Tài liệu Laser

I. Khái niệm Laser Laser là tên viết tắt của từ “Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation” (nghĩa là khuếch đại ánh sáng phát xạ kích thích bởi bức xạ).Electrons tồn tại ở các tầng năng lượng riêng biệt trong một nguyên tử.Các tầng năng lượng này có hình dạng như vòng tròn hay quỹ đạo, xung quanh hạt nhân Electrons ở bên ngoài sẽ có tầng năng lượng cao hơn những electrons ở phía trong.Khi có sự tác động hoá-lý ở bên ngoài ,các hạt electrons này cũng có thể nhảy tử tầng năng lượng thấp ,lên tầng năng lượng cao(bumped up to higher energy levels by the injection of energy),và ngược lại ,quá trình này đều sẽ tạo ra các tia sáng.Bước sóng và màu sắc của tia sáng phụ thuộc vào năng lương tạo ra ,cũng như thiết bị ,nguyên tố hoá học ta sử dụng. Tia laser hồng ngọc (ruby laser) được tạo ra lần đầu tiên vào năm 1960 ,bởi nhà vật lý Maiman tại Hughes Laboratory in Malibu ,California .Ruby là thành phần của oxit nhôm ,kết hợp với nguyên tử nhôm ,được đặt trong Chromium.Chromium hấp thụ tia sáng màng xanh lá cây và xanh lục ,để lại duy nhất tia sáng màu hồng. Có nhiều loại laser khác nhau, có thể ở dạng hỗn hợp khí, ví dụ He-Ne, hay dạng chất lỏng, song có độ bức xạ lớn nhất vẫn là tia laser tạo bởi các thành phần từ trạng thái chất rắn. II. Nguyên lý hoạt động 1. Quá trình hấp thụ, phát xạ tự nhiên và phát xạ cưỡng bức Quá trình hấp thụ, phát xạ tự nhiên và phát xạ cưỡng bức của môi trường các nguyên tử, phân tử được Abert Einstein phát hiện năm 1917 Giả sử ra có một tập hợp các nguyên tử hoặc phân tử với hai mức năng lượng, trong đó một mức gọi là mức cơ bản (mức 1) và mức kia gọi là mức kích thích. Mật độ cư trú trên các mức đó được xác định là 1 2 ,N N (số nguyên tử trên một đơn vị thể tích) Theo định luật phân bố Boltzmann thì 1 2 1 0 2 0 E E kT kT N N e N N e − − = > = Khi một chùm ánh sáng, bao gồm các photon với năng lượng 2 1 h E E υ = − , có mật độ photon ρ chiếu vào tập hợp các nguyên tử đó thì các quá trình sau đây sẽ xảy ra: a. Quá trình phát xạ tự phát: là quá trình các nguyên tử ở mức năng lượng cao tự nhảy xuống mức năng lượng thấp hơn (không do ánh sáng gây nên). Nếu xác suất phát xạ tự phát của photon trên một đơn vị thời gian (s) được kí hiệu là nm P hoặc mn P , còn m P và n P là xác suất tìm nguyên tử ở trạng thái m hoặc n, thì khi đó theo định luật Boltzmann, P i được xác định như sau Sơ đồ tương tác giữa photon và nguyên tử hai mức năng lượng 1 E 2 E 2 N 1 N h υ 12 B ρ , 1,2 E kT i P Ce i − = = 12 A 21 B ρ Trong đó, 1 E và 2 E là năng lượng tương ứng với mức 1, mức 2. Khi không có sự tác động của trường ánh sáng ngoài thì 21 21 TN dP A dt = Với 21 A là hằng số ( 21 A còn được gọi là hằng số Einstein). Hệ số này phụ thuộc vào bản chất của các nguyên tử và chỉ xác định được bằng thực nghiệm b. Quá trình hấp thụ: là quá trình khi có tác động của trường ánh sáng ngoài, các nguyên tử ở mức cơ bản nhận năng lượng photon của ánh sáng để nhảy lên mức kích thích. Xác suất hấp thụ trên một đơn vị thời gian được tính như sau 12 HT dP B dt ρ = Trong đó 12 B gọi là hệ số Einstein của chuyển dịch hấp thụ Ta có thể thấy xác suất chuyển dịch hấp thụ của nguyên tử hay phân tử