- L=L1+L
2.3.2Ánh sáng đi ra khỏi Giao thoa kế từ gương M 1:
2.3.2.1 Ảnh hưởng của vị trí đầu vào (L1)
Tương tự như trong phần 2.3.1.4 đánh giá tác động của vị trí đầu vào với cường độ đầu ra khi ánh sáng đi ra ngoài NCMI từ gương M1, chúng tôi sẽ xem xét phương trình (2.17) cho L1 thay đổi trong khi các thông số khác vẫn giữ nguyên.
Như thể hiện trong hình 2.7 và 2.8 giá trị khác nhau của L1 có 5 đường cong lưỡng ổn định khác nhau của phương trình (2.17), Điều đó khẳng định rằng đặc trưng của (2.17) phản ứng rất nhạy với sự thay đổi của L1. Trong hình 2.7, đường cong màu đen tương ứng với L = 0,4, màu xanh tương ứng với L = 0,45, màu đỏ tương ứng với L =
100 200 300 400 500 12.5 15 12.5 15 120 100 80 60 40 20
Hình 2.7 Đặc trưng lưỡng ổn định của pt (2.17) của NCMI với φ0=-0.175π, α=1000, λ=1μm, n2=10-4 (cm2/w), R1=0.01, R2=0.1; L1 = 0.4, 0.45, 0.5, 0.55, 0.6mm. IR (W/cm2) Iin (W/cm2) 100 200 300 400 500 600 100 80 60 40 20
Hình 2.8 Đặc trưng lưỡng ổn định của pt (2.17) của NCMI với φ0=-0.175π, α=1000, λ=1μm, n2=10-4 (cm2/w), R1=0.01, R2=0.1; L1 = 0.3, 0.4, 0.5, 0.6, 0.7mm. L1=0.7 L1=0.6 L1=0.5 L1=0.3 L1=0.4 IR (W/cm2) Iin (W/cm2)
0,5, tương ứng với L1 = 0.55 màu xanh lá cây và tím tương ứng với L1 = 0,6. Tương ứng với các giá trị ở trên, các đường cong lưỡng ổn định cho các giá trị Ion (ngưỡng mở của linh kiện), tương ứng 140, 170, 200, 240 và 290 w/cm2. Như vậy L1 lớn sẽ dẫn đến Ion lớn hơn. Khi vị trí của các tín hiệu đầu vào nằm càng xa trung tâm của gương M1 (càng gần gương M3 hơn) thì Ion cao hơn, Khi vị trí của tín hiệu có khoảng cách tới trung tâm của gương M1
giống nhau nhưng nếu vị trí của tín hiệu đầu vào gần gương M3, đường cong lưỡng ổn định cho Ion lớn hơn Ion của đường cong tương ứng với vị trí đối diện với trung tâm (gần gương M2). Từ hình 2.7 và 2.8 chúng ta thấy rằng L1 lớn sẽ dẫn đến (Ion-Ioff) lớn hơn, điều này có nghĩa rằng tốc độ chuyển mạch của linh kiện chậm hơn. Từ hình 2.7 và 2.8 chúng ta thấy rằng ngưỡng đóng (Ioff) của đường cong màu đỏ (tương ứng với L1 = 0.5mm = L0) là nhỏ nhất, và giá trị của Ioff tăng khi | L1-L0 | tăng. Điều này là bất ngờ khi so sánh với trường hợp ánh sáng đi ra ngoài NCMI từ gương M2 (trong phần 2.3.1), trong đó, Ioff tăng như L1 tăng.
Để thấy rõ hơn vai trò của vị trí của các tín hiệu đầu vào khi ánh sáng đi ra ngoài NMI từ gương M1, chúng tôi sẽ xem xét phương trình (2.17) trong trường hợp R1 = 0 (như có thể loại bỏ các M1 gương từ NCMI).
2 4 6 83.5 3.5 3 2.5 2 1.5 1 0.5
Hình 2.9 Đặc trưng lưỡng ổn định của pt (2.17) của NCMI với φ0=-0.175π, α=1000, λ=1μm, n2=10-4 (cm2/w), R1=0, R2=0.1; L1 = 0.6, 0.55, 0.5, 0.45, 0.4mm. IR (W/cm2) Io (W/cm2) L1 = 0.4 mm L1 = 0.45 mm L1 = 0.5 mm L1 = 0.55 mm L1 = 0.6 mm
Như thể hiện trong hình 2.9 với các tham số đã chọn chúng tôi có năm đường cong lưỡng ổn định tương ứng với giá trị của L1 là 0,6, 0,55, 0,5, 0,45 và 0,4. Đó là khẳng định khi NCMI hoạt động như một linh liện lưỡng ổn định quang học với ngưỡng đóng là Ioff và mở ngưỡng Ion. Từ đồ thị chúng ta có thể thấy rằng cả hai giá trị
Ion, Ioff và (Ion-Ioff) tăng lên khi L1 giảm, nghĩa là các ngưỡng chuyển đổi là cao và tốc độ chuyển mạch chậm, đây là điều mà chúng ta không mong đợi khi thiết kế kinh kiện. Vì vậy, để NCMI là một linh kiện với các tính năng tốt, ngoài các yếu tố khác, các tín hiệu đầu vào có vị trí như càng gần gương M3
thì càng tốt.
Các kết quả thu được khi khảo sát phương trình (2.17) với R1 = 0 là rất khác so với kết quả thu được trong phần trước (R1 ≠ 0) khẳng định vai trò quan trọng của M1 gương cho đặc trưng của cường độ IR. Chúng ta sẽ thảo luận về vấn đề này ở phần tiếp theo.