Đang tải... (xem toàn văn)
ục tiêu: Trang bị cho sinh viên những kiến thưc cở sở về thủy lực: thủy tĩnh lực, động học, động lực học. Hiểu rõ các quy luật cân bằng, chuyển động và mối liệ hệ giữa lực và chuyển động
Chương 8 : Dòng chảy ổn định không đều trong kênh hở Chương 8 DÒNG CHẢY ỔN ĐỊNH KHÔNG ĐỀU TRONG KÊNH HỞ 8.1 Những khái niệm cơ bản 8.1.1. Khái niệm : - Dòng chảy ổn định : là dòng chảy mà tại mặt cắt bất kỳ các yếu tố thủy lực là không đổi. - Dòng chảy đều : là dòng chảy thỏa mãn đồng thời 4 điều kiện : Q, ω, n, i = const. - Dòng chảy không đều : khi i ≤ 0 thì dòng chảy không đều xuất hiện do lực cản và trọng lực không cân bằng nhau. Khi i > 0 : dòng chảy không đều xuất hiện là do sự biến đổi hình dạng và kích thước lòng dẫn (Vì các yếu tố như chướng ngại vật (đập tràn, cửa cống) hoặc bậc độ dốc thay đổi) Hình 8 - 1: Một số dạng dòng chảy không đều - Mục đích nghiên cứu dòng chảy ổn định là tìm ra sự biến đổi độ sâu dòng chảy h = h(l). Từ đó tìm ra các yếu tố của mặt cắt. 8.1.2. Kênh lăng trụ và kênh không lăng trụ : - Kênh lăng trụ là kênh có hình dạng và kích thước mặt cắt không đổi dọc theo chiều dài Trong kênh lăng trụ, mặt cắt ướt chỉ phụ thuộc vào độ sâu dòng chảy : ()hωω= hay dldhdhddld.ωω= (8-1) bIIIIIIh1bI-I II-IIbh2 Hình 8 - 2: Kênh lăng trụ 8-1 Chương 8 : Dòng chảy ổn định không đều trong kênh hở IIIIIIb1b2II-III-Ib2b1h1h2 Hình 8 - 3: Kênh không lăng trụ - Kênh không lăng trụ : là kênh có hình dạng, kích thước mặt cắt lòng dẫn thay đổi dọc theo chiều dài dòng chảy. - Trong kênh không lăng trụ, mặt cắt ướt không những thay đổ theo độ sâu của kênh mà còn thay đổi theo cả chiều dài dòng chảy. ()dldhlldldlh .,∂∂+∂∂=→=ωωωωω (8-2) 8.2 Năng lượng đơn vị của mặt cắt 8.2.1. Định nghĩa : z1A1A21212Mpc Hình 8 - 4: Sơ đồ tính toán năng lượng đơn vị mặt cắt Năng lượng đơn vị của mặt cắt là năng lượng đơn vị của dòng chảy tại một mặt cắt nhất định tính đối với mặt chuẩn nằm ngang đi qua điểm thấp nhất của mặt cắt ấy. 8.2.2. Cách xác định : Tại mỗi mặt cắt bất kỳ của dòng chảy, đối với một mặt chuẩn (0-0) tùy ý, năng lượng đơn vị của dòng chảy là : gVPzE2.2αγ++= (8-3) Trên một đoạn dòng chảy thay đổi dần, xét 2 mặt cắt 1-1 và 2-2 : Tại mặt cắt 1-1, xét một điểm bất kỳ và điểm A1 là điểm thấp nhất trên mặt cắt đó, vì năng lượng đơn vị là như nhau đối với mọi điểm trên mặt cắt, do đó ta cóa biểu thức : 8-2 Chương 8 : Dòng chảy ổn định không đều trong kênh hở gVhagVPzE2.221111211111ααγ++=++= (8-4) Trong đó : h1 là độ sâu của điểm A1 còn a1 là khoảng cách từ điểm đó tới mặt phẳng chuẩn đã chọn. Nếu lấy mặt phẳng chuẩn trùng A1 thì biểu thức năng lượng đơn vị của dòng chảy tại mặt cắt 1-1 sẽ là : gVh221111α+=∋ (8-5) Tương tự mặt cắt 2-2 ta cũng có : gVhagVPzE2.222222222222ααγ++=++=và gVh222222α+=∋ Vậy trên dòng chảy thay đổi dần, tại một mặt cắt bất kỳ ta có : gVh22α+=∋ (8-6) → Đại lượng này gọi là năng lượng đơn vị của mặt cắt. Nếu thay ωQV = vào công thức trên ta có : 222ωαgQh +=∋ (8-7) Xét sự thay đổi của năng lượng đơn vị dọc theo dòng chảy : Từ định nghĩa trên ta có : ∋ = E - a → dldadldEdld−=∋ mà : JdldE−=; idlda−= Vậy : JiiJdld−=+−=∋ (8-8) Khi i > J : ∋ tăng theo dòng chảy