lên mức trên sẽ tỉ lệ thuận với mật độ photon và xác suất chuyển dịch. Mật độ photon tương tác với môi trường các nguyên tử hay phân tử càng lớn thì khả năng chuyển dịch lên trạng thái trên của chúng càng lớn c. Quá trình phát xạ cưỡng bức: là quá trình khi có tác động của trường ánh sáng ngoài, các nguyên tử nhảy từ mức kích thích xuống mức cơ bản do cưỡng bức bởi photon ánh sáng. Xác suất số nguyên tử nhảy xuống mức cơ bản trên một đơn vị thời gian được xác định như sau 21 CB dP B dt ρ = Với 21 B là hệ số Einstein của chuyển dịch cưỡng bức Einstein đã chứng minh rằng, trong trạng thái cân bằng nhiệt động số photon bị hấp thụ và số photon được phát xạ bằng nhau và tìm được quan hệ giữa các hệ số như sau 21 21 12 3 8 A B B h c υ π ≈ =    ÷   Trong vùng quang học, tần số ánh sáng 14 10 Hz υ = , ta tính được 15 21 21 1,66.10A B − = Đối với mỗi một loại nguyên tử có hệ số Einstein của phát xạ tự nhiên và đo được bằng thực nghiệm. Trong khi đó hệ số Einstein của hấp thụ và bức xạ cưỡng bức k những phụ thuộc vào bản chất nguyên tử 21 ( )A mà còn phụ thuộc tỉ lệ nghịch với tần số của photon tương tác hay chênh lệch năng lượng giữa hai mức. Tức là quá trình phát xạ cưỡng bức và hấp thụ sẽ xảy ra mạnh hơn ở vùng năng lượng thấp, hay nói cách khác, nếu khoảng cách giữa hai mức năng lượng gần nhau thì xác suất hấp thụ và phát xạ sẽ lớn hơn (dễ xảy ra hơn) Để hiểu rõ hơn về quá trình bức xạ cưỡng bức và ý nghĩa của nó ta cấn phải nghiên cứu quá trình khuếch đại ánh sáng 2. Hiện tượng khuếch đại Ta giả sử có một hệ các nguyên tử hay phân tử có hai mức năng lượng. Bằng một cách nào đó, số nguyên tử năng lượng ở mức năng lượng cao lớn hơn số nguyên tử nằm ở mức năng lượng thấp ( 2 1 N N> ) – gọi là môi trường nghịch đảo mật độ. Trạng thái này được gọi là trạng thái “nhiệt độ âm”, vì theo phân bố Boltztmann với nhiệt độ dương số nguyên tử ở trạng thái năng lượng thấp bao giờ cũng lớn hơn số nguyên tử ở trạng thái năng lượng cao, tức 1 2 N N > 2 E 1 E 1 N 2 N 3h υ Khuếch đại dòng photon trong hệ nguyên tử có hai mức năng lượng Nếu ta chiếu vào môi trường này một chùm ánh sáng với 3 photon có năng lượng tuân theo hệ thức 2 1 h E E υ = − Khi đó một photon bị hấp thụ và làm cho một nguyên tử từ mức 1 E lên mức 2 E , đồng thời hai photon còn lại sẽ kích thích cưỡng bức làm cho hai nguyên tử đang ở trạng thái 2 E chuyển về trạng thái 1 E và sinh ra thêm hai photon. Như vậy với 3 pho ton vào ta sẽ có 4 photon ra (số photon vào lớn hơn số photon ra 1 đơn vị) – đây chính là quá trình khuếch đại ánh sáng trong môi trường nghịch đảo mật độ cư trú Hệ số khuếch đại của môi trường được xác định bằng r v W g W = Trong đó, r W và v W lần lượt là năng lượng tín hiệu ra và năng lượng tín hiệu vào tương ứng. Môi trường nguyên tử, phân tử có 1g > gọi là môi trường khuếch đại. Trường hợp hệ số 1g < thì lúc này môi trường là môi trường hấp thụ chứ không phải là môi trường khuếch đại 3. Cơ chế tạo ra laser Quá trình khuếch đại chỉ xảy ra một lần khi các photon đi ra khỏi môi trường nghịch đảo mật độ. Chúng ta cần phải tìm hiểu xem trong trường hợp nào thì quá trình này lặp đi lặp lại và xảy ra liên tục Muốn có quá trình khuếch đại liên tục các