báo cáo nghiên cứu khoa học-hiện tượng siêu dẫn và ứng dụng

Ngoài đặc tính siêu dẫn, người ta còn phát hiện thấy vớichất siêu dẫn từ trường bên trong nó luôn luôn bằng không và có hiện tượng xuyênngầm lượng tử… Mãi hơn 40 năm sau, hiện tượng kỳ

  

Đề tài:

Giáo viên hướng dẫn: TS Lê Văn Hoàng

Nhóm thực hiện: Vũ Trúc Thanh Hoài

Huỳnh Thị Hương Nguyễn Thị Ngọc Lan (26 – 06) Nguyễn Thị Mỹ Linh

Thành phố Hồ Chí Minh, tháng 5 – 2009

Mục lục

Mục lục 1

Lời mở đầu 3

Lý do chọn đề tài 5

I Hiện tượng siêu dẫn 8

I.1 Khái niệm hiện tượng siêu dẫn 8

I.2 Điện trở không 8

I.3 Nhiệt độ tới hạn và độ rộng chuyển pha 9

II Các vật liệu siêu dẫn 10

II.1 Vài nét về lịch sử phát hiện các chất siêu dẫn 10

Bảng thống kê một số vật liệu siêu dẫn 13

II.2 Tính chất từ 14

II.2.1 Tính nghịch từ của vật dẫn lí tưởng 14

II.2.2 Vật siêu dẫn không lý tưởng 15

II.2.3 Hiệu ứng Meissner 16

II.2.4 Từ trường tới hạn 19

II.2.5 Dòng tới hạn 19

II.2.6 Mối liên hệ giữa từ trường tới hạn và dòng tới hạn 22

II.2.7 Phân loại các chất siêu dẫn theo tính chất từ 25

II.3 Tính chất nhiệt 26

II.3.1 Sự lan truyền nhiệt trong chất siêu dẫn 26

II.3.2 Nhiệt dung của chất siêu dẫn 28

II.3.3 Độ dẫn nhiệt của chất siêu dẫn 29

II.3.4 Hiệu ứng đồng vị 31

II.3.5 Các hiệu ứng nhiệt điện 31

II.3.6 Các tính chất khác 32

II.4 Phân biệt giữa vật liệu siêu dẫn và vật dẫn điện hoàn hảo 32

III Các lý thuyết liên quan về siêu dẫn 33

III.1 Entropi của trạng thái siêu dẫn và trạng thái thường 33

III.2 Sự xâm nhập của từ trường vào chất siêu dẫn 33

III.3 Lý thuyết Ginzburg - Landau 34

III.3.1 Phương trình Ginzburg – landau 34

III.3.2 Độ dài kết hợp 36

III.4 Lý thuyết BCS 36

III.4.1 Lý thuyết BCS 36

III.4.2 Cặp Cooper 37

IV Chất siêu dẫn nhiệt độ cao 38

IV.1 Sơ lược về lịch sử phát hiện các chất siêu dẫn nhiệt độ cao 38

IV.2 Lý thuyết liên quan đến siêu dẫn nhiệt độ cao 41

IV.3 Một số loại siêu dẫn nhiệt độ cao điển hình 42

IV.3.1 Vài nét về oxit siêu dẫn 42

IV.3.2 Một số loại siêu dẫn nhiệt độ cao điển hình chứa Cu và Oxy 43

IV.3.3 Chất siêu dẫn MgB2 45

IV.4 Tính chất khác 46

V Các ứng dụng của vật liệu siêu dẫn 47

V.1 Tàu chạy trên đệm từ 47

V.2 Máy chụp ảnh cộng hưởng từ (MRI) 49

V.3 Máy gia tốc hạt bằng chất siêu dẫn nhiệt độ cao 51

V.4 Truyền tải năng lượng ( Electric Power Tranmission) 51

V.5 Nam châm siêu dẫn trong lò phản ứng nhiệt hạch 52

V.6 Khả năng giữ được trạng thái plasma: 53

V.7 Bom E: 53

V.8 Siêu máy tính: 54

V.9 Ăngten mini ( Miniature Antennas) 54

V.10 Công tắc quang học: 55

V.11 Bình tích trữ năng lượng từ siêu dẫn ( Superconducting Manetic Energy Storage - SMES) 55

V.12 Các bệ phóng điện từ ( Electrmagetic Launchers): 55

V.13 Tách chiết từ: 56

V.14 Hệ thống từ thủy động lực ( Magnetohydro Dynamic System, MHD) 56

V.15 Máy lạnh từ: 57

V.16 Biến thế siêu dẫn 57

V.17 Máy phát điện siêu dẫn 57

V.18 Động cơ siêu dẫn 58

V.19 Thiết bị máy phát – Động cơ siêu dẫn kết hợp 58

V.20 Tàu thủy siêu dẫn 58

V.21 Thiết bị dò sóng milimet 59

V.22 Bộ biến đổi analog/digital(A/D convertor) 59

V.23 Màn chắn từ và thiết bị dẫn sóng 59

V.24 Thiết bị sử lý tín hiệu 60

V.25 Ôtô điện 60

V.26 Cảm biến đo từ thông ba chiều 60

V.27 Thiết bị Synchrotrons 60

V.28 Lò phản ứng nhiệt hạch từ 61

VI Một số phát hiện mới về hiện tượng siêu dẫn 61

VI.1 Chất siêu dẫn trong răng người 61

VI.2 Chất siêu dẫn 1.5 62

VI.3 Hành xử theo cả hai kiểu 63

VI.4 Hỗn hợp tương tác 63

VI.5 Silicon siêu dẫn ở nhiệt độ phòng 64

VI.6 Vật liệu nano mới mang đồng thời tính siêu dẫn và tính sắt từ 65

Lời kết 69

Tài liệu tham khảo 70

cụ thể trong khoa học – đời sống Có thể giúp các bạn có một cái nhìn cụ thể hơn vềhiện tượng này, và biết được những điều mới lạ, thú vị trong việc ứng dụng siêu dẫnvào công nghệ hiện đại

Hy vọng tài liệu này sẽ là một tư liệu bổ ích cho các bạn sinh viên, cũng nhưnhững người đam mê khoa học có mong muốn tìm hiểu thêm về hiện tượng siêudẫn – một vấn đề còn rất nhiều điều kỳ bí

Lý do chọn đề tài

Chúng ta đã biết điện trở suất của kim loại tăng theo nhiệt độ, khi nhiệt độgiảm đều thì điện trở của kim loại giảm cũng giảm đều.Tuy nhiên không phải đa sốcác vật liệu đều có tính chất này

Một đặc tính kỳ diệu của một số vật liệu là dưới một nhiệt độ nhất định(tùy theo từng chất) điện trở suất của vật liệu bằng không, độ dẫn điện trở nên vôcùng Đó là hiện tượng siêu dẫn Hiện tượng lý thú này được phát hiện lần đầu tiên