Khi i < J : ∋ giảm theo dòng chảy Khi i = J : ∋ không đổi. 8.3 Độ sâu phân giới 8.3.1. Định nghĩa : Xét phương trình (8-7) : )(222hfgQh =+=∋ωα (8-9) 8-3 Chương 8 : Dòng chảy ổn định không đều trong kênh hở ωk∋( )=∋ +∋ hth d ∋ ∋ ∋ min ∋thÕ®éng h k Hình 8 - 5: Đồ thị biểu thị hệ năng lượng và độ sâu Dòng chảy là ổn định nên Q = const. ω là hàm của độ sâu nên ∋ cũng là hàm độ sâu. Năng lượng đơn vị của mặt cắt có thể được phân tích làm 2 thành phần : thành phần thế năng và thành phần động năng. dth∋+=∋∋ Trong đó : , hth=∋222ωαgQd=∋ Ta thấy rằng ∋th đồng biến với h còn ∋d nghịch biến với h. Khi h → 0 ta có : ∞→∋→∋dth0 suy ra ∋ → ∞ Khi h → ∞ ta có : 0→∋∞→∋dth suy ra ∋ → ∞ Biểu diễn bằng đồ thị ∋ ~ h thì ∋ sẽ có một giá trị min và nhận trục hoành làm tiệm cận ngang, tiệm cận xiên là đường ∋ = ∋thĐường ∋ = f(h) có 1 giá trị nhỏ nhất ∋min. Độ sâu dòng chảy ứng với ∋min được gọi là độ sâu phân giới h(k) 222minkkgQhωα+=∋ (8-9) Với một lưu lượng đã cho, tại một mặt cắt xác định, độ sâu nào làm cho năng lượng đơn vị của mặt cắt ấy có giá trị nhỏ nhất gọi là độ sâu phân giới. 8.3.2. Cách xác định độ sâu phân giới a. Cách 1 : Căn cứ vào định nghĩa độ sâu phân giới, ta vẽ đường quan hệ )(hf=∋ sau đó tìm giá trị h ứng với ∋min sẽ được hk. b. Cách 2 : Từ công thức : 222ωαgQh +=∋ 8-4 Chương 8 : Dòng chảy ổn định không đều trong kênh hở Khi h = hk → ∋min → 0=∋dhd Hay : 0.1.12323222=−=−=⎟⎟⎠⎞⎜⎜⎝⎛+=∋ωαωωαωαBgQdhdgQgQhdhddhd (8-10) Vì Bdhd=ω Từ (8-10) ta có : kkBgQ22ωα= (8-11) → Biểu thức tổng quát để xác định độ sâu phân giới cho bất kỳ mặt cắt nào. Giải bằng phương pháp thử dần : cho h một số giá trị, thay vào (8-11) tính, h nào cho dấu “=” là hk. Bài tập áp dụng : SGK trang 8 ( VD 9-1) 8.3.3. Một số trường hợp tính hk trực tiếp. a. Mặt cắt hình chữ nhật : Trường hợp này B = bk → ω = B.hk = bk.hk→ 233332 .bhBhbBgQkk===ωα → 2223 qgbgQhkαα== → 32.qghkα= (8-12) với q là lưu lượng đơn vị. Bài toán có thể tra bảng tính sẵn quan hệ hk theo q (9-1) SGK. b. Mặt cắt tròn hk = Sk.d (8-13) Sk tra bảng(9-2) theo ξk ; trong đó 52.dgQkαξ= d - đường kính mặt cắt. c. Mặt cắt tam giác : mgQhk.22α= (8-14) d. Mặt cắt Parabol : - Trong trường hợp thông số P = 15 - 20 ()()1.1225.0122.0====ααQhQhkk 8-5 Chương 8 : Dòng chảy ổn định không đều trong kênh hở e. Mặt cắt hình thang : CNknTTkhh .σσ= (8-15) hCN - độ sâu phân giới của hình CN có đáy bằng đáy hình thang. 2.105,031nnnTσσσσ+−= (8-16) bhmCNkn.=σ mà CNknTTkhh .σσ= 8.4 Độ dốc phân giới 8.4.1. Định nghĩa : Với một lưu lượng không đổi chảy trong một kênh lăng trụ cho trước, độ dốc nào tạo nên độ sâu dòng chảy có giá trị bằng độ sâu phân giới gọi là độ sâu phân giới. (ik) hih0 = hkik Hình 8 - 6: Quan hệ h~i xác định độ dốc phân giới Với i = ik thì h0 = hk : độ sâu dòng chảy đều bằng độ sâu phân giới. i < ik thì h0 >hk : độ sâu dòng chảy đều lớn hơn độ sâu phân giới. i > ik thì h0 < hk : độ sâu dòng chảy đều bé hơn độ sâu phân giới. 8.4.2. Cách xác định độ sâu phân giới : Theo định nghĩa : khi i = ik ; độ sâu dòng chảy trong kênh thỏa mãn đồng thời cả 2 phương trình : ⎪⎩⎪⎨⎧==kkkkiRCQBgQ .32ωωα Thay Q từ pt dưới vào phương trình trên : 322 kkkkkkBiRCgωωα= 21 .kkkkkCBgRiαω=→ (8-15) Suy ra : kkkkRCQi 222ω= (8-16) 8-6 Chương 8 : Dòng chảy ổn định không đều trong kênh hở Bài tập áp dụng : Xác định độ dốc phân giới của dòng chảy trong kênh hình thang biết : Q = 25m3/s, b = 11 (m); m = 1.5; n = 0.014, α = 1.1. 