Nghiên cứu hiệu ứng từ nhiệt trên hệ hợp kim nguội nhanh Fe90-xNiZr10

LỜI CẢM ƠN Đầu tiên, cho phép gửi lời cảm ơn chân thành sâu sắc tới PGS.TS Nguyễn Huy Dân, thầy người trực tiếp hướng dẫn khoa học, bảo tận tình tạo điều kiện tốt giúp tơi suốt q trình nghiên cứu thực luận văn Xin cảm ơn giúp đỡ kinh phí đề tài Nafosted, mã số: 103.02.2011.23 thiết bị Phòng Thí nghiệm Trọng điểm Vật liệu Linh kiện Điện tử Phòng Vật lý Vật liệu Từ Siêu dẫn, Viện Khoa học Vật liệu, Viện Khoa học Công nghệ Việt Nam Tôi xin cảm ơn NCS Nguyễn Hữu Đức, NCS Dương Đình Thắng, ThS Phạm Thị Thanh, ThS Nguyễn Hải Yến, SV Đỗ Trần Hữu động viên tinh thần giúp đỡ nhiều thực nghiệm chuyên môn Để đạt thành công học tập hồn thành khóa học ngày nay, tơi xin bày tỏ lòng biết ơn, giúp đỡ quan: Trường Đại học Hùng Vương, khoa Vật lý phòng sau đại học trường Đại học Sư phạm Hà Nội Cuối cùng, xin bày tỏ lòng biết ơn sâu sắc, tình u thương tới gia đình bạn bè – nguồn động viên quan trọng vật chất tinh thần giúp tơi có điều kiện học tập nghiên cứu khoa học ngày hôm Xin chân trọng cảm ơn! Hà Nội, tháng 12 năm 2012 Tác giả Nguyễn Thị Nguyệt Nga LỜI CAM ĐOAN Tôi xin cam đoan cơng trình nghiên cứu riêng tơi Các kết quả, số liệu luận văn trung thực chưa công bố cơng trình khác Tác giả luận văn Nguyễn Thị Nguyệt Nga M Đ Lý chọn đề tài Hiệu ứng từ nhiệt agnetocalore efect – C thay đ i nhiệt độ đoạn nhiệt tác d ng từ trường Khi đ t vật sắt từ vào từ trường ngồi, momen từ có xu hướng xếp theo từ trường dẫn đến giảm entropy từ, trình đoạn nhiệt tức entropy hệ khơng đ i entropy mạng tăng lên, tức vật bị nóng lên Ngược lại, ta thực trình khử từ cách đoạn nhiệt, entropy từ tăng lên dẫn đến giảm entropy mạng làm vật lạnh Hiệu ứng từ nhiệt khám phá b i arburg vào năm 1 vật liệu e thu hút quan tâm nghiên cứu nhà khoa học từ đầu k khả thu thơng tin trạng thái từ tính, biến đ i pha từ vật liệu từ, hay việc tạo nhiệt độ thấp đến cỡ micro Kelvin … Tuy nhiên, việc nghiên cứu vật liệu từ nhiệt mang tính bùng n khoảng năm tr lại đây, sau loạt báo công bố kết nghiên cứu khả quan C thành công bước đầu việc chế tạo máy làm lạnh b ng từ trường Số lượng báo C liên t c tăng có khả nâng cao hiệu suất làm theo hàm số m lạnh, tiết kiệm lượng có kích với việc thước nhỏ gọn Hướng nghiên cứu coi vật liệu từ nhiệt chủ đề phát triển Viện nghiên cứu làm lạnh quốc tế phần nói lên tầm quan trọng triển vọng phát triển vật liệu từ nhiệt [8] Vật liệu từ nhiệt ứng d ng kỹ thuật làm lạnh nhiệt độ thấp cỡ mK nghiệm thử với máy làm lạnh b ng từ trường nhiệt độ phòng Việc ứng d ng vật liệu từ nhiệt máy làm lạnh có ưu điểm không gây ô nhiễm môi trường máy lạnh dùng khí, tìm vật liệu có hiệu ứng từ nhiệt cao, biến thiên nhiệt độ lớn xảy xung quanh nhiệt độ phòng biến thiên từ trường nhỏ Gần đây, nhiều nhà