ở thủy ngân cách đây gần một thế kỷ (năm 1911) ở vùng nhiệt độ gần không độtuyệt đối (≤ 4,2 K) Sau này, tính chất siêu dẫn đã được tìm thấy ở hàng loạt kimloại, hợp kim và hợp chất Ngoài đặc tính siêu dẫn, người ta còn phát hiện thấy vớichất siêu dẫn từ trường bên trong nó luôn luôn bằng không và có hiện tượng xuyênngầm lượng tử…

Mãi hơn 40 năm sau, hiện tượng kỳ lạ của chất siêu dẫn đã được lý giảibằng lý thuyết vi mô Theo đó, khác với các chất dẫn điện thông thường, ở trạngthái siêu dẫn, hiện tượng dẫn điện là do các cặp điện tử kết hợp với nhau và khichuyển động tạo nên dòng điện, các cặp không bị mất mát năng lượng và điện trởsuất bằng không

Với các đặc tính nêu trên, các chất siêu dẫn đã được ứng dụng trong nhiềulĩnh vực điện, điện tử… Các thiết bị có độ nhạy, độ tin cậy cực cao đã được chế tạo.Một ví dụ: thiết bị chụp ảnh cộng hưởng từ dùng trong các bệnh viện để chuẩn đoánchính xác bệnh tật trong con người không thể không sử dụng cuộn dây tạo từ trườngbằng dây siêu dẫn

Vật liệu siêu dẫn nhiệt độ cao được phát hiện cách đây hơn 20 năm đã mở ratriển vọng to lớn trong việc nghiên cứu, ứng dụng các chất siêu dẫn Để sử dụng cácchất siêu dẫn nhiệt độ cao, chỉ cần dùng tới nitơ lỏng (nhiệt độ sôi là 77 K hay -

196οC) với giá thành hạ hơn hàng trăm lần so với dùng chất siêu dẫn thông thường

Chất siêu dẫn có một số đặc tính gần gũi với kỹ thuật nghe nhìn công nghệcao, bởi vì chúng không có điện trở Về nguyên tắc, khi dòng điện bắt đầu chạytrong một vòng siêu dẫn, gần như nó có thể chạy mãi Cùng kích thước, chất siêudẫn mang một lượng điện lớn hơn dây điện và dây cáp tiêu chuẩn Vì vậy, thànhphần siêu dẫn có thể nhỏ hơn nhiều so với các chất khác hiện nay Và điều quantrọng là chất siêu dẫn không biến điện năng thành nhiệt năng Điều này đồng nghĩavới việc một máy phát hoặc chip máy tính siêu dẫn có thể hoạt động hiệu quả hơnnhiều so với hiện nay

Các khả năng ứng dụng tiềm tàng của các chất siêu dẫn là hết sức rộng rãi

và quan trọng, đến mức nhiều nhà khoa học đã cho rằng, việc phát minh ra chất siêudẫn có thể so sánh với việc phát minh ra năng lượng nguyên tử, việc chế tạo ra cácdụng cụ bán dẫn; thậm chí một số nhà khoa học còn so sánh vơi việc phát minh rađiện Các vật liệu siêu dẫn sẽ đưa đến sự thay đổi lớn lao về kĩ thuật, công nghệ và

có thể cả trong kinh tế và đời sống xã hội

Các vấn đề về hiện tượng siêu dẫn luôn là vấn đề nóng hổi mà giới khoahọc quan tâm Hơn hai mươi năm qua, các nhà vật lý vẫn không thể lý giải một cáchchính xác hiện tượng siêu dẫn nhiệt độ cao tại sao dường như chỉ xảy ra ở nhóm đặcbiệt các hợp chất hầu như chỉ dựa trên đồng (Cu) và xảy ra như thế nào Và mớiđây, các nhà khoa học ở Nhật Bản đã khám phá ra một loại chất siêu dẫn nhiệt độcao hoàn toàn mới dựa trên sắt mà có thể cho phép các nhà vật lý những cách thứcmới để có thể tìm hiểu một cách dễ dàng hơn về hiện tượng này – và làm sáng tỏnhững điểm quan trọng về hiện tượng đầy bí ẩn trong vật lý chất rắn này

Chúng ta thấy rằng hiện tượng siêu dẫn đã mang đến cho khoa học và đờisống những ứng dụng hết sức rộng rãi và to lớn Ngày nay khoa học kĩ thuật đã vàđang đang phát triển đòi hỏi các nhà khoa học phải vận dụng và khai thác tối đa cácứng dụng của chất siêu dẫn để phục vụ cho con người trong mọi lĩnh vực Qua đó

có thể thấy các ứng dụng của chất siêu dẫn không còn xa lạ gì với con người nữa.Hiện tượng siêu dẫn đã mang đến một sức hút kì lạ cho những ai biết đến và mongmuốn khám phá nó bởi những ứng dụng hết sức rộng rãi và kì diệu Và đó cũng là

một trong những lí do để nhóm quyết định chọn đề tài “Hiện tượng siêu dẫn và

những ứng dụng trong khoa học và đời sống” với mong muốn được nâng cao

hiểu biết của mình về vấn đề này, nhanh chóng tiếp cận với những kiến thức vànhững ứng dụng mới lạ của hiện tượng siêu dẫn Hy vọng đề tài sẽ là một tư liệu bổích cho các bạn sinh viên có mong muốn tìm hiểu thêm về một hiện tượng siêu dẫn

Nhóm sinh viên thực hiện

I Hiện tượng siêu dẫn

I.1 Khái niệm hiện tượng siêu dẫn

Siêu dẫn là một trạng thái vật chất phụ thuộc vào nhiệt độ tới hạn mà ở đó nócho phép dòng điện chạy qua trong trạng thái không có điện trở và khi đặt siêu dẫnvào trong từ trường thì từ trường bị đẩy ra khỏi nó

Hiện tượng siêu dẫn là hiện tượng mà điện trở của một chất nào đó đột ngộtgiảm về 0 ở một nhiệt độ xác định

I.2 Điện trở không

Về nguyên tắc, ở dưới nhiệt độ chuyển pha, điện trở của chất siêu dẫn xemnhư hoàn toàn biến mất Vậy thực chất: trong trạng thái siêu dẫn, điện trở thànhkhông hay là có giá trị rất nhỏ ?