photon ánh sáng ta tìm cách tạo ra tín hiệu phản hồi ngược, tức là làm cách nào đó để một phần trong số các photon sau khi đi qua môi trường khuếch đại sẽ quay trở lại đóng vai trò tín hiệu vào Câu hỏi đặt ra là: Tín hiệu quang cần khuếch đại (tín hiệu vào) xuất hiện như thế nào trong máy phát laser Môi trường khuếch đại Môi trường khuếc đại (môi trường nghịch đảo mật độ cư trú) được đặt giữa hai gương phản xạ (gọi là buồng cộng hưởng quang học). - Bước thứ nhất: một số nguyên tử thực hiện quá trình bức xạ tự nhiên từ mức laser trên ( 2 E ) và phát ra photon theo nhiều hướng khác nhau. Trong số các photon đó có photon truyền theo phương vuông góc với gương phản xạ. Trong số các photon truyền vuông góc với hai gương, một số sẽ truyền qua gương (phụ thuộc vào hệ số truyền qua của gương) và một số sẽ quay trở lại môi trường (phụ thuộc vào hệ số phản xạ của gương). Chính photon này đóng vai trò tín hiệu quang ban đầu. Quá trình các photon quay lại môi trường khuếch đại chính là quá trình phản hồi quang học dương. - Bước thứ hai: Photon này sẽ kích thích phát xạ cưỡng bức từ mức laser trên và một photon thứ hai sẽ được phát ra. Hai photon này sẽ truyền cùng pha với nhau và hướng tới gương thứ hai. - Bước thứ ba: Hai photon sẽ quay lại môi trường và tiếp tục kích thích bức xạ cưỡng bức sinh ra 4 photon truyền tới gương thứ nhất. Từ gương thứ nhất một số photon thoát ra khỏi buồng cộng hưởng, do gương này chỉ phản xạ R%. Các photo được phản xạ lại sẽ tiếp tục hành trình qua lại trong môi trường và kích thích bức xạ cưỡng bức tiếp Điều cần chú ý rằng, khi đi qua môi trường và kích thích bức xạ cuỡng bức tiếp. Cần chú ý rằng, khi đi qua môi trường một số photon cũng bị hấp thụ để kích thích các nguyên tử từ mức Laser dưới ( 1 E ) lên mức laser trên. Đồng thời sau một lần qua lại giữa hai gương của buồng cộng hưởng một số photon đi ra ngoài. Như vậy có xảy ra quá trình mất mát photon (hay mất mát năng lượng) trong mỗi lần qua lại buồng cộng hưởng. Hệ số mất mát được tính như sau mm ch W W β = Trong đó, mm W và ch W lần lượt là năng lượng mất mát (bao gồm số photon bị mất mát do tán xạ trên biên môi trường và số photon đi ra ngoài buồng cộng hưởng) và năng lượng tích lũy (số photon tồn tại trong buồng cộng hưởng) Quá trình khuếch đại trong buồng cộng hưởng và phát photon ra ngoài (bức xạ laser) xảy ra liên tục khi và chỉ khi hệ số mất mát cân bằng với hệ số khuếch đại: g β = . Nếu không cân bằng thì xảy ra trường hợp sau: - Nếu hệ số mất mát lớn hơn hệ số khuếch đại, thì sau mỗi lần qua lại buồng cộng hưởng, số photon tích lũy trong buồng cộng hưởng ngày càng giảm đi cho đến khi chúng không còn đủ dể kích thích cưỡng bức tiếp. Kết quả là quá trình khuếch đại bị dập tắt, số photon phát ra ngoài không còn - Nếu hệ số khuếch đại lớn hơn so vói hệ số mất mát, thì sau mỗi lần qua lại buồng cộng hưởng số photon tích lũy trong buồng cộng hưởng sẽ quá lớn và dẫn đến quá trình cưỡng bức sẽ cân bằng nhau, môi trường lúc này không còn là môi trường khuếch đại mà là môi trường bão hòa. Kết quả dẫn đến số photon ra khỏi buồng cộng hưởng không còn nữa – quá trình phát laser không còn nữa Để môi trường luôn luôn có nghịch đảo mật