nghiên cứu tập trung vào vật liệu từ nhiệt có cấu trúc vơ định hình VĐH ho c nano tinh thể Trong loại vật liệu từ nhiệt, hợp kim chứa e-Zr thu hút nghiên cứu nhiều nhà khoa học Những nghiên cứu gần hệ Fe90-xNixZr10 cho thấy vật liệu có nhiều ưu điểm Băng e90-xNixZr10 (x = 0, 5, 10, 15, 20 25) với độ dày khác chế tạo b ng phương pháp phun băng nguội nhanh Nhiệt độ Curie hợp kim giảm đáng kể từ ~ 60 K vùng nhiệt độ phòng tốc độ nguội lớn Với hợp kim có cấu trúc VĐH, nhiệt độ Tc chúng ph thuộc mạnh vào nồng độ Ni Thay đ i entropy cực đại |ΔSm|max, hợp kim, đạt khoảng J/kg.K nhiệt độ phòng rộng lớn, lạnh b ng từ trường H ~ t khác, độ bán K, cho thấy ứng d ng vào máy làm nhiệt độ phòng Với m c đích tìm kiếm hợp kim VĐH có hiệu ứng từ nhiệt lớn vùng nhiệt độ phòng định chọn đề tài: Nghi n c u hiệu ng t nhiệt t n hệ h i ngu i nhanh 90-xNixZr10” M c đ ch nghi n c u Chế tạo hợp kim có hiệu ứng từ nhiệt lớn vùng nhiệt độ phòng Nhiệ v nghi n c u Chế tạo nghiên cứu tính chất từ nhiệt băng VĐH Fe90xNixZr10 Đối tư ng hạ vi nghi n c u Băng hợp kim Fe90-xNixZr10 Phương há nghi n c u Luận văn tiến hành theo phương pháp thực nghiệm Các hợp kim ban đầu chế tạo b ng lò hồ quang Sau đó, sử d ng phương phun băng nguội nhanh Việc phân tích pha mẫu thực b ng phương pháp nhiễu xạ tia X Tính chất từ mẫu nghiên cứu hệ đo từ kế mẫu rung Ngoài phần m đầu, kết luận tài liệu tham khảo, luận văn gồm chương: - Chương T ng quan - Chương Thực nghiệm - Chương Kết Luận văn thực Phòng thí nghiệm Trọng điểm Vật liệu Linh kiện Điện tử, Viện Khoa học Vật liệu, Viện Khoa học Công nghệ Việt Nam CHƯƠNG T NG 1.1 C u t c c a h i AN ngu i nhanh 1.1.1 T ạng thái ĐH c a h i Hợp kim rắn tồn hai trạng thái tinh thể trạng thái VĐH Trong trạng thái tinh thể, nguyên tử xếp tuần hoàn theo trật tự tạo thành mạng tinh thể, trạng thái VĐH khơng tồn xếp tuần hồn ấy, giống chất lỏng bị đơng cứng lại, thường gọi chất lỏng nguội Người ta chế tạo hợp kim rắn trạng thái VĐH b ng nhiều phương pháp khác như: phương pháp chiếu xạ, phương pháp lắng đọng từ thể hơi, phương pháp lắng đọng hóa học, phương pháp nguội nhanh, phương pháp nghiền cơ… Trong luận văn này, chọn phương pháp chế tạo mẫu phương pháp nguội nhanh 1.1 T t t g n hác gi a v t n ĐH v i v t n tinh th Trong vật rắn tinh thể, nguyên tử xếp theo trật tự tuần hoàn, tức tồn phần tử đối xứng phép quay tịnh tiến Ch ng hạn, chọn ngun tử làm gốc sau dịch chuyển véctơ mạng tinh thể số nguyên lần s g p lại nguyên tử Còn vật rắn VĐH tạo thành từ trạng thái lỏng bị đơng cứng nhanh chóng nên nguyên tử chưa kịp xếp lại theo trật tự tinh thể nên không tồn trật tự xa Nếu véc tơ nối hai nguyên tử gần véc tơ tịnh tiến dịch chuyển véc tơ số lần đủ lớn ví d 10 lần khơng đảm bảo g p lại ngun tử tương đương Sự vắng m t trật tự xa vật rắn VĐH cách