Tất nhiên, không thể chứng minh được bằng thực nghiệm rằng điện trở trongthực tế là 0; bởi vì điện trở của nhiều chất trong trạng thái siêu dẫn có thể nhỏ hơn

độ nhạy mà các thiết bị đo cho phép có thể ghi nhận được Trong trường hợp nhạyhơn, cho dòng điện chạy xung quanh một xuyến siêu dẫn khép kín, khi đó nhận thấy

0 20 40 60 80

dòng điện hầu như không suy giảm sau một thời gian rất dài Giả thiết rằng tự cảmcủa xuyến là L, khi đó nếu ở thời điểm t = 0 ta bắt đầu cho dòng I(0) chạy vòngquanh xuyến, ở thời gian muộn hơn t ≠ 0, cường độ dòng điện chạy qua xuyến tuântheo công thức :

i(t) = i(0)e

R t L

I.3 Nhiệt độ tới hạn và độ rộng chuyển pha

Năm 1911, Kamerlingh Onnes đã khảo sát điện trở của những kim loại khácnhau trong vùng nhiệt độ Heli Khi nghiên cứu điện trở của thủy ngân (Hg) trong sựphụ thuộc nhiệt độ, ông đã quan sát được rằng: điện trở của Hg ở trạng thái rắn(trước điểm nóng chảy cỡ 234K (- 390C ) là 39, 7 Ωm Giá trị này thỏa mãn Trong trạng thái lỏng tại 00 (cỡ

273 K) có giá trị là 172,7Ωm Giá trị này thỏa mãn , tại gần 4K có giá trị là 8.10-2 Ωm Giá trị này thỏa mãn và tại T ~ 3K có giánhỏ hơn 3.10-6 Ωm Giá trị này thỏa mãn Như vậy có thể coi là ở nhiệt độ T<4,0 K, điện trở của Hg biếnmất (hoặc xắp xỉ bằng không)

Ở nhiệt độ xác định (TC) điện trở của một chất đột ngột biến mất, nghĩa làchất đó có thể cho phép dòng điên chạy qua trong trạng thái không có điện trở, trạngthái đó được gọi là trạng thái siêu dẫn Chất có biểu hiện trạng thái siêu dẫn gọi làchất siêu dẫn

Nhiệt độ mà tại đó điện trở hoàn toàn biến mất được gọi là nhiệt độ tới hạnhoặc nhiệt độ chuyển pha siêu dẫn (ký hiệu là TC) Có thể hiểu rằng nhiệt độ chuyển

pha siêu dẫn là nhiệt độ mà tại đó một chất chuyển từ trạng thái thường sang trạngthái siêu dẫn.

Khoảng nhiệt độ từ khi điện trở bắt đầu suy giảm đột ngột đến khi bằngkhông được gọi là độ rộng chuyển pha siêu dẫn (ký hiệu là ∆T) Ví dụ độ rộngchuyển pha của Hg là ∆T = 5.10-2 K Độ rộng chuyển pha ∆T phụ thuộc vào bảnchất của từng vật liệu siêu dẫn

II Các vật liệu siêu dẫn

II.1 Vài nét về lịch sử phát hiện các chất siêu dẫn

Cách đây gần một thế kỷ siêu dẫn còn chưa ai biết tới thì giờ đây lại đang làmột vấn đề rất nóng đối với các nhà vật lý hiện đại

Năm 1908 Kamerlingh Onnes đã

đặt bước tiến đầu tiên trong việc ra siêu

dẫn khi ông hóa lỏng được khí trơ cuối

cùng là Heli tại truwòng đại học tổng hợp

quốc gia Leiden, Hà LaNăm 1911 cũng

chính Kamerligh đã phát hiện ra tính chất

siêu dẫn của thủy ngân khi nghiên cứu sự

thay đổi diện trở một cách đột ngột của

mẫu kim loại này ở 4.2 K

Ba năm sau chính ông là người đầu

tiên chế tạo được nam châm siêu dẫn Năm

1914 phát hiện ra hiện tượng dòng điện

phá vỡ tính chất siêu dẫn Năm 1930 hợp kim siêu dân đầu tiên được tìm ra

Hình 2.1Đường cong siêu dẫn theo

nhiệt độ của thủy ngân

Năm 1933 Meissner và Ochsenfeld tìm ra hiện tượng các đường sức từ bịdẩy ra khỏi chất siêu dẫn khi làm lạnh chất siêu dẫn trong từ trường Hiệu ứng nàyđược đặt tên là hiệu ứng Meissner.

Năm 1957 lý thuyết BCS ra đời bởi Cooper, Bardeen,và Schriffer đã giảithích hầu hết các tính chất cơ bản của siêu dẫn lúc bấy giờ, và lý thuyết này đã đạtđược giải thưởng Nobel

John Bardeen, Leon Cooper,and John Schrieffer

Walter Meissner & Robert ochsenfeld

Tóm lại hầu hết những phát kiến về chất siêu dẫn trong suốt những nămtrước 1985 đều không vượt quá 24 K Chất lỏng He vẫn là môi truờng duy nhấtnghiên cứu hiện tượng siêu dẫn.

Năm 1986, J.G Bednorz và K.A Muller (Thụy Sỹ) đã tìm ra hiện tượng siêu dẫn cótrong hợp chất gốm La – Ba – Cu – O với nhiệt độ chuyển pha nằm trong vùngnhiệt độ Nitơ lỏng Với phát minh này J.G Bednorz và K.A Muller đã được nhậngiải thưởng Nobel về vật lý năm 1987 Từ đây, ngành vật lý siêu dẫn đã bắt đầu mộthướng mới- đó là siêu dẫn nhiệt độ cao Sự phát minh ra siêu dẫn nhiệt độ cao đã

mở ra một kỉ nguyên mới cho ngành vật lý siêu dẫn Nó đánh dấu sự phát triển vượtbậc trong quá trình tìm kiếm của các nhà vật lý và công nghệ trong lĩnh vực siêudẫn

Giải Nobel Vật lý 2003 được chia đều cho ba khoa học gia đã có những đónggóp có tính cách cơ bản vào việc khảo cứu hiện tượng Siêu dẫn (Superconductivity)

và Siêu lỏng (Superfluidity) Đó là:

Alexei A Abrikosov (sinh năm 1928, quốc tịch Mỹ và Nga) làm việc tại

Argonne National Laboratory, Argonne, Illinois, Hoa Kỳ

Vitaly L Ginzburg (sinh năm 1916, quốc tịch Nga) làm việc tại P.N.

Lebedev Physical Institute, Moscow, Nga

Alexei A Abrikosov Vitaly L Ginzburg Anthony J Leggett

Anthony J Leggett (sinh năm 1938, quốc tịch Anh và Mỹ) làm việc tại

University of Illinois, Urbana, Illinois, Hoa kỳ

Ở Việt Nam, nghiên cứu về siêu dẫn cũng đã được các nhà khoa học củaTrường đại học Tổng hợp Hà Nội trước đây, nay là Đại học Quốc gia Hà Nội thựchiện trong khoảng gần hai chục năm qua Các nhà khoa học Việt Nam làm lạnhbằng Nitơ lỏng và đã tạo ra được một số vật liệu siêu dẫn thuộc loại rẻ tiền

Bảng thống kê một số vật liệu siêu dẫn

II.2 Tính chất từ

II.2.1 Tính nghịch từ của vật dẫn lí tưởng

Chất siêu dẫn ở dưới nhiệt độ chuyển pha của nó biểu hiện không có điệntrở Hãy xem xét các tính chất từ của vật dẫn không có điện trở Những vật dẫn nhưvậy dược gọi là vật dẫn lý tưởng hoặc vật dẫn hoàn hảo