độ cư trú, một điều kiện cần ở đây là mật độ mức laser dưới rất nhỏ (có thể xem là bằng 0). Như vậy quá trình hấp thụ photon trực tiếp từ mức thấp lên mức laser cao không xảy ra. Muốn có một môi trường như vậy chúng ta cần chọn một số nguyên tử hay phân tử phù hợp, với mỗi cấu trúc ta có cơ chế bơm khác nhau - Cơ chế bơm ba mức: Giả sử môi trường khuếch đại gồm các nguyên tử có cấu trúc nhiều mức năng lượng, sao cho trong đó có ít nhất ba mức năng lượng. Trong cấu trúc này thì, mức 1 là mức cơ bản, mức 3 là mức kích thích cao có thời gian sống ngắn và mức 2 là mức siêu bền có thời gian sống lớn hơn nhiều so với mức 3 3 E 2 E 1 E 3 N 2 N 1 N Sơ đồ bơm ba mức 12 υ Dịch chuyển không bức xạ 13 υ + Quá trình thứ nhất: đưa vào môi trường một bức xạ điện từ có tần số trong vùng quang học (có thể dùng ánh sáng hoặc bằng kích thích bằng dòng điện ) có tần số 3 1 13 E E h υ − = Các photon sẽ tạo dịch chuyển các nguyên tử từ mức năng lượng 1 E lên mức năng lượng 3 E . Sau 1 thời gian nhất định sẽ hình thành trạng thái cân bằng về mật độ cư trú, tức là 1 3 N N = . Quá trình đưa các nguyên tử lên mức 3 E gọi là quá trình bơm. Trong thời gian nhất định, vì trạng thái 3 có thời gian sống rất ngắn nên xảy ra sự chuyển dời không bức xạ từ mức 3 E xuống mức 2 E + Quá trình thứ hai: Tăng mật độ cư trú trên mức 2 E . Do thời gian sống của mức 2 E lớn hơn mức 3 E (hay nói mức 2 E là mức siêu bền). Nên trong thời gian dịch chuyển dịch từ 3 E xuống 2 E thì không xảy ra chuyển dịch từ 2 E xuống 1 E , nếu có thì xác suất rất nhỏ. Nhờ đó mà mật độ cư trên mức 2 E càng ngày càng lớn, thay thế cho trạng thái 1 3 N N= bằng trạng thái 1 2 N N= . Tuy nhiên trong khoảng thời gian sống của mức 2 E , các nguyên tử vẫn tiếp tục chuyển lên 3 E làm cho 1 N ngày càng giảm đồng thời 2 N ngày càng tăng và kết quả là đạt được trạng thái 2 1 N N> . Lúc này, hệ các nguyên tử đã trở thành môi trường khuếch đại. + Quá trình thứ ba: giả sử ta đưa vào hệ các nguyên tử đang ở trạng thái sau quá trình thứ hai một tín hiệu quang học nhỏ (1 photon) có tần số 2 1 12 E E h υ − = Thì ngay tức thời, một số lớn các chuyển dịch cưỡng bức từ 2 E xuống mức 1 E và hấp thụ từ mức 1 E lên 2 E . Nhờ bức xạ cưỡng bức nên các photon được phát xạ kết hợp tạo ra một tín hiệu mạnh tần số 12 υ (chùm các photon đồng pha). Tất nhiên còn có thể có bức xạ tự nhiên từ 2 E xuống 1 E . Nhưng tín hiệu này rất nhỏ và có thể xem như là tín hiệu nhiễu và có thể bỏ qua trong quá trình khuếch đại Phát Laser Ta thấy rằng, trong cơ chế bơm ba mức trạng thái nghịch đảo mật độ cư trú chỉ xảy ra khi 2 1 N N> . Như vậy, cần phải có 1 bức xạ điện từ lớn (công suất bơm lớn) để đưa ít nhất một nửa nguyên tử ở mức 1 E lên 3 E . Cơ chế này hoàn toàn không hiệu quả so với cơ chế bơm bốn mức năng lượng sau đây - Cơ chế bơm 4 mức năng lượng: Giả sử môi trường khuếch đại gồm các nguyên tử có cấu trúc nhiều mức năng lượng, sao cho trong đó có ít nhất bốn mức năng lượng. Trong cấu trúc này thì, mức 1 là mức cơ bản, mức 4 là mức kích thích cao có thời gian sống ngắn và mức 3 là mức siêu bền có thời gian sống lớn hơn nhiều so với mức 4. Mức 2 là mức kích thích gần mức cơ bản, có thời gian sống rất ngắn