xếp không trật tự nguyên tử Tuy nhiên, cấu trúc không trật tự vật rắn VĐH khác xa với chất khí chất lỏng Trong chất khí nguyên tử phân tử chuyển động hỗn loạn có quãng đường tự lớn Trong chất lỏng nguyên tử dao động mạnh, chúng đ i chỗ cho có khả dịch chuyển khoảng cách lớn Trong vật rắn VĐH nguyên tử cố gắng xếp theo cách xếp ch t kiểu đối xứng cầu, tức quanh nguyên tử có nguyên tử khác bao bọc cách ngẫu nhiên xếp ch t Cấu trúc nguyên tử không tồn trật tự xa c ng thiết lập trật tự gần đó, nên cạnh nguyên tử gốc có nhiều khả tồn nguyên tử khác n m sát Kiểu trật tự tồn nguyên tử gốc nên gọi trật tự gần khoảng cách 2d, 3d… d 2r với r bán kính nguyên tử khả tồn nguyên tử giảm dần xa kh ng định chắn có ho c khơng có m t ngun tử [2] Sự khác biệt cấu trúc s lý giải cho tính chất đ c biệt hợp kim VĐH khác nhiều so với tính chất tinh thể có thành phần Điều s trình bày kỹ 1.1 Các h nh c u t c h i phần sau luận văn ĐH Các hợp kim VĐH tính chất giống hợp kim tinh thể có số đ c trưng tốt hơn, tính chống ăn mòn hóa học, tính bền học, tính đàn hồi… đ c biệt tính từ mềm Để biết r vật liệu có nhiều cách tiếp cận, mô tả cấu trúc trạng thái VĐH hợp kim ỗi mơ hình có ưu điểm mơ tả khía cạnh đó, tính chất vật liệu đồng thời c ng có hạn chế định đây, xét hai mơ hình điển hình cho loại liên t c không liên t c cho phù hợp với nội dung luận văn 1.1 .1 M h nh h i thai tinh th Để mô tả hợp kim VĐH tác giả Hamada u ita đưa mơ hình phơi thai tinh thể hình phơi thai tương ứng với t hợp có cấu trúc lập phương tâm khối b.c.c với thể tương tác Pack – Dianna cấu trúc lập phương tâm m t f.c.c với tương tác Huntington Số nguyên tử phôi thai tinh thể khoảng nguyên tử phôi thai liên quan định hướng Số nguyên tử biên phối vị cách ngẫu nhiên, hệ số bó ch t chọn có giá trị từ 0,66 đến 0, T số số lượng nguyên tử phơi thai vùng có trật tự 1:3, phôi thai b.c.c 1: , phôi thai f.c.c 1.1 M h nh na - h nh u c u ch t ng u nhi n hình Bernal nhiều tác giả phát triển để nghiên cứu cấu trúc vơ định hình Các kết thu cho thấy mơ hình tiếp cận đắn so với mơ hình khác hình Bernal mơ tả chất lỏng đơn giản cấu tử cầu rắn bó ch t cách nhẫu nhiên cho hệ có mật độ cực đại Việc bó ch t hồn tồn khác với cấu trúc lập phương tâm m t cấu trúc l c giác xếp ch t cấu trúc bên ngồi đòi hỏi có mật độ cao phải có mạng tinh thể định Bức tranh cấu trúc Bernal v hình 1.1 Pd Si Hình 1.1 Mơ hình Bernal Sự xếp viên bi cho thấy hồn tồn khơng có kết tinh Tuy nhiên từ việc đo đạc toạ độ viên bi người ta kết luận hỗn hợp viên bi c ng tồn cấu trúc định Do tính chất hợp kim vơ định ph thuộc vào thành phần hợp kim công nghệ chế tạo t khác theo mơ hình Bernal, chất lỏng tồn s n cấu trúc định Đó xếp nguyên tử theo cấu hình định Trong đa diện Bernal có lỗ trống tâm đa diện Số lượng lỗ trống có kích thước