Giả thiết rằng: làm lạnh mẫu kim loại xuống dưới nhiệt độ chuyển pha của

nó, mẫu trở thành vật dẫn hoàn hảo Điện trở vòng quanh đoạn dường khép kíntưởng tượng bên trong kim loại là 0 Do đó, tổng từ thông bao quanh vật là khôngđổi Điều này chỉ đúng trong những trường hợp mật độ từ thông ở tất cả các diểmbên rong kim loại không thay dổi theo thời gian, ví dụ:

ta dòng điện chạy quanh bề mặt mẫu và như vậy, tạo ra mật độ từ thông ở mọi nơitrong lòng mẫu, chính xác bằng và ngược chiều với mật độ từ thông của từ trườngngoài Vì các dòng này không biến mất, nên mật độ từ thông mạng bên trong vậtliệu vẫn duy trì là 0 Các dòng mặt I sinh ra mật độ bên trong kim loại Các dòngmặt này thông thường được gọi là các dòng chắn

Mật độ từ thông tạo nên do những dòng mặt dư (persistent) không biến mất ởbiên của mẫu, mà các đường từ thông tạo thành các đường cong khép kín liên tụcvòng qua không gian bên ngoài mẫu, mặc dù mật độ từ thông này ở mọi nơi bêntrong mẫu là bằng nhau và ngược với từ thông sinh ra do từ trường ngoài

Bây giờ hãy xem xét một trình tự khác cho việc làm lạnh trong từ trường đốivới một vật liệu không có điện trở Giả thiết rằng, từ trường Ba được đặt vào khimẫu ở trên nhiệt độ chuyển pha Sau đó mẫu được làm lạnh đến nhiệt độ thấp saocho điện trở của nó biến mất Sự biến mất điện trở này không gây ảnh hưởng lên độ

từ hóa và sự phân bố từ thông vẫn duy trì không đổi Khi giảm từ trường về 0 thìmật độ từ thông bên trong kim loại có độ dẫn lý tưởng không thể thay đổi và dòng

bề mặt sẽ xuất hiện để duy trì từ thông bên trong nó

Ta thấy rằng trạng thái từ hóa của vật dẫn lý tưởng không xác định duy nhấtbằng các điều kiện bên ngoài, mà nó phụ thuộc vào chuỗi các điều kiện tại vị tríđang tồn tại

II.2.2 Vật siêu dẫn không lý tưởng

Các mẫu lý tưởng là các mẫu không chứa tạp chất hoặc không có những saihỏng về tinh thể Trong thực tế, nhiều mẫu không được hoàn hảo như vậy Tuynhiên, vẫn có khả năng chế tạo những mẫu gần như lý tưởng sao cho chúng biểuhiện các tính chất gần giống vật liệu lý tưởng Mẫu lý tưởng có từ trường tới hạn rấtsắc nét và đường cong từ hóa lá hoàn toàn thuận nghịch.Có thể thấy rằng độ từ hóa

là không thuận nghịch khi từ trường tăng và giảm, các đường cong từ hóa biểu hiệnkhác nhau Ở đây xuất hiện hiện tượng từ trễ Khi từ trường giảm đến 0 vẫn có thểcòn sót lại một chút độ từ hóa dương của mẫu và nó làm tăng mật độ từ thông riêng

BT và độ từ hóa Ir Đó là hiện tượng từ thông bị hãm Trong điều kiện này, siêu dẫngiống như nam châm vĩnh cửu Như vậy mẫu không lý tưởng cho thấy:

 Có ba từ trường tới hạn khác nhau (HC1, HC2 và HC3)

 Có đường cong từ trễ

 Có từ thông bị hãm (bẫy)

Các biểu hiện này không nhất thiết phải cùng xuất hiên Ví dụ, mẫu có thểkhông có từ trường tới hạn sắc nét và có thể có tính từ trễ nhưng sẽ không bẫy cácđường từ thông Các sai hỏng bao gồm một số lớn các nguyên tử như là các hạt củavật thể khác hoặc hoặc những mắt xích của các nguyên tử dịch chuyển như là nhữngsai hỏng mạng, có khuynh hướng làm tăng tính từ trễ và bẫy từ thông Các nguyên

tử tạp chất và sự phân bố không đồng đều của thành phần của mẫu cũng làm giảm

độ sắc nét của từ trường tới hạn trong các mẫu không lý tưởng

II.2.3 Hiệu ứng Meissner

Một vật dẫn lý tưởng có thể có điện trở không ở nhiệt độ tuyệt đối (0K) Tuynhiên, nó không phải là chất siêu dẫn

Người ta thấy rằng biểu hiện tính chất

của chất siêu dẫn khi nó có từ trường

khác với vật dẫn lí tưởng Năm 1933,

Meissner và Ochsenfied phát hiện ra

rằng: Nếu chất siêu dẫn được làm

lạnh trong từ trường xuống dưới nhiệt

độ chuyển pha TC, thì đường sức của

cảm ứng từ B sẽ bị đẩy ra khỏi chất

siêu dẫn Tức là chất siêu dẫn nằm

trong từ trường ngòi Ha còn cảm ứng

từ bên trong mẫu B = 0 Hiện tượng

này gọi là hiệu ứng Meissner

Hiệu ứng Meissner cho biết,

chất siêu dẫn biểu hiện tính chất:

Trong lòng nó các đường cảm ứng từ B = 0 Nghĩa là, siêu dẫn biểu hiện như mộtchất nghịch từ lý tưởng

Hệ số từ hóa của chất siêu dẫn trong hệ ( CGS) sẽ là:

Hình 2.1Tính chất từ của chất siêu dẫn

a

M H

Hiệu ứng Meissner là tính chất từ cơ bản của chất siêu dẫn Đặc trưng hệ số

từ hóa  =  1 đã nói lên siêu dẫn là chất nghịch từ lý tưởng Mặt khác, đặc trưng

cơ bản của chất siêu dẫn về tính chất điện là điện trở không (ρ = 0)

Xuất phát từ phương trình cơ bản của điện động lực học thì định luật Omhđược biểu diễn trong điện trường theo mật độ và điện trở suất là:

Như vậy, các đường cảm ứng từ B

phải là một hằng số

Khi ρ = 0 thì B= const Nghĩa là, ngay cả khi làm lạnh chất siêu dẫn xuốngdưới nhiệt độ TC thì phương trình B= const vẫn đúng

Vậy, hiệu ứng Meissner cho biết cảm ứng từBtrong lòng chất siêu dẫn bằng

0 là hiệu ứng thực nghiệm quan sát được Về phương diện lý thuyết xét ở đây chỉ làchấp nhận B const  0

theo thực nghiệm

Từ các dẫn chứng trên đây đã đưa đến kết luận là: Trạng thái siêu dẫn cóđiện trở không và hiệu ứng Meissner biểu hiện rằng, chất siêu dẫn là một nghịch lý

từ lý tưởng (χ = -1) Hai tính chất độc lập này có đặc trưng cơ bản riêng biệt nhưng

cả hai đều đồng thời là tiêu chuẩn quan trọng để xem xét một chất có phải là siêudẫn hay không