so với mức 3. Trong cơ chế 4 mức xảy ra bốn quá trình sau + Quá trình thứ nhất: giả sử có bức xạ điện từ (bức xạ quang học) có tần số 4 1 14 E E h υ − = đưa vào hệ các nguyên tử. Khi đó các nguyên tử sẽ hấp thụ năng lượng của các photon và chuyển lên trạng thái 4 E - quá trình bơm 4 E 3 E 14 υ 1 E 4 N 3 N 2 N 1 N Dịch chuyển không bức xa Sơ đồ bơm bốn mức 23 υ Dịch chuyển không bức xa + Quá trình thứ hai và thứ tư: là quá trình các nguyên tử chuyển dịch không bức xạ từ mức 4 E xuống 3 E (quá trình 2) và từ mức 2 E xuống 1 E (quá trình 4) + Quá trình thứ ba: giả sử ta đưa vào hệ các nguyên tử đang ở trạng thái sau quá trình thứ hai một tín hiệu quang học nhỏ (1 photon) có tần số 3 2 23 E E h υ − = thì ngay lập tức một số lớn các chuyển dịch cưỡng bức từ 3 E xuống 2 E . Nhờ bức xạ cưỡng bức nên các photon được phát xạ thích hợp, tạo ra một tín hiệu mạnh tần số 12 υ (chùm các photon đồng pha). Tất nhiên còn có bức xạ tự nhiên từ 3 E xuống 2 E nhưng tín hiệu này rất nhỏ và có thể xem như là tín hiệu nhiễu. Nhờ quá trình thứ tư (chuyển dịch không bức xạ) mà mật độ cư trú ở mức 2 E luôn luôn rất nhỏ và có thể bỏ qua. Ngoài ra thời gian gia sống của mức 3 E lớn hơn nhiều so với thời gian sống của mức 4 E và 2 E nên mật độ của mức 3 E luôn luôn lớn hơn mức 2 E khi có sự chuyển mức từ 1 E lên 4 E . Như vậy, trong cơ chế bơm 4 mức năng lượng trạng thái nghịch đảo mật độ cư trú xảy ra ngay sau khi mức 3 E có tích lũy, tức là khi 3 0N ≠ . Với hoạt chất có cơ chế bơm bốn mức năng lượng ta không cần thời gian bơm lớn và cường độ bơm lớn. Điều kiện 2 3 2 N N > không cần thiết - Một ví dụ về cơ chế hoạt động của laser có thể được miêu tả cho laser thạch anh [...]... laser. (The photons leave through the partially silvered mirror at one end This is laser light) Có nhiều loại tia Laser khác nhau ,có thể ở dạng hỗ hợp khí He-Ne ,hay dạng chất lỏng(liquid dye lasers ), song có độ bức xạ lớn nhất vẫn là tia laser tạo bởi các thành phần từ trạng thái rắn.(Solid-state lasers provide the highest output power of all laser types)” 4 Cấu tạo chung của laser Một thiết bị laser. .. chùm tia laser  Có khả năng phát xung cực ngắn: cỡ mili giây (ms), nano giây, pico giây, cho phép tập trung năng lượng tia laser cực lớn trong thời gian cực ngắn - Phân loại  Laser chelate hữu cơ – đất hiếm  Laser vô cơ oxydchloride – neodym – selen  Laser màu (dye laser) Các loại laser đều được dùng bơm quang học kích thích bằng đèn xung hay bằng chính laser rắn dưới dạng xung Trong ba loại laser. .. Actinic với lớp điện tử 5f Laser rắn cho phép phát các xung có năng lượng lớn nên được sử dung rộng rãi, không những cho mục đích nghiên cứu mà còn dùng trong các ứng dụng Hiện nay có nhiều loại laser rắn khác nhau nhưng phổ biến nhất vẫn là laser ruby YAG ND+3  Laser lỏng: Môi trường hoạt chất là chất lỏng, thông dụng nhất là laser màu - Tính chất  Độ định hướng cao: tia laser phát ra hầu như là chùm... ô nhiễm , nghiê n cứu khoa học, Laser nitơ có khả năng hoạt động ở cường độ yếu 2.7 đ ế n 2 9 μ m Laser HF Phả n ứ n g c h á y ( H F ) 3 6 đ ế n 4 2 μ m e t h y l e n e v à N F ( D F ) Laser (c uộ n) hó a họ c Ôx yIốt 1.31 5 μ m Dùng cho nghiê n cứu vũ khí