Giáo trình hình thành quy trình điều chế các phản ứng nhiệt hạch hạt nhân hydro p3 doc

111 Từ bảng số liệu (Nu, Re, Gr. Pr) ngời ta có thể tìm công thức rhực nghiệm ở dạng Nu = CRe n Gr m Pr p bằng cách lần lợt xác định các số mũ n, m, p và hằng số C trên các đồ thị logarit. 10.3.2.1. Khi Nu = f(Re) = CRe n Trên đồ thị (lgNu, lgRe) phơng trình trên có dạng đờng thẳng lgNu = nlgRe + lgC, với n, C đợc xác định nh sau: - Biễu diễn các điểm thực nghiệm trên đồ thị (lgNu,lgRe) - Xác định đờng thẳng đi qua tập điểm thực nghiệm nói trên theo phơng pháp bình phơng nhỏ nhất. - Tìm góc nghiêng của đờng thẳng và giao điểm C 0 = lgC với trục lgNu, nhờ đó tìm đợc n = tg và C = 10 C 0 Khi miền biến thiên của Re khá lớn, làm thay đổi chế độ chuyển động ngời ta chia miền đó ra các khoảng 1 ReRe + ữ ii khác nhau và tìm n i = tg i , C i = 10 C 0i cho mỗi khoảng. 112 10.3.2.2. Khi Nu = f(Re,Gr)= Cre n Gr m Để xác định hàm 2 biến trên, có thể lần lợt tìm ra n, m, C trên hai đồ thị logarit nh sau: 1. Tìm n theo họ các đờng thẳng dạng lgNu = nlgRe + lg (CG m i ) khi Gr = const trên đồ thị (lgNu, lgNu, lgRe) bằng cách: - Cố định Gr = Gr i = const để xác định đờng thẳng: lgNu i = n i lgRe i + lg(CG i m ) nh trên và tìm đợc n i = tg i , - Thay đổi Gr i , i = 1ữk, sẽ có 1 họ k đờng thẳng với độ dốc n i , i = 1ữk và xác định n nh giá trị trung bình .n k 1 n k 1i i = 2. Tìm m và C theo đờng thẳng lg n Re Nu = mlgGr + lgC trên đồ thị lg n Re Nu , lgGr nh trờng hợp hàm 1 biến, sẽ đợc m = tg với C = 10 C 0 . 10.3.2.3. Khi Nu = f(Re,Gr,Pr)= Cre n Gr m Pr p Để xác định hàm 3 biến trên, có thể tìm n, m, C theo trình tự sau: - Cố định Pr, Gr tại các trị số Pr j , Gr i khác nhau, biểu diễn trên toạ độ (lgNu, lgRe) sẽ đợc k họ đờng thẳng dạng lgNu = nlgRe + lg(CGr m Pr n ) và tìm đợc số mũ n trung baình theo n = == k 1j k 1i ị tg k 1 k 1 ; - Cố định Pr tại các trị số Pr j khác nhau, biểu diễn trên toạ độ (lg n Re Nu , lgGr) sẽ đợc 1 họ đờng thẳng lg n Re Nu = mlgGr và tìm đợc m = = k 1j ị tg k 1 . 113 -Biểu diễn k điểm đo trên toạ độ (lg mn G r Re Nu , lgPr) sẽ đợc họ đờng thẳng dạng: ClgPrlgp G r Re Nu lg mn += . có góc nghiêng và giao điểm c 0 = lgc, nhờ đó tìm đợc p = artg và .10c 0 c = 10.4. các công thức thực nghiệm tính 10.4.1. bài toán tỏa nhiệt và cách giải - Bài toán tỏa nhiệt thờng đợc phát biểu nh sau: tìm hệ số tỏa nhiệt từ bề mặt có vị trí và hình dạng cho trớc, đợc đặc trng bởi kích thớc xác định l, có nhiệt độ t w đến môi trờng chất lỏng hoặc khí cho trớc có nhiệt độ t f và vận tốc chuyển động cỡng bức là , nếu có tác nhân cỡng bức. - Lời giải của bài toán trên là Nu l = , với Nu = f (Re,Gr,Pr) tìm theo công thức thực nghiệm tơng ứng với bài toán đã cho, trong đó các giá trị (, , , Pr) đợc xác định theo bảng thông số vật lí của chất lỏng tại nhiệt độ xác định theo quy định của công thức thực nghiệm. 