Hình 2.2

Sự phụ thuộc của từ trường tới hạn vào nhiệt độ và đường cong ngưỡng

II.2.4 Từ trường tới hạn

Một vật đang ở trạng thái siêu dẫn, nếu ta tăng dần từ trường đến một giá trị(Hc) xác định có thể làm mất trạng thái siêu dẫn Nghĩa là, dưới tác dụng của từtrường đã làm cho trạng thái siêu dẫn chuyển sang trạng thái thường Giá trị xácđịnh của từ trường (Hc) được gọi là từ trường tới hạn hoặc từ trường tới hạn nhiệtđộng

Từ trường tới hạn Hc là hàm của nhiệt độ T và hàm đó được mô tả gần đúngnhư sau:

Với H0 là từ trường tại T = 0 và tại T = TC thì Hc(TC) = 0

Đường cong Hc phụ thuộc T được gọi là đường cong ngưỡng Đường nàychính là ranh giới phân chia giữa trạng thái siêu dẫn và trạng thái thường Bên trongđường cong ngưỡng thuộc trạng thái siêu dẫn và bên ngoài đường cong ngưỡng làtrạng thái thường

II.2.5 Dòng tới hạn

Dòng cực đại đạt dược trong trạng thái siêu dẫn được gọi là dòng tới hạn.Nói cách khác dòng tới hạn trong trạng thái siêu dẫn là dòng điện lớn nhất khi điệntrở cùa chất siêu dẫn xem như bằng không Dòng tới hạn dược ký hiệu là IC

Năm 1913, Kamerlingh Onnes lần đầu tiên đã phát hiện ra rằng: Nếu trongdây siêu dẫn có dòng điện I lớn hơn dòng tới hạn Ic chạy qua thì trạng thái siêu dẫncũng bị phá vỡ Đó là hiệu ứng dòng tới hạn Ba năm sau (năm 1916) Silsbee mớigiải thích và làm sáng tỏ hiện tượng này Ông cho rằng vai trò quyết định để đưa vậtliệu từ trạng thái siêu dẫn sang trạng thái thường trong hiệu ứng dòng tới hạn không

phải do bản thân dòng lớn I gây ra mà

chính là từ trường do dòng I sinh ra trong

dây dẫn đã phá vỡ trạng thái siêu dẫn

Điều này có bản chất giống như hiệu ứng

Meissner đã được xét ở mục trước

Thực nghiệm cho thấy rằng, nếu

dây siêu dẫn tròn có đường kính a, dòng

trong dây siêu dẫn là I > Ic thì mối quan

hệ giữa từ trường tới hạn và các đại lượng

Ngoài khái niệm dòng tới hạn (Ic) thông thường, người ta còn dùng kháiniệm mật độ dòng tới hạn (Jc) để thay khái niệm dòng tới hạn Đó là giá trị dòng tớihạn Ic trên một đơn vị diện tích bề mặt vật dẫn Đơn vị thường dùng cho đại lượngnày là A/cm2, giá trị Jc phụ thuộc rất mạnh vào từ trường và đường kính của dâysiêu dẫn

Phần trên đã cho thấy, nếu dòng điện chạy trong mạch lớn hơn dòng tới hạnthì trạng thái siêu dẫn bị phá vỡ Thực nghiệm cho thấy dòng tới hạn có liên quanđến độ lớn từ trường tới hạn Hc Các dòng trong chất siêu dẫn đều chạy trên bề mặtbên trong đoạn đường thấm sâu, mật độ dòng giảm nhanh từ một vài giá trị Ja ở bề

Hình 2.3Mật độ dòng tới hạn phụ thuộc từ trường

của dây dẫn Nb-25%Zrvới đường kính dây khác nhau

mặt Trạng thái siêu dẫn cũng bị phá vỡ nếu mật độ dòng siêu dẫn vượt quá một giátrị xác định, đó là giá trị mật độ dòng tới hạn Jc.

Thông thường, có hai sự đóng góp vào dòng điện chạy trên bề mặt chất siêudẫn Hãy xem xét dòng điện chạy dọc theo dây siêu dẫn từ nguồn bên ngoài nhưpin, acquy Chúng ta gọi dòng này là “dòng truyền” bởi vì nó truyền điện tích vào

và ra khỏi dây Nếu dây dẫn đặt trong từ trường, các dòng chắn sẽ bao quanh để hủycác đường từ thông ở bên trong kim loại Các dòng chắn này chồng lên trên dòngtruyền và ở nhiểu điểm, mật độ dòng J

0

B

H=

μ liên quan với mật độ dòng mặt Ja

Nếu tổng dòng điên chạy trên chất siêu dẫn là đủ lớn thì mật độ dòng ở bềmặt đạt đến giá trị tới hạn Jc và độ lớn từ trường tham gia ở bề mặt sẽ có giá trị là

Hc Ngược lại, từ trường có độ lớn Hc ở bề mặt luôn luôn kết hợp với mật độ dòngsiêu dẫn mặt Jc Điều này dẫn đến giả thuyết chung sau đây:

“Chất siêu dẫn bị mất đi điện trở không của nó khi mà tổng độ lớn từ trường

do dòng truyền và từ trường đặt vào vượt quá độ lớn từ trường tới hạn Hc tại cácđiểm trên bề mặt của nó”

Giá trị cực đại của dòng truyển dọc theo một nguyên tố siêu dẫn không cóđiện trở chính là dòng tới hạn của nguyên tố đó Rõ ràng rằng từ trường đặt vào chấtsiêu dẫn càng lớn thì dòng tới hạn của nó càng nhỏ

Nếu không có từ trường đặt vào, mà chỉ có từ trường được sinh ra do cácdòng truyền, thì dòng tới hạn sẽ là sinh ra độ lớn từ trường tới hạn Hc ở bề mặt vậtdẫn Trường hợp đặc biệt này cho bởi công thức và giả thuyết Silsbee trong phươngtrình (2.10) trước khi có khái niệm về mật độ dòng tới hạn Ta có thể gọi công thứctên đây là “dạng thông thường” của giả thuyết Silsbee

Có thể thấy rằng độ lớn của từ trường tới hạn Hc phụ thuộc vào nhiệt độ, nógiảm đi khi nhiệt độ tăng lên và trở thành 0 tại nhiệt độ chuyển pha TC Điều nàychứng minh rằng mật độ dòng tới hạn phụ thuộc vào nhiệt độ theo cách giống nhau,như mật độ dòng tới hạn giảm đi ở những nhiệt độ cao hơn Ngược lại, nếu chất siêudẫn tải dòng điện, thì nhiệt độ chuyển pha của nó sẽ hạ xuống thấp

II.2.6 Mối liên hệ giữa từ trường tới hạn và dòng tới hạn

Hãy xét dâu dẫn hình trụ có bán kính a và dòng điện chạy qua nó là i Nếukhông có từ trường ngoài, thì dòng điện I sẽ sinh ra từ trường ở bề mặt dây dẫn với

độ lớn Hi tuân theo phương trình sau:

Hệ thức này có thể xác định bằng thực nghiệm cho dòng tới hạn ic bằng cách

đo dòng cực đại của dây siêu dẫn Kết quả thực nghiệm cho thấy rằng: trong trườnghợp không có từ trường ngoài, phương trình (2.13) tiên đoán được chính xác giá trịic