laser, dùng sóng phát ra liên tục và có tính công phá lớn 3 Phả n ứ n g h ó a Vũ khí laser, nghiê n cứu vật liệu và khoa học h ọ c t r o n g... trình trong buồng cộng hưởng mới đạt được khuếch đại và thành bức xạ laser Tuy nhiên, với laser bán dẫn lại có sự chuyển trực tiếp điện năng sang năng lượng bức xạ kết hợp Sự chuyển hóa này xảy ra trong các laser diode bán dẫn dạng phun So với laser rắn, laser bán dẫn khác ở đặc trưng vật lý cũng như ở dạng hình học của chúng Đặc biệt laser bán dẫn có thể chiếm một thể tích rất nhỏ Nguyên tắc hoạt động:... hệ thống laser Ví dụ bao gồm cực phóng điện, đèn nháy, đèn hồ quang, ánh sáng từ laser khác Việc lựa chọn loại nguồn bơm nào để sử dụng dựa chủ yếu vào môi trường kích thích là loại gì, và điều này là yếu tố chủ chốt quyết định làm sao mà năng lượng truyền vào trong môi trường Laser He-Ne dùng cực phóng điện trong hỗn hợp khí Hêli Neon Laser Nd: YAG dùng ánh sáng hội tụ từ đèn nháy Xenon Laser từ đôi... nhiều đến khi hàng trăm lần trước khi thoát ra ngoài Trong các laser phức tạp, có từ 4 trở lên gương được tạo nên Thiết kế và sắp xếp của gương là quyết định bước sóng và các ảnh hưởng khác đến hệ thống laser Ngoài ba bộ phận chính ra, trong cấu tạo của tia laser còn có thêm một số chi tiết khác nhằm nâng cao tính chất ưu việt của chùm tia laser như  Hộp phản xạ: tập trung năng lượng bơm vào hoạt chất... bằng đèn xung hay bằng chính laser rắn dưới dạng xung Trong ba loại laser trên thì laser màu có nhiều ứng dụng trong khoa học kĩ thuật nhất  Laser khí: Sử dung hoạt chất là chất khí Là loại laser phát chủ yếu trong chế dộ liên tục nên có nhiều ứng dụng trong kĩ thuật Chúng có một số ưu điểm nổi bật so với các loại laser khác: dễ chế tạo, cấu trúc phổ năng lượng của các khí nguyên tử hay phân tử đã... kích thích - Một số loại laser khí Môi trư ờn g kíc h thí ch và loạ i Laser kh í He Ne Ngu ồ n Bướ c s ó n g k í c h 632 8 n m Cực p h ó n g ( Ứng dụng và ghi chú t h í c h Giao thoa kế, hologr aph, quang phổ 5 4 3 5 n m , 5 9 3 9 n m , 6 1 1 8 n m , 1 1 5 2 3 μ m , 1 5 2 μ m , 3 3 9 1 3 μ m đ i ệ n học, đọc mã vạch, cân chỉnh, miêu tả quang học ) Laser kh í io n Ar go n Laser kh 488 0 n m , 5... kích thích các laser khác Nghiên cứu í Io n Kr yt on m , 5 3 0 9 n m , 5 6 8 2 n m , 6 4 7 1 n m , 6 7 6 4 n m , 7 5 2 5 n m , 7 9 9 3 n h ó n g đ i ệ n khoa học, trình diễn ánh sáng m Laser kh í io n Xe no n Laser kh í Ni tơ Nhiề u v ạ c h t ừ c ự c tí m đ ế n h ồ n g n g o ạ i 337 1 n m Cực p h ó n g đ i ệ n Cực p h ó n g đ i ệ n Nghiên cứu khoa học Là nguồn kích thích cho laser màu, đo độ . hiếm  Laser vô cơ oxydchloride – neodym – selen  Laser màu (dye laser) Các loại laser đều được dùng bơm quang học kích thích bằng đèn xung hay bằng chính laser rắn dưới dạng xung. Trong ba loại laser. lasers ), song có độ bức xạ lớn nhất vẫn là tia laser tạo bởi các thành phần từ trạng thái rắn.(Solid-state lasers provide the highest output power of all laser types)” 4. Cấu tạo chung của laser Một. nhiệt độ của hoạt chất nhằm nâng cao độ ổn định của laser 5. Phân loại và ứng dụng a. Phân loại: có 4 loại laser chính  Laser rắn: là loại laser mà môi trường hoạt tính là chất rắn. Chất rắn