác giả: N. A. Mortensen, J. R. Folkenberg, M. D. Nielsen, and K. P. Hansen
Năm: 2003
[21] M. DiDomenico (1966), “Generation of Ultrashort Optical Pulses by Mode Locking the 171 YAIG:Nd Laser”, Applied Physics Letters 8, 180 Sách, tạp chí
Tiêu đề: Generation of Ultrashort Optical Pulses byMode Locking the 171 YAIG:Nd Laser”, "Applied Physics Letters 8
Tác giả: M. DiDomenico
Năm: 1966
[22] M. Lax, J. H. Batteh, and G. P. Agrawal (1981), “Channeling of intense electromagnetic beams”, J. Appl. Phys. 52, 109 Sách, tạp chí
Tiêu đề: Channeling of intense electromagnetic beams”, "J. Appl. Phys
Tác giả: M. Lax, J. H. Batteh, and G. P. Agrawal
Năm: 1981
[23] M. D. Feit and J. A. Fleck (1978), “Light propagation in graded-index optical fibers”, Appl. Opt. 17, 3990 Sách, tạp chí
Tiêu đề: Light propagation in graded-indexoptical fibers”, "Appl. Opt. 17
Tác giả: M. D. Feit and J. A. Fleck
Năm: 1978
[24] M. Lax, G. P. Agrawal, M. Belic, B. J. Coffey, and W. H. Louisell (1985), “Electromagnetic-field distribution in loaded unstable resonators”, J. Opt. Soc. Am. A 2, 732.[19] J. C. Knight, Nature.424 (2003) 847-851 Sách, tạp chí
Tiêu đề: Electromagnetic-field distribution in loaded unstable resonators”,"J. Opt. Soc. Am". A 2, 732.[19] J. C. Knight, "Nature
Tác giả: M. Lax, G. P. Agrawal, M. Belic, B. J. Coffey, and W. H. Louisell
Năm: 1985
[25] H. Liu, Y. Yu, W. Song, Q. Jiang, and F. Pang, Opto-Electronic Advances, 2 (2) (2019) 1800201-1800209 Sách, tạp chí
Tiêu đề: Opto-ElectronicAdvances
[26] D. Churin, T. N. Nguyen, K. Kieu, R. A. Norwood, and N.Peyghambarian, Opt. Mater. Express.3 (9) (2013) 1358-1364 Sách, tạp chí
Tiêu đề: Opt. Mater. Express