Trong từ trường yếu hoặc khi không có từ trường thì giá trị dòng tới hạn củacác chất siêu dẫn có thể rất cao Ví dụ, một dây dẫn siêu dẫn bằng Pb có đường kính

1 mm được làm lạnh xuống 4,2 K (nhúng trong Hêli lỏng) thì từ trường tới hạn của

nó (Pb) khoảng 4,4 x 104 Am-1(cỡ 550 Gauss)

Như vậy, khi không có từ trường ngoài thì dây có thể tải dòng điện lên đến

140 A trong trạng thái không có điện trở

Hãy xét xem nguyên nhân làm cho dòng tới hạn giảm đi do sự có mặt củatrường ngoài Đầu tiên giả thiết rằng từ trường đặt vào có mật độ từ thông Ba và độ



 chạy dọc theo dây sinh ra từ trường bao quanh dây và độ

lớn của từ trường sinh ra trên bề mặt dây là: i

i2πaH=ia

H  Từ trường này và từ trườngđặt vào là hai vec tơ vuông góc với nhau, nên độ lớn H của từ trường tổng hợp ở bềmặt dây là:

Trường hợp quan trọng khác xuất hiện khi từ trường đặt vào là vuông gócvới trục của dây (giả thiết là từ trường không đủ mạnh để đưa chất siêu dẫn vàotrạng thái trung gian) Trong trường hợp này, tổng mật độ từ thông là không đồngđều trên bề mặt dây Độ lớn của từ trường cực đại xuất hiện dọc theo đường L Do

có hiện tượng khử từ nên từ trường 2Ha đặt lên từ trường Hi để cho tổng từ trường là:

2

II.2.7 Phân loại các chất siêu dẫn theo tính chất từ

Trở lại công thức mô tả trường khử từ : giá trị 4M chính là từ trường sinh rabởi dòng siêu dẫn Ở trên từ trường tới hạn Hc, chất siêu dẫn trở thành vật dẫnthường có giá trị 4M rất nhỏ Trong trường hợp này, siêu dẫn chính là chất nghịch

từ lý tưởng - nó biểu hiện hoàn toàn hiệu ứng Meissner và dược gọi siêu dẫn loại 1.Siêu dẫn loại 1 thường là các kim loại sạch

 Dựa vào hiệu ứng Meissner:

- Siêu dẫn loại I: hoàn toàn đúng

- Siêu dẫn loại II: không hoàn toàn đúng, vậy siêu dẫn loại II đã tồntại vùng trung gian (vùng hỗn hợp)

 Tiêu chuẩn Ginzburg – Landau:

-Hình 2.4Đường cong từ hóa của các chất siêu dẫn theo từ trường

1212

k k

II.3 Tính chất nhiệt

II.3.1 Sự lan truyền nhiệt trong chất siêu dẫn

Xét quá trình điện trở hoàn trở lại với dây dẫn khi dòng điện chạy trong dây

siêu dẫn vượt quá dòng tới hạn Giả thiết dây là hình trụ Trong thực tế không códây dẫn nào mà toàn bộ chiều dài của nó, tất cả các nguyên tố dây dẫn có tính chấthoàn toàn đồng tính Bởi vì những thay đổi về thành phần, về độ dày… có thể xuấthiện hoặc là nhiệt độ ở một số điểm trong dây dẫn cao hơn những điểm khác Nhưvậy thì giá trị dòng tới hạn sẽ thay đổi từ điểm nọ đến điểm kia và sẽ xuất hiện một

số điểm trên dây dẫn có dòng tới hạn thấp hơn so với các điểm khác

Giả thiết dòng điện chạy dọc theo dây dẫn và độ lớn của nó tăng cho đến khivượt qua dòng tới hạn ic (A) tại tiết diện A Do tiết diện nhỏ nên A sẽ trở thành vậtcản dòng điện trong khi các phần khác của dây vẫn duy trì dòng siêu dẫn Hậu quảnày làm cho trong dây dẫn xuất hiện một điện trở nhỏ r Như vậy, tại tiết diện Adòng điện i xuyên suốt vật liệu đã có điện trở và đồng thời tại đây nhiệt đựo6c sin

ra Nhiệt lượng này tỷ lệ với i2r Kết quả là nhiệt độ tại A tăng lên và xuất hiện dòngnhiệt chạy từ A dọc theo kim loại và đi vào môi trường xung quanh Dòng nhiệt nàyphụ thuộc vào nhiệt độ tăng lên ở A, phụ thuộc vào độ dẫn nhiệt của kim loại vànhiệt lượng bị mất thông qua bề mặt dây dẫn Nhiệt độ tại A sẽ tăng cho đên khi tỉ

số dòng nhiệt truyền từ A bằng i2r tại nơi mà nhiệt sinh ra Nếu tỉ số nhiệt sinh ra làthấp thì nhiệt độ tại A chỉ tăn lên một lượng nhỏ, trong trường hợp này dòng siêudẫn vẫn được duy trì Tuy nhiên, nếu nhiệt sinh ra có tỉ số lớn vì điện trở của A caohoặc do dòng i là lớn, thì nhiệt độ ở A có thể tăng lên vượt quá nhiệt độ tới hạn củadây dẫn Trong thực tế sự xuất hiện dòng điện đã làm giảm nhiệt độ chuyển pha củadây siêu dẫn từ nhiệt độ TC đến nhiệt độ thấp hơn TC(i) Vậy, nếu có nhiệt sinh ra ở

A thì các vùng cận kề với A cũng bị nung nóng lên trên nhiệt độ TC(i) và các vùngnày sẽ trở thành vùng thường Dòng điện i chạy qua các vùng thường này và lại sinh

ra nhiệt Nhiệt lượng này lại đưa các vùng lân cận trở thành vùng thường và cứ thếtiếp diễn Kết quả là, mặc dù dòng điện duy trì là hằng số, nhưng vùng thường cứ

thế mở rộng mãi ra từ A cho đến khi toàn bộ đây dẫn trở thành trạng thái thường.Khi đó, trong trạng thái thường, điện trở của toàn bộ dây dẫn sẽ trở lại đúng giá trị

Rn Nhờ có quá trình này, vùng thường có thể mở rộng ra từ trung tâm điện trở chođến toàn bộ dây dẫn Qúa trình này được gọi là sự truyền nhiệt Qúa trình này xuấthiện nhiều hơn nếu dòng tới hạn lớn và điện trở ở trạng thái kim loại có giá trị cao

