Thế higgs trong mô hình 3 3 1 với cơ chế KCS và phân loại các mô hình 3 3 1 dựa trên những dữ liệu tích yếu

BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƯỜNG ĐẠI HỌC SƯ PHẠM HÀ NỘI KHOA VẬT LÝ LUẬN ÁN TIẾN SĨ THẾ HIGGS TRONG MƠ HÌNH 3-3-1 VỚI CƠ CHẾ CKS VÀ PHÂN LOẠI CÁC MƠ HÌNH 3-3-1 DỰA TRÊN DỮ LIỆU TÍCH YẾU Chuyên ngành: Vật lý lý thuyết Vật lý toán Mã số: 44 01 03 Nghiên cứu sinh: Nguyễn Văn Hợp Hướng dẫn khoa học: GS.TS HoàngNgọc Long TS Nguyễn Huy Thảo -2020- LUẬN ÁN TIẾN SĨ THẾ HIGGS TRONG MƠ HÌNH 3-3-1 VỚI Cơ CHẾ CKS VÀ PHÂN LOẠI CÁC MƠ HÌNH 3-3-1 DựA TRÊN DỮ LIỆU TÍCH YEU Nguyễn Văn Hợp Ngày tháng 11 năm 2020 Lời cảm ơn Tôi vốn học trò tinh người thầy chăm chỉ, phải thú thật quãng thời gian làm nghiên cứu sinh Tiến sĩ giai đoạn thách thức đời tơi tính lúc Hành trình trở thành Tiến sĩ tựa chuyến biển lớn Dù có chuẩn bị chu đáo đến đâu, kể dự liệu đích đến tốt đẹp, cảm giác lo lắng đôi lúc nao núng tránh khỏi May mắn thủy thủ đồn có hoa tiêu dạn dày, có tài cơng tay lái, có đồng đội sát cánh, nhủng dẫn đường lúc đêm tối, để cuối cùng, đặt chân đích đến Trước tiên, tơi xin thành kính ghi ơn Thầy tơi, GS.TS Hồng Ngọc Long, người nhận tơi vào nhóm nghiên cứu, định hướng nghiên cứu, thị phạm kỹ truyền thụ kiến thức chuyên môn cho từ bậc học Thạc sĩ trước bậc Tiến sĩ lần Tôi không quên ơn Thầy tôi, tất Thầy Cô cũ trước đây, vun đắp cho nhủng tảng học thuật khai sáng cho nhủng học sống để ngày hôm Tôi biết ơn Thầy hướng dẫn, TS Nguyễn Huy Thảo, người song hành chuyên môn, chia sẻ vui buồn hỗ trợ tối đa việc lập kế hoạch học tập hoàn tất thủ tục liên quan đến trình đào tạo tiến sĩ Tơi xin có đơi dòng cảm ơn TS Lê Thọ Huệ, người anh em kề vai sát cánh tôi, chẳng nhủng hỗ trợ tơi nhủng khó khăn sinh hoạt lúc học mà cịn cho tơi nhủng dẫn chun mơn từ A đến z nhủng tơi khơngcó Thầy bên cạnh Cảm ơn PGS.TS Hà Thanh Hùng, người bạn sẵn sàng chia vui buồn, động viên khích lệ tơi tháng ngày sống làm việc xa nhà Xin cảm ơn quý Thầy Cô, nhà quản lý điều hành trường Đại Học Sư Phạm Hà Nội 2, đặc biệt quý Thầy Cô Khoa Vật Lý tạo điều kiện thuận lợi, hướng dẫn học thuật cho tơi hồn thành việc học nhiệt tình hỗ trợ cho tơi thủ tục Xin chân thành cảm ơn đồng nghiệp Trường Đại Học cần Thơ, đặc biệt TS Nguyễn Thị Kim Ngân, đồng cảm gánh vác bớt công việc hộ lúc Xin cảm ơn Thầy hiệu trưởng - PGS.TS Hà Thanh Tồn, Trưởng Khoa KHTN - PGS.TS Bùi Thị Bửu Huê, nhủng người truyền cảm hứng cho Sau cùng, xin dành vinh dự thành cho Cha, Mẹ, Anh Chị Em, Vợ tôi, nhủng người yêu thương, chia sẽ, hy sinh dõi theo bước Xin đặc biệt cảm ơn gái bảy tuổi Nguyễn Thùy Dương tôi, bé động lực, niềm an ủi chỗ dựa tinh thần