10.4.2. Công thức tính tỏa nhiệt tự nhiên 10.4.2.1. Tỏa nhiện tự nhiên trong không gian vô hạn Không gian vô hạn là không gian chứa chất lỏng có chiều dày đủ lớn, để có thể coi chất lỏng chỉ trao đổi nhiệt với bề mặt đang xét. Công thức chung cho các mặt phẳng, trụ, cằu đặt thẳng đứng hoặc nằm ngang, có dạng: Nu m = n m Pr)C(Gr, Trong đó quy định: Nhiệt độ xác định là: [] ).tt( 2 1 tt fwm +== Kích thớc xác định là: [] = = = cầumặt hoặc ngang nămtrụmặt kínhdờng u 4f d dứng thẳngdặt ống hoặccủa vạch cao chiều h 1 Các số c và n cho theo bảng bên: Khi tấm phẳng nằm ngang và tỏa nhiệt lên thì lấy h n 3,1 = , nếu tỏa Nhiệt xuống dới thì lấy h n 7,0 = . (GrPr) m C n 10 -3 ữ5.10 2 5.10 2 ữ2. 10 7 2. 10 7 ữ10 13 1,18 0,54 0,13 1/8 1/4 1/3 114 10.4.2.2. Tỏa nhiện tự nhiên trong không gian hữu hạn Không gian hữu hạn đợc hiểu là 1 khe hẹp chứa chất lỏng có chiều dày nhỏ giữa 2 mặt có nhiệt độ khác nhau 21 ww tt > khiến cho chất lỏng vừa nhận nhiện từ mặt nóng vừa tỏa tỏa nhiệt vào mặt lạnh. Lợng nhiệt truyền từ mặt nóng đến mặt lạnh đợc tính theo công thức dẫn nhiệt qua vách chất lỏng dày với hệ số dẫn nhiệt tơng đơng td , cho bởi công thức nghiệm sau: n mmtd Pr)Gr(C= Với: [] )tt( 2 1 tt 21 wwm +== [] = =l chiều dày khe hẹp C và n đợc tính theo bảng bên. m (Gr.Pr) C N < 10 3 10 3 ữ 10 10 1 0,18 0 1/4 Với khe hẹp phẳng có: 2 ww td m/W),tt(q 21 = Với khe hẹp trụ có: .m/W, d d n1 2 1 t1 q 1 2 td ww 1 21 = 10.4.3. tỏa nhiệt cỡng bức 10.4.3.1. Khi chất lỏng chảy ngang qua 1 ống Khi chất lỏng nhiệt độ t f chảy cỡng bức với vận tốc , lệch 1 góc so với trục ống có đờng kính ngoài d, nhiệt độ t w thì công thức thực nghiệm có dạng: = . pr pr prReCNu 4/1 w f 38,0 f fd n fd Trong đó quy định [t] = t f ; [l] = d; C và n cho theo bảng sau: Re fd C N 10ữ10 3 10 3 ữ2.10 5 0,5 0,25 0,5 0,6 = f() là số hiệu chỉnh theo góc = (trục ống, ) cho theo đồ thị hình 10.4.3a. 10.4.3.2. Khi chất lỏng chảy ngang chùm ống Trong thiết bị trao đổi nhiệt, các ống thờng đợc bố trí theo chùm song song hoặc so le. Mặt cắt ngang của mỗi chùm có dạng nh H10.4.3.2, đợc đặc trng bởi bớc ngang s 1 , bớc dọc s 2 đờng kính ống d, số hàng ống theo phơng dòng chảy n. 115 Hệ số tỏa nhiệt trung bình giữa chất lỏng và mặt ống có thể tính theo công thức sau: - Khi chùm song song dS d pr pr PrRe26,0 n 5,0n 15,0. 