Để tính toán sự truyền nhiệt, cần phải xác định dòng tới hạn Việc đo dòngtới hạn của mẫu có thể gặp khó khăn, đặc biệt là trong từ trường thấp hoặc là trong

từ trường bằng không, thường có giá trị dòng rất cao Hãy xét dòng siêu dẫn có độdày đồng nhất và giả thiết là dòng tới hạn đo được bằng cách tăng dòng điện chạytrong dây siêu dẫn cho đến khi quan sát được hiệu điện thế Nếu dòng điện bé hơndòng tới hạn, thì không có sự sụt thế dọc theo mẫu và cũng không có nhiêt sinh ratrong mẫu Tuy nhiên, các dây dẫn mang dòng điện tới mẫu thường là kim loạikhông siêu dẫn Như vậy, nhiệt sẽ sinh ra trong các dây dẫn đó do dòng điện chạyqua Kết quả là các phần cuối của mẫu tiếp xúc với dây dẫn sẽ nóng lên chút ít vàtại đó dòng tới hạn sẽ thấp hơn so với phần thân của mẫu Do dòng điện tăng lên,các phần cuối của mẫu chuyển thành phần thường tại

nơi mà dòng điện nhỏ hơn so với dòng tới hạn thực của mẫu Các vùngthường còn lại tiếp tục lan rộng ra toàn bộ dây dẫn nhờ sự truyền nhiệt Cuối cùng,

ta quan sát được hiệu diện thế ở mọi nơi có dòng điện nhỏ hơn dòng tới hạn thực

Để làm giảm khả năng ttruyền nhiệt tới các điểm tiếp xúc, cần phải sử dụng các dâydẫn dày sao cho nhiệt sinh ra tại các điểm tiếp xúc là nhỏ hoặc không đáng kể Nhưvậy có thể đo được dòng tới hạn của tiết diện mong muốn trước khi có sự truyềnnhiệt bắt đầu từ các điểm tiếp xúc

Đặc trưng sự trở lại của điện trở do sự truyền nhiệt là sự xuất hiện hoàntoàn của điện trở thường, ngay lập tức khi dòng điện xác định vượt qua dòng tớihạn Kết quả là, vùng thường lan rộng chiếm suốt toàn bộ mẫu và trạng thái siêudẫn bị phá vỡ

II.3.2 Nhiệt dung của chất siêu dẫn

Một số kết quả nghiên cứu về nhiệt dung và độ dẫn nhiệt đã trùng hợpgiữa lý thuyết và thực nghiệm

Nhiệt dung của một chất thường bao gồm sự đóng góp của mạng (phonon)

và của điện tử Nó được biễu diễn theo công thức sau:

nhiệt dung của mạng βT T 3 là không đổi Như vậy trong công thức (2.20) sự thay đổinhiệt dung toàn phần ở trạng thái siêu dẫn chỉ do sự đóng góp của nhiệt dung điện

tử (ًγTT) Nhưng rất khó xác định chính xác giá trị nhiệt dung của các chất siêu dẫn

bằng phương pháp thực nghiệm, bởi vì ở nhiệt độ thấp giá trị nhiệt dung rất nhỏ.Tuy nhiên, một số thiết bị đo chính xác ở nhiệt độ thấp đã chứnh minh được rằng ở

trạnh thái dưới nhiệt độ chuyển pha (T < T C ), nhiệt dung điện tử của kim loại trong

trạng thái siêu dẫn thay đổi theo nhiệt độ theo quy luật sau:

B

b

k T e

phần sau) Điều này cũng chứng tỏ trong trạng thái siêu dẫn có sự tồ tại của các khenăng lượng và đó chính là một đặc trưng cơ bản của trạng thái siêu dẫn.

Lần đầu tiên Keesom và Bok đưa ra rằng: khi không có từ trường ngoài

tác dụng, khi có sự chuyển pha siêu dẫn thì nhiệt dung điện tử (ًγTT) cũna dạng gồm

hai phần và có đặc trưng riêng

 Tại điểm chuyển pha T = T C , bước nhảy của nhiệt dung có giá trị là:

( ) 3 ( )

 Tại T < T C nhiệt dung siêu dẫn giảm mạnh và không tuyến tính cho đến 0

Ehrenfest phát hiện ra rằng: Chuyển pha nhiệt dung tại T = T C là chuyểnpha loại II (loại dối xứng), chuyển pha loại II có hai đặc điểm quan trọng: một là nókhông đi kèm nhiệt Latent mà là các trạng thái của hệ thay đổi liên tục tạo ra sựthay đổi đột ngột về sự đối xứng của hệ Hai là nhiệt dung có bước nhảy Ở nhiệt độchuyển pha, entropy của trạng thái siêu dẫn và trạng thái thường là như nhau Nóicách khác, tại điểm chuyển pha, entropy của hệ không thay đổi và do đó nó không

có ẩn nhiệt Latent Trong trường hợp có từ trường tác dụng (H ≠0 ), nếu mẫu chuyển pha trong vùng T ≤ T C thì quá trình chuyển pha có kèm theo ẩn nhiệt và khi

đó sẽ là chuyể pha loại I

Sự tăng, giảm entropy trong quá trình chuyển pha siêu dẫn có liên quantrực tiếp đến nhiệt dung

II.3.3 Độ dẫn nhiệt của chất siêu dẫn

Độ dẫn nhiệt (k) của kim loại là vấn dề phức tạp Đây là bài toán về các quá

trình không cần bằng với các thành phần da dạng

Ta biết rằng, năng lượng nhiệt được truyền trong kim loại bằng cả điện tử vàphoton Quá trình truyền nhiệt là quá trình truyền nhiệt va chạm của từng loại hạt tảivới chính loại đó, với các loại hạt tải khác, với các sai hỏng mạng và các biên hạt.

Cơ chế này phụ thuộc nhiệt độ, nồng độ, tạp chất vá kích thước mẫu Ở trạng tháisiêu dẫn còn phụ thuộc cả vào từ trường và các xoáy từ Vì vậy, khó có thể làmsáng tỏ mọi sự đóng góp vào độ dẫn nhiệt của vật trong trạng thái siêu dẫn, mà chỉ

có thể xác định được những thành phần tương đối đơn giản và để phân tích trongquá trình thực nghiệm

Các kết quả thực nghiệm cho rằng:

Thông thường độ dẫn nhiệt (k) trong trạng thái siêu dẫn thấp hơn nhiều so với trạng thái thường Trạng thái siêu dẫn, độ dẫn nhiệt của vật liệu (k SD ) giảm

mạnh trong vùng nhiệt độ T<T C Về mặt định lượng, có thể giả định mô hình haichất lỏng Bản chất của nó là : Khi nhiệt độ giảm, nồng độ của chất siêu chảy điện

tử tăng lên (electron superfluid) Chất siêu chảy điện tử trong Heli lỏng không mangnăng lượng cho nên độ dẫn nhiệt bị giảm xuống theo nhiệt độ Trong nhiều chất

siêu dẫn khi T<T C độ dẫn nhiệt giảm giảm xuống xấp xỉ hoặc bằng 0

Như vậy, có thể cho rằng các điện tử siêu dẫn không đóng vai trò trong sựdẫn nhiệt Tính chất này không được áp dụng để chế tạo các công tắc nhiệt siêu dẫntrong kĩ thuật nhiệt độ thấp

Trong một số hợp kim hoặc hợp chất siêu dẫn, người ta còn quan sát thấy

độ dẫn nhiệt tăng tại vùng chuyển pha, sau đó mới giảm theo nhiệt độ Hiện tượngnày được Hulm giải thích là: Trong siêu dẫn loại II, quá trình chuyển pha siêu dẫn