khoảng 20 so với t ng số nguyên tử tạo nên đa diện Nếu nguyên tử kim loại có bán kính lớn (r ≈ 0,8 r ≈ 0,2 ÷ A ngun tử kim có kích thước nhỏ A xen vào lỗ trống làm n định cấu trúc 0,4 VĐH Để nhận hợp kim vơ định hình ta thấy r ng công nghệ cần phải tuân theo yếu tố sau: Thứ hợp kim dễ bị thủy tinh hóa thường có thành phần 20 nguyên tử kim nguyên tử kim loại T số trùng với t số 20 kích thước lỗ trống mơ hình Bernal Thứ hai phải giảm di động nguyên tử, ion ho c phân tử chất tạo thành hợp kim VĐH Thứ ba trạng thái vơ định hình trạng thái khơng cân b ng Trạng thái khơng tương ứng với lượng cực tiểu, dễ dàng chuyển sang trạng thái tinh thể có cấu trúc n định Do ta cần phải khống chế q trình chuyển pha từ trạng thái vơ định hình sang trạng thái tinh thể Vì ta cần phải giảm ho c ức chế q trình phát triển kích thước hạt tinh thể Có người ta chế tạo vật liệu có cấu trúc từ hạt vô nhỏ [2] nhiệt làm tái kết tinh, tăng t phần pha tinh thể Từ độ mẫu b ng sau lần chuyển pha cuối Hình 3.3 đường nhiệt độ khoảng 60 K T băng hợp kim Fe90-xNixZr10 với độ dày d = µm, từ độ chúng gần b ng không sau chuyển pha từ Điều do, theo phân tích cấu trúc mẫu này, mẫu gần có pha vơ định hình, nên có q trình chuyển pha từ Như vậy, tốc độ nguội có ý ngh a định đến việc giảm nhiệt độ Curie từ giá trị cao vùng nhiệt độ phòng Tốc độ nguội phải đủ lớn để hợp kim tồn pha vơ định hình Ta có ý r ng, nồng độ Ni hợp kim ảnh hư ng đến nhiệt độ Curie pha vơ định hình, nhiệt độ Tc mẫu băng hợp kim tăng theo độ tăng hàm lượng Ni Ảnh hư ng nồng độ Ni đến nhiệt độ Curie có ý ngh a quan trọng việc kiểm soát nhiệt độ làm việc chất làm lạnh từ tính 3.2.2 t u đo đường cong t t ễ Chúng khảo sát ph thuộc từ độ vào từ trường tất mẫu băng hợp kim Fe90-xNixZr10 với chiều dày d = 15 µm Để xác định lực kháng từ, thực phép đo H hệ đo từ kế mẫu rung (VSM) Đường từ trễ mẫu có x 0; ; 10; ; 20; biểu diễn hình 3.4 Qua hình v , ta thấy r ng với mẫu x = 0; 5; 10; 15 có giá trị lực kháng từ Hc 30 Oe, 12 Oe, 11 Oe, 12 Oe Hai mẫu x = 20; 25 có từ độ bão hòa cao Kết cho ta thấy r ng, băng thể tính chất từ mềm với giá trị lực kháng từ Hc nhỏ 100 Oe , từ độ bão hòa mẫu tăng lên theo hàm lượng Ni 100 50 M (e m u/ x=0 x=5 x = 10 x = 15 x = 20 x = 25 -50 -100 -12 -6 H (kOe) 12 Hình 3.4 Đường cong M(H) hợp kim Fe90-xNixZr10 Từ đường từ trễ chúng tơi tìm ph thuộc từ độ gần bão hòa (M12 kOe) đo nhiệt độ phòng (hình 3.5) Ta thấy từ độ bão hòa tăng đơn điệu theo nồng độ Ni tăng Tuy nhiên, lúc đầu có xu tăng nhanh sau giảm dần 100 (e m u/ g)12 k O M 75 50 25 10 x (%) 20 Hình 3.5 Sự phụ thuộc từ độ M12 kOe vào nồng độ Ni Ảnh hưởng c a t t ường n nhiệt đ chuy n t Theo kết nghiên cứu chọn mẫu hệ hợp kim Fe90-xNixZr10 (x = 5) để nghiên cứu hiệu ứng từ nhiệt, b i mẫu có chuyển pha từ gần nhiệt độ phòng