8.5 Hai trạng thái chảy Khi h thay đổi quanh trị số hk thì quan hệ giữa ∋ và h thay đổi căn bản, quy luật dòng chảy có h < hk và h > hk khác hẳn nhau. - Dòng chảy có h > hk : dòng chảy ở trạng thái chảy êm. - Dòng chảy có h < hk : dòng chảy ở trạng thái chảy xiết. - Dòng chảy có h = hk : dòng chảy phân giới. Từ phương trình cơ bản : 222ωαgQh +=∋ → BgQdhd.2132ωα−=∋ Gọi BgQFr .32ωα= là hệ số Frút. (8-17) → Frdhd−=∋1 Như vậy trong dòng chảy êm (h > hk) ta có ∋ và h đồng biến. → 0>∋dhd → 1 - Fr > 0 → Fr < 1. Trong dòng chảy xiết (h < hk), ∋ nghịch biến. → 0<∋dhd → Fr > 1 Dòng chảy phân giới : Fr =1. Hệ số Frút còn được gọi là thông số động năng. thdtbtbhgVhVgBQgBgQFr∋∋===⎟⎟⎠⎞⎜⎜⎝⎛==222.1 .222232ααωωαωα → nghĩa là thế năng bằng 2 lần động năng đối với dòng chảy phân giới. Để phân biệt trạng thái chảy, người ta dùng các tiêu chuẩn : (Fr, h, dhd ∋) 8.6 Cách tính và vẽ đường mặt nước trong kênh Việc tính và vẽ đường mặt nước trong kênh có nhiều phương pháp được giới thiệu trong một số giáo trình. Tuy nhiên, để cho đơn giản và tiện cho áp dụng tính toán, dưới đây trình bày cách tính và vẽ đường mắt nước trong kênh theo 2 phương pháp : cộng trực tiếp và phương pháp tích phân gần đúng theo số mũ thủy lực. Các phương pháp này chỉ trình bày các công thức để áp dụng, việc nghiên cứu cơ sở tính toán và biến đổi tham khảo trong sách “Thủy lực”. 8.6.1. Vẽ đường mặt nước theo phương pháp cộng trực tiếp 8-7 Chương 8 : Dòng chảy ổn định không đều trong kênh hở - Chia đoạn kênh thành nhiều đoạn nhỏ, các đoạn chia sao cho ∆h = 0,2m. Xác định khoảng cách giữa các mặt cắt. Dùng công thức : Jidld−=∋ (8-18) Chuyển công thức trên thành công thức sai phân : Jil−=∆∋∆ hay JigVhgVhJiliiii−⎟⎟⎠⎞⎜⎜⎝⎛+−⎟⎟⎠⎞⎜⎜⎝⎛+=−∋∆=∆++222211αα (8-19) trong đó : RCVKQJ2222== Các đại lượng RCV ,, tính theo ()121++=iihhh ()121++=iiVVV ; ()121++=iiCCC Cộng toàn bộ các đoạn nhỏ lại ta có : iJillnii−∋∆=∆=∑=1 (8-20) Phương pháp này đơn giản, nhanh, cho kết quả chính xác phụ thuộc vào sự chia đoạn và sự biến đổi của J. 8.6.2. Phương pháp tích phân gần đúng - Chia đoạn kênh thành nhiều đoạn, xác định các khoảng cách tương ứng. Sử dụng công thức tính toán : ()() ()[12122101ηϕηϕηη−−−−=−Jlhi] (8-21) Trong đó : χαBCgJi.20= (8-22) Từ công thức : (2121hhh +=) tính ra các giá trị KCB ,,,χ Tính số mũ x : 00lglglglg.2hhKKx−−= (8-23) ⎪⎩⎪⎨⎧==RCKiQK 0ω 8-8 Chương 8 : Dòng chảy ổn định không đều trong kênh hở Trên từng đoạn coi CJ , không đổi - Xác định các yếu tố : 022hh=η ; 011hh=η (8-24) - Dựa vào x, η1 ,η2 tra bảng Phụ lục (9-3) ta được ϕ(η1), ϕ(η2) - Thay vào (8-21) có li. Kết quả lập thành bảng tính. 8-9 . ( 8- 1 ) bIIIIIIh1bI-I II-IIbh2 Hình 8 - 2: Kênh lăng trụ 8- 1 Chương 8 : Dòng chảy ổn định không đều trong kênh hở IIIIIIb1b2II-III-Ib2b1h1h2 Hình 8 -. Khi i = J : ∋ không đổi. 8. 3 Độ sâu phân giới 8. 3.1. Định nghĩa : Xét phương trình ( 8- 7 ) : )(222hfgQh =+=∋ωα ( 8- 9 ) 8- 3 Chương 8 : Dòng chảy ổn định không