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Mô tả: Mô tả: tài liệu uy tín được biên soạn bởi giảng viên đại học Bách Khoa TPHCM, thuận lợi cho qua trình tự học, nghiên cứu bổ sung kiến thức môn vật lý, vật lý cao cấp, tài liệu từ cớ bản tới nâng cao, bổ sung kiến thức thi học sinh giỏi vật lý, nghiên cứu, công thức có chú thích, đính kèm tài liệu tiếng anh, tiếng pháp Tìa liệu biên soạn dựa trên chuẩn vật lí Châu Âu, sử dụng kí hiệu phổ biến tư trường đại học Paris technique Description: Document prestigieux compilé par la faculté de technologie de lUniversité de Ho Chi Minh Ville, propice à la séquence détude, recherche avancée en physique avancée, physique, matériaux de zéro à avancé , compléter les connaissances dexcellents étudiants en physique, recherche, formule avec notes de bas de page, joindre des documents en anglais, français La compilation est basée sur les standards de physique européens, en utilisant la technique commune de lUniversité de Paris Description: Prestigious document compiled by Ho Chi Minh City University of Technology faculty, conducive to the study sequence, advanced research in advanced physics, physics, materials from scratch to advanced , supplement the knowledge of excellent students in physics, research, formula with footnotes, attach documents in English, French The compilation is based on European physics standards, using the Paris University common technique

DYNAMIQUE DU POINT MATÉRIEL PLAN • Principe d’inertie ou première loi de Newton • Relation fondamentale de la dynamique ou deuxième loi • • • • • de Newton Principe des actions réciproques ou troisième loi de Newton Quantité de mouvement - Théorème de la quantité du mouvement Moment cinétique- Moment d’une force- Théorème du moment cinétique Mouvement force centrale- Conservation du mouvement cinétique Forces: Force de pensanteur, Force de frottement , Force de frottement dans un fluide, Principe d’inertie ou première loi de Newton • Il existe une classe de référentiels, appelés référentiels galiléens, par rapport auxquels un point matériel isolé est en mouvement rectiligne uniforme   F   v  const • Le référentiel terrestre, lié la surface de la Terre, peut être considéré comme galiléen Relation fondamentale de la dynamique ou deuxième loi de Newton • Rg étant un référentiel galiléen, M un point matériel de masse m et E l’ensemble de l’Univers l’exception de M, les forces appliquées M et son mouvement sont liées par la loi:   FM  ma(M)/ R g Quantité de mouvement-Théorème de la quantité de mouvement • Quantité de mouvement   p(M)/ R  mv(M)/ R • Théorème de la quantité de mouvement:   dp(M)/ R g  FM    dt     / Rg Principe des actions réciproques ou troisième loi de Newton • Soit deuxpoints matériels M1 et M2 en interaction Les  forces d’interaction FM1 M et colinéaires l’axe (M1M2)  FM2 M sont opposés et   FM1 M  FM2 M  FM1 M  M1M2  M2  FM1 M M1  FM2 M Moment cinétique Moment cinétieque en O dans le référentiel R, du point matériel M de masse m est:      LO (M)/ R  OM  p(M)/ R  OM  mv(M)/ R Moment cinétieque par rapport l’axe  , défini par le point O et le vecteur directeur e , du point matériel M dans le référentiel R est la projection  du moment cinétique L sur  O     L (M)/ R  (LO (M)/ R e )e Moment d’une force Moment en un point O de la force Fappliquée en M est :    MO  OM  F Moment de la force F par rapport l’axe , passant par un point O et de vecteur directeur e est la projection du moment de F en point O sur      M  (MO.e )e Théorème du moment cinétique   dLO (M)/ R g      MO(M)   dt  / R g  dL (M)/ R   M(M) dt MOUVEMENT À FORCE CENTRALE Définition Soit O un point fixe d’un référentiel galiléen Rg Le point matériel set soumis un champ de force centrale de centre O si, chaque instant, la force F qui lui est appiquée est colinéaire OM Conservation du moment cinétique     MO  OM  F   LO  const La trajectoire de M est plane: le plan de la trajectoire est perpendiculaire au vecteur Lo LOI DES AIRES Lo M F O dA est l’aire balayé par OM dans l’interval dt dA/dt , la vitesse aréolaire, est constante pour un mouvement force centrale     M  O  OM  F  LO  const LO  OM  mv  O  M  rer   v  rer  re 2 LO  mr ez  const C  r 2 dA  r 2d dA  C  r  dt 2 FORCES • Force de pesanteur • Force de frottement dans un fluide • Force de frottement • Tension d’un fil • Force de rappel élastique Force de frottement dans un fluide Frottement visqueux (ma sát nhớt ) Si la vitesse v est grande   F  KSv T K: constante dépendant de la forme du solide et de la nature du fluide S section du cylindre engendré par le solide lors de la translation Si la vitesse v est faible   F  hv Chute libre dans l’aire Vitesse limite    dv m  mg  KSv T dt  mg  vlim   ez KS Chute libre dans un fluide visqueux     dv m  mg  hv  f  dt  f   Mg : pousséed' Archimède    dv m  mg  Mg  hv dt  (m  M)  vlim  g h M: la masse de fluide qui occupe un volume égal celui du solide m