2 4 1 w f 33,0 f 65,0 fd = , - Khi chùm sole với 2/ss 21 < thì: dS S pr pr Re41,0 n 7,0n 6 1 2 1 4/1 w f 6,0 fd = , Trong đó quy định [t]=t f , [l]= d; n là số hàng ống tính theo phơng vận tốc của chất lỏng. 10.4.3.3. Khi chất lỏng chảy trong ống Hệ số toả nhiệt giữa chất lỏng có nhiệt độ t f chảy với vận tốc bên trong 1 ống hoặc kênh mơng có tiết diện bất kỳ f = const, chu vi ớt là u, dàI l, nhiệt độ t w đợc tính theo công thức sau: 1 4 1 w f 1,0 fd 43,0 f 33,0 fdfd pr pr GrPrRe15,0Nu = khi Re < 2300 (chảy tầng) 1 4 1 w f 43,0 f 8,0 fdfd pr pr PrRe021,0Nu = khi Re > 2300 (chảy rối), trong đó: [] f tt = ; [] u f4 dl == , 1 là hệ số hiệu chỉnh theo chiều dài, = è 1 Re, d 1 f cho theo bảng ở phần phụ lục. Nếu ống cong với bán kính cong R nh ở đoạn cút hoặc ống xoắn ruột gà thì hệ số toả nhiệt trong ống cong là: +== R d 77,11 1 tRtR , trong đó: 1 là hệ số toả nhiệt khi ống thẳng tính theo các công thức trên. 116 Chơng 11. trao đổi nhiệt bức xạ 1.1.1. Các khái niệm cơ bản 1.1.1.1. Đặc điểm của quá trình trao đổi nhiệt bức xạ Trao đổi nhiệt bức xạ (TĐNBX) là hiện tợng trao đổi nhiệt giữa vật phát bức xạ và vật hấp thụ bức xạ thông qua môi trờng truyền sóng điện từ. Mọi vật ở mọi nhiệt độ luôn phát ra các lợng tử năng lợng và truyền đi trong không gian dới dạng sóng điện từ, có bớc sóng từ 0 đến vô cùng. Theo độ dài bức sóng từ nhỏ đến lớn, sóng điện từ đợc chia ra các khoảng ứng với các tia vũ trụ, tia gama , tia Roentgen hay tia X, tia tử ngoại, tia ánh sáng, tia hồng ngoại và các tia sóng vô tuyến nh hình (1.1.1.1). Thực nghiệm cho thấy, chỉ các tia ánh sáng và hồng ngoại mới mang năng lợng E đủ lớn để vật có thể hấp thụ và biến thành nội năng một cách đáng kể, đợc gọi là tia nhiệt, có bớc sóng (0,4 ữ 400) 10 -6 m. Môi trờng thuận lợi cho TĐNBX giữa 2 vật là chân không hoặc khí lõang, ít hấp thụ bức xạ. Khác với dẫn nhiệt và trao đổi nhiệt đối lu, TĐNBX có các đặc điểm riêng là: - Luôn có sự chuyển hóa năng lợng: từ nội năng thành năng lợng điện từ khi bức xạ và ngợc lại khi hấp thụ. Không cần sự tiếp xúc trực tiếp hoặc gián tiếp qua môi trờng chất trung gian, chỉ cần môi trờng truyền sóng điện từ, tốt nhất là chân không. - Có thể thực hiện trên khoảng cách lớn, cỡ khoảng cách giữa các thiên thể trong khoảng không vũ trụ. 117 - Cờng độ TĐNBX phụ thuộc rất mạnh vào nhiệt độ tuyệt đối của vật phát bức xạ. 11.1.2. Các đại lợng đặc trng cho bức xạ 11.1.2.1. Công suất bức xạ toàn phần Q Công suất bức xạ toàn phần của mặt F là tổng năng lợng bức xạ phát ra từ F trong 1 giây, tính theo mọi phơng trên mặt F với mọi bớc sóng (0,). Q đặc trng cho công suất bức xạ của mặt F hay của vật, phụ thuộc vào diện tích F và nhiệt độ T trên F: Q = Q (F,T), [W]. 