vủng Luận án thành hoạt động nghiên cứu khoảng năm làm việc nhóm nghiên cứu GS Hồng Ngọc Long chủ trì Một lần nủa, tơi xin gởi lời cảm ơn GS Hoàng Ngọc Long, TS Nguyễn Huy Thảo TS Lê Thọ Huệ cho nhủng định hướng, dẫn chuyên môn nhủng hỗ trợ tinh thần, vật chất thời gian vừa qua Xin chân thành cảm ơn Nguyễn Văn Hợp Lời cam đoan Tơi xin cam đoan kết khoa học trình bày luận án sản phẩm khoa học có thân tơi đóng góp vào hoạt động nghiên cứu thời gian năm làm nghiên cứu sinh Trường Trong luận án này, phần đầu Chương giới thiệu bối cảnh thành tựu khoa học mà dựa cơng trình khoa học có tơi tham gia luận án tơi xây dựng, phần cịn lại chương đóng góp khoa học nhóm chúng tơi Chương chương trình bày chủ yếu dựa cơng trình khoa học nhóm nghiên cứu có tơi tham gia Phần kết luận tóm tắt lại kết khoa học luận án Cuối cùng, xin cam kết kết luận án "Thế Higgs mơ hình 3-3-1 với chế CKS phân loại mô hình 3-3-1 dựa liệu tích yếu" thành khoa học tơi nhóm nghiên cứu mà tham gia, không trùng lặp với kết luận án khác hay cơng trình khoa học khác có (tác giả) Mục lục ** 2.1 2.2 Một số tượng luận liên quan đến nội dung Higgs Mô B.5 Sự độc lập pha công thức tích yếu mơ hình 3-3-1-Ộ117 Danh mục ký hiệu chữ viết tắt APV Vi phạm tính chẵn lẻ nguyên tử (Atom Parity Violation) B.P.K.L Bình phương khối lượng BSM Mơ hình mở rộng từ Mơ hình chuẩn (Beyond Standard Model) CKS Từ viết tắt tên tác giả: Cárcamo, Kovalenko Schmidt DM Vật chất tối LHC Máy gia tốc hadron lớn (Large Hadron Collider) LNC Bảo toàn số lepton (Lepton number conservation) LNV Vi phạm số lepton (Lepton number violation) Mơ hình M331 Mơ hình 3-3-1 tối thiểu (Minimal 3-3-1 model) Mơ hình 3-3-1-ộ Mơ hình 3-3-1 với tham số ộ biểu thức tốn tử điện tích mơ hình PV Vi phạm tính chẵn lẻ (Parity Violation) PVES Tán xạ electron vi phạm tính chẵn lẻ (Parity Violation Electron Scattering) SM Mơ hình chuẩn (Standard Model) WIMP Hạt nặng tương tác yếu (Weakly interacting massive particle) Danh mục bảng 967 Phụ lục B: Thiết lập cơng thức tích yếu 968 B.l Lưu ý ký hiệu 969 Để chắn áp dụng công thức tích yếu hạt nhân AQ W (Ax) vào tính tốn/biện luận sau, cần xem lại chi tiết buớc trình rút cơng thức giải tích đại luợng Tuy nhiên, đề cập vấn đề, đại luợng tác giả cơng trình khác dùng ký hiệu, sở không thống nhất, chẳng hạn nhu việc gán ký hiệu đặt dấu không thống cho hệ số gắn với phần trục (75), nên truớc tiên phải mối liên hệ cách ký hiệu khác Đây việc cần thiết để đảm bảo đối chiếu, so sánh xác kết nhóm tác giả khác 970 chúng tơi tính tốn lại cơng thức tích yếu AQ W sau so sánh, đối chiếu kết thu đuợc với kết tuơng ứng nhóm G Altarelli tài liệu [220] Luu ý tuơng ứng ký