nhất, điều cần thiết cho việc ứng d ng vật liệu vào thực tế 10 Oe 20 Oe 30 Oe 50 Oe 70 Oe 100 Oe 200 Oe 160 120 M (e 80 m u/ 500 Oe 700 Oe kOe kOe kOe 10 kOe 12 kOe 40 200 250 300 350 T (K) 400 450 Hình 3.6 Các đường từ nhiệt hợp kim Fe90-xNixZr10 với x = đo từ trường khác Để tìm hiểu ảnh hư ng từ trường lên nhiệt độ chuyển pha từ, tiến hành đo đường từ nhiệt mẫu băng hợp kim Fe90xNixZr10 (x µm = với d = 15 dải từ trường từ 10 Oe đến 12 kOe Kết đ c trưng trình bày hình 3.6 Nhận xét chung ta thấy, từ trường hợp kim có ảnh hư ng đáng kể tới chuyển pha mẫu Những mẫu đo khoảng từ trường nhỏ 200 Oe có chuyển pha từ sắc nét Khi từ trường tăng, chuyển pha từ sắc nét nhiệt độ chuyển pha nâng lên Điều cấu trúc vơ định hình hợp kim gây nên Những mẫu cho thấy có chuyển pha từ vùng nhiệt độ gần nhiệt độ phòng, điều cần thiết để ứng d ng vật liệu, chế tạo máy làm lạnh từ tính Tóm lại, thay đ i cường độ từ trường ngồi có ảnh hư ng mạnh tới trình chuyển pha từ băng kim loại 3.2.4 Ảnh hưởng c a Ni n hiệu ng t nhiệt Từ đường cong từ nhiệt từ trường khác mẫu, suy ph thuộc từ độ vào từ trường nhiệt độ khác hình 3.7 Hình 3.7 Sự phụ thuộc từ độ vào từ trường nhiệt độ khác mẫu băng Fe90-xNixZr10 (x = 5) với d = 15 µ m Chúng tiến hành xây dựng đường H số mẫu xung quanh nhiệt độ chuyển pha từ từ trường cực đại 12 kOe Hình ph thuộc từ độ vào từ trường đường từ hóa đ ng nhiệt tiến hành đo nhiều nhiệt độ băng hợp kim Fe90-xNixZr10 điển hình với x từ trường biến đ i từ - 12 KOe Theo lý thuyết biến thiên entropy từ s đạt giá trị lớn vùng nhiệt độ chuyển pha Do đó, xây dựng đường M(H), chọn vùng nhiệt độ xung quanh nhiệt độ chuyển pha từ Các đường M(H) liên tiếp có nhiệt độ cách ho c K (hình 3.7) Để kiểm tra xác phép biến đ i liệu từ đường T thành đường H , tiến hành so sánh liệu từ phép đo H trực tiếp liệu chuyển đ i gián tiếp hình Kết cho thấy, liệu trùng 60 M (e 40 m u/ 20 7000 H (Oe) Hình 3.8 So sánh phụ thuộc từ độ vào từ trường đo phương pháp trực tiếp (đường liền nét) gián tiếp (các biểu tượng) Các giá trị biến thiên entropy từ ∆ Sm sau xác định từ đường M(H) b ng cách sử d ng mối quan hệ sau: H2  ∂M  ∆Sm = ∫   dH T ∂ H H1  B ng cách sử d ng phương pháp để tính tốn thay đ i entropy vật liệu, tiết kiệm thời gian chi phí cho thí nghiệm Phương pháp tránh ảnh hư ng thăng giáng nhiệt hệ đo từ độ Chúng biểu diễn quy luật biến đ i độ biến thiên entropy từ ∆Sm theo nhiệt độ hình 1.5 x=0 x=5 x = 10 x = 15 ∆ S (J.k g - 0.5 K 150 200 250 300 350 T (K) 400 450 Hình 3.9 Biến thiên entropy từ ∆ Sm mẫu băng Fe90xNixZr10 (x = 0, 5, 10 15) với d = 15 µ m Hình đường cong ∆SM T với ∆H 12 kOe mẫu băng nguội nhanh e90-xNixZr10 x 0, , 10 Chúng ta nhận thấy r ng độ biến thiên entropy từ cực đại /∆SM/max hợp kim gần không thay 71 -1 -1 đ i ∼ J.kg K với ∆H cong 12 