HÌNH ẢNH LIÊN QUAN

Hình 1.1. Mặt cắt của index guidinh PCF với lõi được làm từ silica [14]. - Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
Hình 1.1. Mặt cắt của index guidinh PCF với lõi được làm từ silica [14] (Trang 16)
Hình 1.2. Sơ đồ chiết suất thủy tinh / không khí truyền dẫn trong PCF (trái) với cấu hình chiết suất (phải) [14]. - Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
Hình 1.2. Sơ đồ chiết suất thủy tinh / không khí truyền dẫn trong PCF (trái) với cấu hình chiết suất (phải) [14] (Trang 16)
Hình 1.4. Mô tả khoảng cách dải quang tử mẫu [19]. - Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
Hình 1.4. Mô tả khoảng cách dải quang tử mẫu [19] (Trang 17)
Hình 1.3.Ảnh chụp mặt cắt ngang của sợi suspendedNL_50B[4]. - Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
Hình 1.3. Ảnh chụp mặt cắt ngang của sợi suspendedNL_50B[4] (Trang 17)
Hình 1.4 mô tả vùng giải cấm quang tử. Trong đó vùng màu vàng cho phép hiệu ứng band gap xảy ra trong sợi tinh thể quang tử.Các ví dụ cơ bản về các sợi loại này được thể hiện trong hình 1.5. - Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
Hình 1.4 mô tả vùng giải cấm quang tử. Trong đó vùng màu vàng cho phép hiệu ứng band gap xảy ra trong sợi tinh thể quang tử.Các ví dụ cơ bản về các sợi loại này được thể hiện trong hình 1.5 (Trang 18)
Hình 1.6. Kỹ thuật chế tạo sợi tinh thể quang tử từ phôi - Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
Hình 1.6. Kỹ thuật chế tạo sợi tinh thể quang tử từ phôi (Trang 19)
Hình 1.8. Chế tạo sợi tinh thể quang tử: (a) tạo ra các mao quản riêng lẻ, (b) hình thành phôi, (c) vẽ phôi trung gian, (d) vẽ sợi cuối cùng. - Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
Hình 1.8. Chế tạo sợi tinh thể quang tử: (a) tạo ra các mao quản riêng lẻ, (b) hình thành phôi, (c) vẽ phôi trung gian, (d) vẽ sợi cuối cùng (Trang 20)
Hình 1.7. Tháp kéo sợi để chế tạo PCF tại Viện Công nghệ Vật liệu Điện tử, Warsaw, Ba Lan. - Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
Hình 1.7. Tháp kéo sợi để chế tạo PCF tại Viện Công nghệ Vật liệu Điện tử, Warsaw, Ba Lan (Trang 20)
Hình 2.1. (a) Phổ khuyếch đại Raman của thủy tinh nóng chảy. (b) Giản đồ mức năng lượng trong quá trình tán xạ Raman - Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
Hình 2.1. (a) Phổ khuyếch đại Raman của thủy tinh nóng chảy. (b) Giản đồ mức năng lượng trong quá trình tán xạ Raman (Trang 34)
Hình 2.2. Tự biến điệu pha phụ thuộc thời gian được tạo ra a) dịch pha phi tuyến và b) dịch tần số đối với xung Gauss - Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
Hình 2.2. Tự biến điệu pha phụ thuộc thời gian được tạo ra a) dịch pha phi tuyến và b) dịch tần số đối với xung Gauss (Trang 35)
Hình 2.7. Giao diện của phần mềm MODE Solutions - Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
Hình 2.7. Giao diện của phần mềm MODE Solutions (Trang 39)
Hình 3.1.Sơ đồ mặt cắt ngang cấu trúc PCF với lõi được bơm đầy bởi CS2.Dc là đường kính của lõi. - Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
Hình 3.1. Sơ đồ mặt cắt ngang cấu trúc PCF với lõi được bơm đầy bởi CS2.Dc là đường kính của lõi (Trang 43)
Bảng 3.1. Các hệ số của Sellmeier của silica và CS2[33, 34] - Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
Bảng 3.1. Các hệ số của Sellmeier của silica và CS2[33, 34] (Trang 44)
trong đó, Bi và Ci(μm2) là các hệ số Sellmeier được trình bày trong Bảng 3.1. - Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
trong đó, Bi và Ci(μm2) là các hệ số Sellmeier được trình bày trong Bảng 3.1 (Trang 44)
Bảng 3.2. Đường kính lõi CS2 với các giá trị khác nhau của Ʌ và f. - Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
Bảng 3.2. Đường kính lõi CS2 với các giá trị khác nhau của Ʌ và f (Trang 45)
Hình 3.3 mô tả đặc tính tán sắc của sợi tinh thể quang tử khi thay đổi Ʌ và f. Kết quả cho thấy rằng,đặc tính tán sắc của sợi có thể được điều chỉnh bằng cách thay đổi hệ số lấp đầy f và hằng số mạng Ʌ - Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
Hình 3.3 mô tả đặc tính tán sắc của sợi tinh thể quang tử khi thay đổi Ʌ và f. Kết quả cho thấy rằng,đặc tính tán sắc của sợi có thể được điều chỉnh bằng cách thay đổi hệ số lấp đầy f và hằng số mạng Ʌ (Trang 46)
PCF với các thông số cấu trúc: Λ= 1.5µm và f= 0.30. Hình 3.4 mô tả phân - Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
v ới các thông số cấu trúc: Λ= 1.5µm và f= 0.30. Hình 3.4 mô tả phân (Trang 47)
Hình 3.5.Tính toán số đường cong tán sắc trong cấu trúc sợi tối ưu với lõi được lấp đầy CS2. - Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
Hình 3.5. Tính toán số đường cong tán sắc trong cấu trúc sợi tối ưu với lõi được lấp đầy CS2 (Trang 48)
Hình 3.6 mô tả đặc tính mode hiệu dụng và hệ số phi tuyến trong cấu trúc tối ưu của mode cơ bản.Trong trường hợp này, bởi vì đường kính lõi tương đối nhỏ, vì vậy dẫn đến mode hiệu dụng của cấu trúc tối ưu có giá trị nhỏ trong vùng nghiên cứu.Ngoài ra, m - Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
Hình 3.6 mô tả đặc tính mode hiệu dụng và hệ số phi tuyến trong cấu trúc tối ưu của mode cơ bản.Trong trường hợp này, bởi vì đường kính lõi tương đối nhỏ, vì vậy dẫn đến mode hiệu dụng của cấu trúc tối ưu có giá trị nhỏ trong vùng nghiên cứu.Ngoài ra, m (Trang 48)
Hình 3.7(a) mô tả sự mở rộng phổ khi thay đổi năng lượng bơm của xung đầu vào khi chiều dài sợi là 20 cm.Trong trường hợp năng lượng xung đầu vào nhỏ hơn 0.5 nJ, việc mở rộng phổ ban đầu chủ yếu là từ quá trình tự điều chế pha (SPM) - Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
Hình 3.7 (a) mô tả sự mở rộng phổ khi thay đổi năng lượng bơm của xung đầu vào khi chiều dài sợi là 20 cm.Trong trường hợp năng lượng xung đầu vào nhỏ hơn 0.5 nJ, việc mở rộng phổ ban đầu chủ yếu là từ quá trình tự điều chế pha (SPM) (Trang 49)
Hình 3.8. Các tính toán số của phổ đầu ra (a) và sự tiến hóa theo thời gian (b) - (c) của xung dọc theo sợi quang trong sợi tinh thể quang tử với lõi được - Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởicarbon disulfide trong vùng hồng ngoại gần
Hình 3.8. Các tính toán số của phổ đầu ra (a) và sự tiến hóa theo thời gian (b) - (c) của xung dọc theo sợi quang trong sợi tinh thể quang tử với lõi được (Trang 50)

TỪ KHÓA LIÊN QUAN

TRÍCH ĐOẠN

được định nghĩa là: Phát siêu liên tục và các hiệu ứng phi tuyến chính trong sợi tinh thể quang tử Tán xạ Raman

Tự điều chế pha (Self-Phase Modulation SPM)

CARBON DISULFIDE TRONG VÙNG HỒNG NGOẠI GẦN 3.1 Giới thiệu Sự phát siêu liên tục trong cấu trúc tối ưu

KẾT LUẬN VÀ KIẾN NGHỊ

TÀI LIỆU CÙNG NGƯỜI DÙNG

  • Đang cập nhật ...

TÀI LIỆU LIÊN QUAN

w