đã có sự tán xạ nhẹ của các sóng phonon lên các điện tử làm tăng бSD (độ dẫnnhiệt) Các sóng này mất dần theo sự giảm nhiệt trong trạng thái siêu dẫn

II.3.4 Hiệu ứng đồng vị

Kinh nghiêm cho thấy rằng nhiệt độ tới hạn của các chất siêu dẫn (TC)thay đổi theo khối lượng đồng vị Maxwell, Regnols và các đồng nghiệp lần đầutiên đã tiến hành thí nghiệm chứng minh vấn đề này Một số kết quả đã đươc kiểmđịnh trên các đồng vị của Pb và Hg, nhiệt độ chuyển pha (TC) thay đổi theo khốilượng đồng vị như :

TC = 4,185 K khi khối lượng đồng vị M là 199,5 và TC = 4,146 K khi M là203,4

Các kết quả thực nghiệm thu đươc thỏa mãn hệ thức sau:

 

Từ sự phụ thuộc của nhiệt độ TC vào khối lượng đồng vị cho thấy rằng tácdụng quan trọng của các dao động mạng đến chất siêu dẫn và do đó các tương tácđiện tử và mạng cũng rất quan trọng trong trạng thái siêu dẫn Đây là một phát minh

cơ bản Bản chất của hiệu ứng đồng vị là: nhiệt độ chuyển pha siêu dẫn TC phụthuộc vào số nơtron trong hạt nhân

II.3.5 Các hiệu ứng nhiệt điện

Cả lý thuyết và thực nghiệm đều thấy rằng các hiệu ứng nhiệt điện khôngxuất hiện trong chất siêu dẫn

Tuy nhiên các hiệu ứng nhiệt điện có thể xuất hiện trong một số chất siêu dẫnloại II.

II.3.6 Các tính chất khác

Chất siêu dẫn không thay đổi kích thước khi chuyển pha trong từ trườngbằng 0 (H = 0) Tuy nhiên có xuất hiện từ giảo nhỏ trong trạng thái siêu dẫn ởnhững nhiệt độ thấp hơn và có sự thay đổi đột ngột về klích thước khi mẫu trở lạitrạng thái thường dưới tác dụng của từ trường điều này cho thấy tính dị hướng củatinh thể Trong siêu dẫn nhiệt độ cao tính dị hướng đã được xác định ở nhiều hợpchất

Trong trạng thái siêu dẫn (T < Tc) hệ số đàn hồi của vật thường nhỏ hơntrạng thái thường

Siêu âm tắt dần trong chất siêu dẫn Sự tắt dần này tương ứng với sự tươngtác của các sóng âm với các điện tử dẫn phonon và các sai hỏng mạng Hiệu ứngnày cho thấy sự suy giảm điện tử

Khi nghiên cứu các hiệu ứng về suất điện động nhiệt điện Daunt vàMendelssohn đã tìm được rằng: hệ số Thomson của siêu dẫn chì gần bắng khôngnhỏ hơn rất nhiều hệ số Thomson ở trạng thái thường

Các phép đo điện trở còn cho biết: điện trở suất của chất siêu dẫn phụ thuộclớn vào tần số lớn và tần số nhỏ

II.4 Phân biệt giữa vật liệu siêu dẫn và vật dẫn điện hoàn hảo

Từ trường bên trong vật dẫn điện hoàn hảo và vật siêu dẫn dưới tác động củamôi trường ngoài ở nhiệt độ phòng và nhiệt độ thấp (nhiệt độ nhỏ hơn nhiệt độCuri) Từ trường bị đẩy ra khỏi vật siêu dẫn ở nhiệt độ thấp không phụ thuộc vào

trạng thái ban đầu của vật liệu siêu dẫn ở nhiệt độ phòng Trạng thái của vật siêudẫn ở nhiệt độ thấp là trạng thái không thuận nghịch.

III Các lý thuyết liên quan về siêu dẫn

III.1 Entropi của trạng thái siêu dẫn và trạng thái thường

Ta có thể tính hiệu entropi của trạng thài siêu dẫn và trạng thái thường bằngthuyết nhiệt động lực học, và có kết quả trong từ trường không đổi là:

Từ trường tới hạn luôn giảm khi nhiệt độ tăng nên dH C

dT luôn luôn âm, nghĩa

là vế bên phải của phương trình trên luôn dương

Như vậy S > 0 nghĩa là entropi của trạng thái siêu dẫn nhỏ hơn trạng tháithường như vậy bằng lý thuyết nhiệt động học ta đẽ tìm ra tính chất giảm entropicủa trạng thái siêu dẫn đã quan sát được bằng thực nghiệm

III.2 Sự xâm nhập của từ trường vào chất siêu dẫn

Để giải thích hiệu ứng Meissner khi từ thông bị đẩy khỏi chất siêu dẫn (B =0), người ta cần giả định chất siêu dẫn là nghịch từ lý tưởng Giả định này chỉ đúngcho các chất siêu dẫn lý tưởng (siêu dẫn loại I) vì nó không tính đến vấn đề từ thông

có thể thấm sâu vào các vật liệu trong siêu dẫn loại II

Lý thuyết London đã thiết lập được các phương trình (gọi là phương trìnhLondon) biến đổi từ các phương trình nhiệt động lực để nhận lại hiệu ứng Meissner.Như vậy lý thuyết London đã chứng minh được sự tồn tại của hiệu ứng Meissnertrong chất siêu dẫn

Phương trình London:

2

4 L

c A J

L

B B

từ trường ngoài vào trong chất siêu dẫn và được gọi là độ thấm sâu London

Kết quả này mô tả đúng với hiệu ứng Meissner trong lòng chất siêu dẫn màthực nghiệm quan sát thấy Tuy nhiên chỉ đúng hoàn toàn cho chất siêu dẫn loại I

III.3 Lý thuyết Ginzburg - Landau

Ginzburg - Landau đã đưa ra lý thuyết hiện tượng luận về chuyển pha siêudẫn (1951) Giả thuyết của Ginzburg - landau là trạng thái siêu dẫn trật tự hơn trạngthái thường như vậy xuất phát từ vấn đề chuyển pha có thể diễn tả được bằng một

thông số trật tự (), đó là một đại lượng vật lý mô

tả được các trạng thái khác nhau của hệ

Biểu diễn năng lượng tự do của chất siêu

dẫn theo thông số trật tự

Xuất phát điểm: Giải thích trạng thái siêu

dẫn trật tự hơn trạng thái thường

Vậy chuyển pha siêu dẫn sang trạng thái thường khác nhau của hệ bằng đạilượng vật lý gọi là thông số trật tự  Với  là hàm sóng phụ thuộc tọa độ khônggian (r) có tính chất là:

n r : Nồng độ (định xứ) của các điện tử siêu dẫn

Thiết lập phương trình Ginzburg- landau:

2 2

2( ) ( ) ( ) | ( ) | ( ) 02

Nhà khoa học Vitaly Ginzburg