hiệu với ký hiệu tài liệu [220] nhu sau: 971 (Z,Z') = (Zo,Z'o); (Z1;Z2) = (Z,Z'), e0 = ộ, = g' = gtw; 9yZ = 2vf ; 9AZ = 972 ~2af ; 9fZ = 2vf ; 9AZ = ~2a'f ■ 973 (29) £0 tham số trộn Z — Z'■ Ma trận trộn O liên hệ hai sở boson chuẩn trung hòa O = s s í' ■ s A ; 974 975 976 v«0 C0) (30) \sệ cệ y đảm bảo (Z1; Z2)T = O(Z; Z')T■ Luu ý ký hiệu ^ đồng với ký hiệu ( tài liệu [220] 977 B.2 Tích yếu Qỵy1 Mơ hình chuẩn 978 Trong mơ hình mở rộng xét, xây dựng phần boson chuẩn trung hịa, sau buớc chéo hóa thứ nhất, ta thu đuợc hai trạng thái Z Z', cáctrạng thái trộn để sinh trạng thái vật lý bước chéo hóa cuối 979 Trong nguyên tử, tương tác yếu electron hạt nhân (tức tương tác electron-nucleon, tương tác electron-quark) thông qua boson chuẩn trung hòa Z Z thể số hạng dòng (số hạng thứ hai) Lagrangian (2.3) tài liệu [220] Trong tài liệu [220]: dùng (2.4) (2.5) để khai triển số hạng thứ hai (2.3), sau sử dụng ký hiệu tương đương (29) ta 980 Lvff = J„Z^ + Z, 981 31 fZ -7 gA’ ) í• ( ) 2c wf - 2, g ,Xõơív’ -7 gA’ ) ^ '7X Z Z fZ W'Z Z 982 2c w với g = esw tổng lấy theo trạng thái íermion f quark u, d 6: Do thành phần hạt nhân proton nơ-tron chứa quark nhẹ u d nên Lagrangian (31) chứa số hạng hiệu dụng đóng góp nên số hạng vi phạm tính chẵn lẻ (PV terms) [221]: Z Z0 M gZ m e Mị M Z (ẽ7M75 ) 52 (q7 q) gA(e) gv (q)+ gA(e) gv (q) u q=u M W W Z )X F (e7M75e 2p x *- d g2mW 4c r X q=u M q) (q M gA(e) gv(q)+ gA(e) g'v(q) q=u electron 983 984 985 ta dùng G 986 •' = mw • 8m c 987 5/2 w W Mz 988 Người ta định nghĩa tích yếu quark sau M Mị M ZZ (32) 989 C1(q) - —4p gA(e) gv(q) + g'A(e) g'v(ợ) MZ 990 ' q= u,d (33) Khi phương trình (32) viết lại thành 991 L PV = )[ -''',., ( 7^75e Ci(u) (u7 992 2V e Mu) + C1(d) ( 7^d d )] • (34) 993 ta dùng ký hiệu (về dấu hệ số) tương tự ký hiệu [220] 994 Nhắc lại Mơ hình chuẩn có boson trung hịa Z có khối lượng MZ, hạt nhân nguyên tử AX gồm Z protons N = A — Z nơ-tron tức chứa (2Z + N) quark u Z + 2N quark d, nên hạt nhân có tích yếu 995 996 997 Bảng 12: Liên hệ số tương tác dịng vector-trục dịng vector đóng góp vào APV ngun tử cesium xét Mơ hình chuẩn Mơ hình 3-3-1 CKS 998 Mơ hình chuẩn 1000 9A(e) = - 999 Mơ hình 3-31 CKS g (e) 1001 1002 9V (u) = - íỷ 1003 = ~3+8f 1006 1005 1007 g (d) =—2 v + 2': A g (u) W gV d = ; 1008 B.3 Tích yếu QwM mơ hình mở rộng 1009 Bây ta mở rộng cơng thức cho mơ hình mở rộng từ Mơ hình chuẩn, mơ hình ngồi Z boson cịn có thêm boson trung hịa nặng Z' \'\ Z Z0 trộn góc ộ nên tạo cặp boson vật lý Z1Nữ, Z2 1010 Lagrangian hiệu dụng (2.1) tài liệu [220] viết theo hạt truyền tương tác boson chuẩn trung hòa vật lý Z1 Nữ, Z2 với khối lượng MZ làđược rút từ Lagrangian có dạng tương tự (31), sau 1011 z» BSM X X 21 ~(1)/r\ T7 í’ / I X X í* r L (f 1012 1013 (f f V?M 7\ 779y ) ) - 759A (f nfZ2v ,.'