11.1.2.2. Cờng độ bức xạ toàn phần E Cờng độ bức xạ toàn phần E của điểm M trên mặt F là công suất bức xạ toàn phần Q của diện tích dF bao quanh M, ứng với 1 đơn vị diện tích dF: ]m/W[ 'dF Q E 2 = E đặc trng cho cờng độ BX toàn phần của điểm M trên F, phụ thuộc vào nhiệt độ T tại M, E = E (T). Nếu biết phân bố E tại M F thì tìm đợc: = F EdFQ , khi E = const, M F thì: Q = EF; [W]. 11.1.2.3. Cờng độ bức xạ đơn sắc Cờng độ bức xạ đơn sắc E tại bớc sóng , của điểm M F là phần năng lợng 2 Q phát từ dF quanh M, truyền theo mọi phơng xuyên qua kính lọc sóng có +ữ d ứng với 1 đơn vị của dF và d: [] .m/W, dF d Q E 3 2 = E đặc trng cho cờng độ tia BX có bớc sóng phát từ điểm M F, phụ thuộc vào bớc sóng và nhiệt độ T tại điểm M , E = E (, T). Nếu biết phân bố E theo thì tính đợc E = .dE 0 = Quan hệ giữa E , E, Q có dạng: dFdEEdFQ 0 FF == = 118 11.1.3. các hệ số A, D,D,R và 11.1.3.1. Các hệ số hấp thụ A, phản xạ R và xuyên qua D Khi tia sóng điện từ mang năng lợng Q chiếu vào mặt vật, vật sẽ hấp thụ 1 phần năng lợng Q A để biến thành nội năng, phần Q R bị phản xạ theo tia phản xạ, và phần còn lại Q D sẽ truyền xuyên qua vật ra môi trờng khác theo tia khúc xạ. Phơng trình cân bằng năng lợng sẽ có dạng: Q = Q A + Q R + Q D Hay DRA Q Q Q Q Q Q 1 DRA ++=++= Q Q A A = gọi là hệ số hấp thụ, Q Q R R = gọi là hệ số phản xạ. Q Q D D = gọi là hệ số xuyên qua. Ngời ta thờng gọi vật có A = 1 là vật đen tuyệt đối. R = 1 là vật trắng tuyệt đối, D = 1 là vật trong tuyệt đối, vật có D = 0 là vật đục. Chân không và các chất khí loãng có số nguyên tử dới 3 có thể coi là vật có D = 1. 11.1.3.2. Vật xám và hệ số bức xạ hay độ đen Những vật có phổ bức xạ E đồng dạng với phổ bức xạ E 0 của vật đen tuyệt đối ở mọi bớc sóng , tức có == ,const E E 0 đợc gọi là vật xám, còn hệ số tỉ lệ đợc gọi là hệ số bức xạ hay độ đen của vật xám. Thực nghiệm cho thấy, hầu hết các vật liệu trong kĩ thuật đều có thể coi là vật xám. Độ đen phụ thuộc vào bản chất vật liệu, màu sắc và tính chất cơ học của bề mặt các vật. 11.1.3.2. Bức xạ hiệu dụng và bức xạ hiệu quả Xét tơng tác bức xạ giữa mặt F của vật đục có các thông số D = 0, A , E và môi trờng có cờng độ bức xạ tới mặt F là E t . - Lợng nhiện bức xạ ra khỏi 1 m 2 mặt F, bao gồm bức xạ tự phát E và bức xạ phản xạ (1 - A) E t , đợc gọi là cờng độ bức xạ hiệu dụng: 2 'thd m/WE)A1(EE += - Trị tuyệt đối của hiệu số dòng nhiệt ra theo bức xạ tự phát E và dòng nhiệt vào 1m 2 mặt F do hấp thụ A E t đợc gọi là dòng bức xạ hiệu quả q, .m/W,AEEq 2 t = 119 Dòng bức xạ hiệu quả q chính là lợng nhiệt trao đổi bằng bức xạ giữa1m 2 mặt F với môi trờng. Nếu vật có nhiệt độ cao hơn môi trờng, tức vật phát nhiệt thì q = E AE t , nếu vật thu nhiệt thì q = AE t