kOe , độ bán rộng đường ∆SM T giảm dần từ K xuống K với tăng lên nồng độ Ni Kết thu cho thấy mẫu x = có độ biến thiên entropy từ đạt giá trị cao 1,0 J/ kg.K Những mẫu có nồng độ Ni lớn (x = 10, 15) có biến thiên entropy từ cực đại đạt giá trị khơng cao b ng mẫu có nồng độ Ni nhỏ (x = 5) ẫu có nồng độ Ni x có biến thiên entropy từ cực đại đạt giá trị nhỏ 0, J/ kg.K bù lại có vùng nhiệt độ hoạt động rộng C thể, mẫu có x đạt ∆Sm 1,0 J/ kg.K nhiệt độ 306 K max mẫu có x 10 đạt ∆S m 1,02 J/ kg.K nhiệt độ K ẫu có x max đạt ∆S = 0,95 J/(kg.K) nhiệt độ 03 K Và mẫu có x m đạt ∆Sm max = max 0, J/ kg.K nhiệt độ K Khi lựa chọn vật liệu từ nhiệt, ngồi thơng số biến thiên entropy từ độ rộng vùng nhiệt độ làm việc c ng quan trọng Để đánh giá tiêu chí ta vào độ bán rộng đường biến thiên entropy từ ph thuộc vào nhiệt độ Theo hình 3.9 ta thấy mẫu có x cho độ bán rộng lớn nhất, tiếp đến mẫu có x sau mẫu có x giá trị H K, mẫu x giá trị H K Và mẫu x 10; C thể với mẫu x đạt giá trị H K, mẫu x đạt 10 đạt có giá trị nhỏ FWHM = 74 K Chứng tỏ r ng vùng nhiệt độ làm việc mẫu có nồng độ Ni thấp s rộng so với vùng nhiệt độ làm việc mẫu có nồng độ Ni cao Điều có ý ngh a quan trọng việc ứng d ng vật liệu vào công nghệ làm lạnh từ Tóm lại, ta thấy nhiệt độ cho biến thiên entropy từ cực đại mẫu ph thuộc lớn vào t phần nguyên tố hợp kim Khả làm lạnh C định ngh a tích độ biến thiên entropy từ cực đại với độ bán rộng đường cong ∆SM T c ng tính tốn 100 RC 75 (J.k -1 g ) 50 10 15 x (%) Hình 3.10 Khả làm lạnh RC phụ thuộc vào nồng độ Ni mẫu băng Fe90-xNixZr10 Khả làm lạnh C hợp kim tăng sau lại giảm -1 với mẫu x ÷ 15 Tuy nhiên, giá trị C cực đại đạt 90 J.kg thu x = nhiệt độ 306 K nhiệt độ phòng ẫu x có C đạt -1 -1 J.kg K, x 10 có C đạt 81 J.kg K mẫu x có C -1 thấp 70 J.kg 03 K Giá trị C hợp kim e90-xNixZr10 cao hợp kim nguội nhanh khác inemet e68,5Mo5Si13,5B9Cu1Nb3), Nanoperm (Fe83xCoxZr6B10Cu1, Fe91-xMo8Cu1Bx), HiTperm (Fe60-xMnxCo18Nb6B16) hợp kim vơ định hình khối exCoyBzCuSi3Al5Ga2P10 cơng bố [20] ẾT L ẬN Đã chế tạo băng vơ định hình hệ vật liệu e90-xNixZr10 x ; 10; ; 20 b ng phương pháp phun băng nguội nhanh trống quay đơn tr c Đã khảo sát cấu trúc hệ mẫu b ng phương pháp nhiễu xạ tia X Xác định ảnh hư ng tỉ phần Ni/ e đến cấu trúc hệ Đã khảo sát tính chất từ tất mẫu chế tạo Các mẫu thể tính từ mềm với lực kháng từ Hc nhỏ Nhiệt độ chuyển pha TC mẫu tăng từ K đến 03 K tăng nồng độ Ni từ đến 15 % Điều có ý ngh a việc điều chỉnh nhiệt độ làm việc hợp kim vùng nhiệt độ phòng Đã khảo sát hiệu ứng từ nhiệt số mẫu hợp kim chế tạo Biến thiên entropy từ cực đại biến thiên từ trường 12 kOe đạt với mẫu có x 0, J/ kg.K ; x 1,0 J/ kg.K ; x 10 1,02 J/ (kg.K); x = 15 0,95 J/(kg.K) TÀI LIỆ THAM HẢO Ti ng iệt Bùi Xuân Chiến, Nghiên cứu vật liệu từ cấu trúc nanô dạng hạt