(l) Uĩ (2) ( p\ ~(2)/P\’|P7iM + 777- \ f779y (f )]fZ 759A 2cw 2cw 1014 (38) 1015 số tương tác 9(1) (f), 9(2) (f), 9A1)(f) and gA (f) xác định sau Phương trình (38) cho ta Lagrangian hiệu dụng sau quark u, d: 1016 a ., r M I" rn rn í'9'i í'9'i 1017 f'ỳ_1 y 1018 1019 L 1020 (p)9 eff 1(d)4c2 V M2 í,7 75() (U7Mu.) M2 (e7 M7 p) 71>(p\71)(u\ + 7’ (p\79 (1!) \d7 d/ 9A (p)9V (d) + Z1 (39) (40) A 1021 Nhớ rằng, khuôn khổ mô hình mở rộng xét, tham số p tích yếu C (u.d) quark định nghĩa BSM W m _ p (41) ~c M ; c w MZ1 C = -4p P\1)(eW-1)(u d) + 77) (p)7 )(u;d) BSM ((uu;d) 4p (p)9 ;d) _ A V (u;d)+ 9A (p)9V (u;d) M2 Sử dụng (41), (42) p = 8m- ta viết lại (39) và(40) sau: L 5p) (u Mu) eff = - 77-^7 (p72\2 X CBSM(u), ụ7 Lỉu = -Ỉ7F(07^75p) 77 X CBSM(d) Z1 —Z1 M M2 (42) (43) (44) 1022 1023 Dựa vào ma trận trộn O (30) ta diễn tả trạng thái Z Z theo Z1;2, sau thay biểu thức vào (31) đồng hai Lagrangian (31) (38) ta thu 1024 9A1)(/) = cộ9A(f) - SỘ9A(f) 9y1(f) = cộ9V(f) - sộ9v(f) 1025 ) = sZA(f) + CỘ9A (f) 9^2(f) = Sệ9V(f) + cộ9Ú(f )• 9A 2( Ỉ (45)đồng thời viết lại (42) sau: (/ \ 1026 M2 () ) s 1027 B (u, = -4^ í cộ + ộ^ự^] gA e gy (u, d M 1028 l\ Z2 / 1029 - [gA(e)g'y(u,d)+ gA(e)gy(u;d)] (1 d) C SM (e) M Zi Mi) (u d) 1030 + f ộ + ộM^) gA g’y ; \ • 1031 \ Z2 / J s c SộCộ Z2 / 1V1 1032 (46) Z Lấy gần đến bậc O Q/ ^) ; ta có Cộ ' 1;; sộ ' số hạng biểu thức (46) Sộ ~ ỡ fM^Ì • Do đó, gA1) (e)gị1) (u; d) ' gA(e)gy(u,d) — 1033 'Z2 1034 (gA(e)gy(u, d) + gA(e)gy (u, d)) sinộ • Ngược lại, số hạng thứ hai (42) đơn giản gA2)(e)g(2)(u;d) ' gA(e)gy(u,d) Áp dụng phép lấy gần này, ta viết tiếp (46): 1035 CB (u, d) = -4p I gA(e)gy (u, d) - [gA(e)gy SM (u, d) + gA(e)gy (u, d)] Sộ í MZ > , _ , , J 1036 1037 1038 í MZ, \ + (M^) g0A(e)g'y(u;d) 1+ M4) • Z2 Z2 Từ tích yếu CB (u; d) quark dễ dàng suy tích yếu hạt SM nhân khn khổ mơ hình mở rộng, cơng thức: 1039 M X (A ) = QW [(2Z + N)C BSM(u) ]• + (Z + 2N)CB (d) SM 1040 B.4 Bổ đính tích yếu AQwM mơ hình mở rộng S (48) 1041 Nếu tích yếu hạt nhân Mơ hình chuẩn mơ hình mở rộng QWM (AX) AQW (AX) phần bổ đính tích yếu hạt nhân mơ hình SM 1042 mở rộng Z2 / M M 1043 AQW 1044 = (2Z + N)CB (u) + (Z + 2N)CB (d) - (2Z + N)Cf (u) - (Z + 2N)C? (d) SM (AX ) = QWS (AX ) - QW (AX ) SM SM M M 1045 = l{(2Z + N)p (gA(e)gy(u) - [gA(e)g'v(u) + gA(e)9v(u)] sệ 1046 1047 1048 + ( M/2 } gA (e)gV (d)) ~(2Z + N )gA(e)gy(u) -(Z + 2N )gA(e)gy(d) + M41) 1049 \ Z_._,_,_._._,_,, 1054(e)g (u) (Z 2N )g (e)g (d)] y + + A y r + M^ ) ộ í M2 í M4 \ +p ( M2 ) [(2Z + N )gA J \^Z / \^Z2/ 1055 A( N - z \ N - z 1056 = ~41 ( + ZsWJp + ZsW (2Z N (e) (u) (e) (u) 1057 -Sệ ( + ) [gA gý + gA gy ] 1058 + (Z + 2N) [gA(e)gy(d) + gA(e)gy(d)]) 1059 í M2 \ _í M4 \ 1060 \ M^)[(2Z + N)gA(e)gy(u) + (Z + 2N)gA(e)g^(d)] í + ( M4 ) \^Z2/ ) \±V±Z2/ 1061 (49) 1062 biểu thức ta dùng số tương tác electron, quark u íMl, 1063 d Mơ hình chuẩn cho bảng 12 kết psệ ' Sệ; p ( M^) ' \ 2/ MZ 1064 í MẾỊ ^ 1065 \MU ■ 1066 Đầu tiên, ta kiểm tra lượng ố(sW) giới thiệu tài liệu [220] Sử 1067 dụng công thức ,,2 sWcW = pMf ’ d ^TẼ; ’ (50) p MZ cố định tham số thực nghiệm đầu vào Định nghĩa x = sW (với cW = — x) biến số bước trung gian sau đây, ta có 1068 1069 1070 1071 ta dùng p = + Ap với Ap = ỡ(e2) Kết biểu thức (51) phù hợp với biểu thức (2.13) tài liệu [220], nhung khác chút so với biểu thức tuơng ứng cơng trình [181,222,223] 1072 Để so sánh với truờng hợp Mô hình chuẩn, ta phải tính tốn để rút sW p khn khổ Mơ hình chuẩn, tức p ! + Ap sW ! sW + 0(sW), với (sW) đuợc cho (51) 1073 Theo cách thức tuơng tự phần ta có 1075 Ap) - 4Z[sW(1 + Ap) 1077 Ị 1074 22 AQW (AX) = (Z - N)(1 + W 'AAp] - Z - N - 4Zs2W c 1076 2W SM +4sp {(2Z + N) [gA(e)gv(u) + g'A(e)gv(u)] 1078 + (Z + 2N) [gA(e)g!v(d) + gA(e)gv(d)] } 1079 í M2 \ z _ _ í M|1 \ 1080 -4 [(2Z + N)gA(e)g'v(u) + (Z + 2N)gA(e)g'v(d)] + O ^Z1 1081 \ 1V1 r/ Ị \ 1V1 r/ 1082 1083 = (Z - N)Ap - 4Z ( sW - s c^^) Ap 1084 V 2W ) 1085 +4sP {(2Z + N) [gA(e)gV(u) + gA(e)gv(u)] \ Z2/ \ Z2 / \^Z2/ \^Z2 W c 1086 1087 1088 1089 1090 4Z( _,_,_._._,_,_ .„/ M4 _ \ ~M^)[(2Z + N)gA(e)gV(u) + (Z + 2N)gA(e)gV(d)] + O í M4 =Z-N+ Ap 1091 Vc2W +4sộ {(2Z + N) [gA(e)gý(u) + gA(e)gv(u)] 1093 + (Z + 2N) [gA(e)gý(d) + gA(e)gv(d)] } 1094 í M2 > _, ._._,_,_„,, í M4 \ -4 ( MZ1 ) [(2Z + N)gA(e)gV(u) + (Z + 2N)gA(e)g^(d)] + O í MZ1 ) 1095 Z2 Z2 (52) 1096 1097 AQW SM Thay N = A — z vào (52) ta 2Z - A + 4z(^W\ c2W (AX) ' 1098 1099 4s Ap (53) ộ {(A + z) [gA(e)gV(u) + gA(e)gy(u)] + (2A - z) [gA(e)gV(d) + gA(e)gy(d)] } 1100 /M2\ 1101 _ ( 7^21/ [(2Z + N)gA (e)gV (u) + (z + 2N)gA (e)gV (d)] • 1102 \ Z2 / M 1103 B.5 Sự độc lập pha cơng thức tích yếu mơ hình 3-31-ộ 1104 Mặc dù tượng APV xét mơ hình cụ thể, chẳng hạn Mơ hình 3-3-1 với chế CKS, tượng phân tích cách khái qt lớp mơ hình 3-3-1 với tham số ộ (ộ định nghĩa toán tử điện tích (1.1)) xét lớp mơ hình 3-3-1 thường gặp xây dựng với ba tam tuyến Higgs mà ta gọi mơ hình 3-3-1-ộ, yếu tố giải tích cần có để xét APV gồm góc trộn Sộ boson chuẩn trung hịa nặng phải xét đến trước tiên [178,181] Từ đó, cơng thức APV nhóm mơ hình thiết lập [178,247], nhiên công thức cần điều chỉnh, góc trộn phụ thuộc thang lượng số tương tác chuẩn bàn tài liệu [181] Ngoài ra, nhiều mơ hình với ộ = ±p=; ±ự3 ộ = 0; ±p3 bàn luận nên xét đến [169,173,181] Hiện tượng APV có liên quan đến mơ hình phân tích sau 1105 Ba tam tuyến Higgs định nghĩa giống mô tả bảng tài liệu [178], có khác chỗ trung bình chân khơng thành phần trung hịa ký hiệu theo ký hiệu tài liệu [181] thống với ký hiệu biểu thức tv công thức (3.25) Định nghĩa chuẩn đạohàm hiệp biến nêu tài liệu [173] khớp với biểu thức (3.13) 1106 1108 1107 Sau phá vổ đối xứng SU(3)L u U(1)X ! U(1)Q, mơ hình có ba boson chuẩn trung hịa gồm photon khơng khối lượng, boson mơ hình chuẩn ZM boson chuẩn nặng Z0 [178] 1109 AM = swW3 + cw (fáwW8 + ự1 - d2^wB^ 1110 Zụ, = cwW3 - sw (fitwW8 + ự1 - d tWB^ 1111 Z = ự1 - W8 - ÍUwBM (56) 1112 trạng thái vật lý Z0 có dấu ngược với tài liệu [178,181,247] khớp với trường hợp trường hợp cụ thể Mơ hình 3-3-1 với chế CKS nói Trong giới hạn vx ^ vp,Vp, góc trộn Z — Z' biểu thức (3.14) giống (3.24) cần nhấn mạnh công thức đề xuất lần tài liệu [181], vốn để điều chỉnh lại công thức [178] 1113 Để ý chọn góc trộn 1114 CZZ = "j s 1115 y ộ c ộ (57) 1116 để quy định mối liên hệ hai sở trạng thái boson chuẩn trung hòa: (Z1;Z2) = CZZ(Z Z') Góc trộn ộ định nghĩa khác dấu trừ T T so với tài liệu [178,181,247] Kết hợp với trạng thái Z' định nghĩa luận án này, biểu thức (3.24) ộ phù hợp với tài liệu [181] Từ đó, ta tính số tương tác cần thiết kể bảng 6, với ký hiệukhớp với tài liệu [178] Dễ thấy góc trộn ộ số tương tác phù hợp với trường hợp cụ thể fì = vp = 1117 Khi đối chiếu với kết bảng tài liệu [178], ta thấy số tương tác với Z' bị ngược dấu, tình trạng loại bỏ cách chọn trạng thái Z' dấu với định nghĩa [178], lúc dấu trừ xuất vế phải biểu thức (3.24) Tóm lại, dấu Sộ số tương tác tương ứng với Z' đổi ta đổi pha trạng thái Z', điều dẫn đến kết biểu thức (3.5) độc lập pha Z' 1118 Một mối quan tâm luận án dành cho 553Cs, với (A — 2.39782 X Z) Ap ' 1.12Ap = ỡ(10 -4) < |AQ(Cs)| thu từ kết thực nghiệm Vì thế, khn khổ mơ hình 3-3-1-^, từ biểu thức (3.8) mà ta bỏ qua số hạng phụ thuộc vào tham số p, biểu thức APV cesium viết thành (3.20) Với Sộ xác định (3.24), số tương tác ứng tương ứng với Z' tính nêu bảng ... 13 2 13 3 13 4 13 5 13 6 13 7 13 8 13 9 14 0 14 1 14 2 1 43 14 4 14 5 14 6 14 7 i iL, 1L,R 2L,R iL, iR X X+ ^R TL P rì 'C rì e° 14 814 9 15 0 15 1 15 2 1 53 15 4 15 5 15 6 15 7 15 8 15 9 16 0 16 1 16 2 1 63 16 4 L165-2 2 -1 1... Higgs nhóm Z4XZ2 8990 X 10 0 10 1 Z4 11 1 11 2 Z2 -1 91 92 p 10 2 1 03 -1 1 13 11 4 -1 p 93 '? 10 4 -1 115 94 '2 10 5 i 11 6 9596 ộ+ 10 6 10 7 i -1 117 11 8 1 97 ộ+ 10 8 -1 119 -1 98 99 í0 10 9 11 0 1 120 12 1... lepton 30 9 scalars 31 0 Xlĩilg 11 1. 011 1 ^^soft 31 1 VLNV vung 11 111 1 pildiil p.il