có hiệu ứng từ điện trở khổng lồ (GMR) chế tạo công nghệ nguội nhanh, Luận án tiến s Vật lý, Đại học Bách Khoa Hà Nội Xuân Dương 2000 , Nghiên cứu mối quan hệ thành phần – cấu trúc – tính chất từ hợp kim vơ định hình nano tinh thể, Luận án Tiến s Vật lý, Đại học Bách Khoa Hà Nội http://vi.wikipedia.org Lê Khắc Quynh 200 , Chế tạo, nghiên cứu vật liệu tổ hợp có hiệu ứng từ - điện dựa băng từ giàu Fe Co, Luận văn Thạc s Vật lý, Đại học Sư phạm Hà Nội 2, V nh Phúc Lê Thị Tuyết Tâm 2010 , Nghiên cứu công nghệ chế tạo, cấu trúc tính chất từ nhiệt hợp kim Heusler CoMn1-xFexSi (x = ÷ 0,25), Luận văn thạc s , Trường Đại học Sư phạm Hà Nội Lưu Tuấn Tài 200 , Vật liệu từ, NXB Đại học Quốc gia Hà Nội Ngô Đức Thế, Nguyễn Châu, Nguyễn Đức Thọ, Dương Thị Hạnh, Nguyễn Quang Hòa, Cao Xn Hữu, Hồng Đức nh 200 , Hiệu ứng từ nhiệt lớn perovskite, hợp kim intermetalic hợp kim vơ định hình sở finemet, Tuyển tập báo cáo Hội nghị Vật lý toàn quốc lần thứ V , Hà Nội, 100 Nguyễn Thị Hải Yến 200 , Nghiên cứu chế tạo nam châm đàn hồi phương pháp nguội nhanh nghiền lượng cao, Luận văn Thạc s Vật lý, Đại học Khoa học Tự nhiên, Đại học Quốc gia Hà Nội Ti ng Anh A.Inoue, H.Tomika, T.Masumoto, Mechancial properties of ductile FeNi-Zr and Fe-Ni-Zr (Nb or T) amorphous alloys containing fine crystalline particles 10 Tishin A M., Spichkin Y I 2003 , The magnetocaloric Effect and its Applications , nstitute of Physics Publishing 11 Min L., Yu B (2009), Development of magnetocaloric materials in room temperature magnetic refrigeration application in recent six years , Journal of Cent South Univ Technol 16, 001 12 S Michalik, P Sovak, J Bednarcik, P Kollar and V Girman (2008), Structure and Magnetic Properties of Fe(Mn) – Si – B – Nb – Cu Alloys , Proceedings of the European Conference Physics of Magnetism (PM 08), Poznan 13 D T H Gam, N H Hai, L.V Vu, N.H Luong, N Chau (2008), Infuluence of cooling rate on the properties of Fe Si B Nb 73,5 13,5 Au1 ribbons, VNU Journal of Science, Mathematics – Physics 24 14 Pecharsky V K., Gschneidner K , Giant magnetocaloric Effect in Gd5Si2Ge2” , Physical Review Letters, 78, (23), 4494 15 Z.M Stadmik, P Griesbach, G Dehe and Gutlicl, T Miyazaki, Nickel contribution to the magnetism of Fe – Ni – Zr metallic glasses 16 V Provenzano, A J Shapiro and R D Shull, Reduction of hysteresis losses in the magnetic refrigerant Gd5Ge2Si2 by the addition of iron, Nature 429, 853 (2004) 17 O Tegus, B Fuquan, W Dagula, L Zhang, E Brück, P Z Si, F R de Boer and K H J Buschow, Magnetic-entropy Mn1.1Fe0.9P0.7As0.3-xGex J Alloy Comp 396, (2005) change in 18 L G Medeiros, N A Oliveira and A Troper, Giant magnetocaloric and barocaloric effects in Mn(As1−xSbx), J Alloy Comp 501, 177 (2010) 19 T Krenke, E Duman, M Acet, E F Wassermann, X Moya, L Manosa and A Planes, Inverse magnetocaloric effect in ferromagnetic NiMnSn alloys, Nature Materials 4, 450 (2005) 20 X Zhou, W Li, H P Kunkel and G Williams, A Criterion for Enhancing the Giant Magnetocaloric Effect -(Ni-Mn-Ga) - A Promising New System for Magnetic Refrigeratio, J Phys.: Condens Matter 16, L39 (2004) 21 M H Phan, H X Peng and S C Yu, Manganese perovskites for room temperature magnetic refrigeration applications, J Magn Magn Mater 316, 562 (2007) 22 D N H Nam, N V Dai, L V Hong, N X Phuc, S C Yu, M Tachibana and E Takayama-Muromachi, J Appl Phys 103, 043905 (2008) 23 V Franco, C F Conde, A Conde and L F Kiss, Enhanced magnetocaloric response in Cr/Mo containing Nanoperm-type amorphous alloys, Appl Phys Lett 90, 052509 (2007) 24 D Wua, S Xue, J Frenzel, G Eggelerc, Q Zhai and H Zheng, Atomic ordering effect in Ni50Mn37Sn13 magnetocaloric ribbons, Mater Sci Eng A, 534, 568 (2012) 25 R Zeng, S Q Wang, G D Du, J L Wang, J C Debnath, P Shamba, Z Y Fang and S X Dou, Abnormal magnetic behaviors and large magnetocaloric effect in MnPS3 nanoparticles, J Appl Phys 111, 07E144 (2012) 26 S G Min, K S Kim, and S C Yu, H S Suh, S W Lee, Analysis of magnetization and magnetocaloric effect in amorphous FeZrMn ribbons J Appl Phys 97, 10M310 (2005) 27 V Franco, J S Blázquez, M Millán, J M Borrego, C F Conde and A Conde, The magnetocaloric effect in soft magnetic amorphous alloys, J Appl Phys 101, 09C503 (2007) 28 D Mishra, M Gurram, A Reddy, A Perumal, P Saravanan and A Srinivasan, Enhanced soft magnetic properties and magnetocaloric effect in B substituted amorphous Fe-Zr alloy ribbons, Mater Sci Eng B, 175, 253 (2010) 29 R Caballero-Flores, V Franco, A Conde, K E Knipling and M A Willard, Influence of Co and Ni addition on the magnetocaloric effect in Fe88−2 xCox Nix Zr7 B4Cu1 soft magnetic amorphous alloys, Appl Phys Lett 96, 182506 (2010) 30 Z M Stadnik, P Griesbach, G Dehe and P Giitlich, T Miyazaki, Nickel contributions to the Magnetism of Fe - Ni - Zr metallic glasses, Phys Rev B, 35, 430 (1987) 31 K S Kim, B S Kang, S C Yu and Y S Kim, Magnetocaloric effect in Heat – treated Fe90−xYx Zr10 , J Korean Phys Soc 57, 1605 (2010) ... hiệu ng t nhiệt Hiệu ứng từ nhiệt agnetoCaloric ffect - C thay đ i nhiệt độ đoạn nhiệt vật liệu tác d ng từ trường Bản chất tượng thay đ i entropy từ hệ tương tác phân mạng từ với từ trường Hiệu. .. hiệu ứng từ nhiệt thường kh ng lồ Giant MagnetoCaloric Effect – GMCE) Hình 1.2 Giới thiệu hiệu ứng từ nhiệt dương [3] Hình 1.2 giới thiệu hiệu ứng từ nhiệt dương, hiệu ứng mà vật liệu từ nóng lên... Hiệu ứng có m t tất vật liệu từ biểu với cường độ ph thuộc vào chất loại vật liệu Dựa vào tiêu chuẩn khác mà hiệu ứng từ nhiệt phân loại thành dạng sau: hiệu ứng từ nhiệt âm dương ho c hiệu ứng từ