E. - Quan hệ giữa E hd và q có dạng: = 1 A 1 q A E E hd dấu (+) khi vật thu q, dấu (-) khi vật phát q. Nếu xét tren toàn mặt F, bằng cách nhân các đẳng thức trên với F, sẽ đợc: Công suất bức xạ hiệu dụng của F là: Q hd = Q +(1 A)Q t W . Lợng nhiệt trao đổi giữa F và môi trờng là: Q F = [Q - AQ t ], [W]. Quan hệ giữa Q hd , Q F là: [] .W,1 A 1 Q A Q Q Fhd = 11.2. Các định luật cơ bản của bức xạ 11.2.1. Định luật Planck Dựa vào thuyết lợng tử năng lợng, Panck đã thiết lập đợc định luật sau đây, đợc coi là định luật cơ bản về bức xạ nhiệt: Cờng độ bức xạ đơn sắc của vật đen tuyệt đối E 0 phụ thuộc vào bớc sóng và nhiệt độ theo quan hệ: = 1 T C exp C E 2 5 1 0 Trong đó C 1 , C 2 là các hằng số phụ thuộc đơn vị đó, nếu đo, nếu đo E 0 bằng W/m 3 , bằng m, T bằng 0 K thì: C 1 = 0,374.10 -15 , [Wm 2 ] C 2 = 1,439.10 -12 , [mK] Đồ thị E 0 (,T) cho thấy: E 0 tăng rất nhanh theo T và chỉ có giá trị đáng kể trong miền (08ữ 10).10 -6 m. E 0 đạt cực trị tại bớc sóng m xác định theo phơng trình: ,01 T5 c e E m 2 T.m 2c m 0 = += 120 tức là tại m [] .m, T 10.9,2 3 Đó là nội dung định luật Wien, đợc thiết lập trớc Plack bằng thực nghiệm. Định luật Plack áp dụng cho các vật xám, là vật có E = E 0 , sẽ có dạng: [ ] .m/W, 1 T C exp C E 3 2 5 1 = 11.2.2. Định luật Stefan Boltzmann a. phát biểu định luật: Cờng độ bức xạ toàn phần E 0 của vật đen tuyệt đối tỉ lệ với nhiệt độ tuyệt đối mũ 4: 4 00 TE = Với 0 = 5,67.10 -8 W/m 2 K 4 Định luật này đợc xây dựng trên cơ sở thực nghiệm và lí thuyết nhiệt động học bức xạ, mang tên hai nhà khoa học thiết lập ra nó trớc Planck. Sau đó, nó đợc coi nh 1 hệ quả của định luật Planck. b. chứng minh: Bằng định luật Planck: = = = d t c C dEE 0 2 5 1 0 00 Đổi biến x = T C 2 thì Tx C 2 = và dx Tx C d 2 2 = 4 0 4 4 2 1 0 x 3 4 4 2 1 0 TTI C C dx 1e x T C C E = = = c. Tính hằng số I C C 2 1 0 = Với () dxexdxeexdx e1 ex dx 1e x I 0 0n 0x x)1n(3 0n n xx3 0 x x3 0 x 3 = = + = == = nếu đổi biến t = (n +1)x thì 5,6 n 1 !3 1n 1 dtet 1n dt e 1n t I 1n 4 4 0n t 0t 3t 3 0n 0t == + = + + = = = = = = Do đó hằng số bức xạ của vật đen tuyệt đối, theo Planck là: 428 84 154 4 2 1 0 Km/W10.67,55,6 10.4388,1 10.37,0 I C C === Giá trị này của 0 hoàn toàn phù hợp với định luật trên. . 10.4. các công thức thực nghiệm tính 10.4.1. bài toán tỏa nhiệt và cách giải - Bài toán tỏa nhiệt thờng đợc phát biểu nh sau: tìm hệ số tỏa nhiệt từ bề mặt có vị trí và hình dạng. ra các khoảng ứng với các tia vũ trụ, tia gama , tia Roentgen hay tia X, tia tử ngoại, tia ánh sáng, tia hồng ngoại và các tia sóng vô tuyến nh hình (1.1.1.1). Thực nghiệm cho thấy, chỉ các. trao đổi nhiệt bức xạ 1.1.1. Các khái niệm cơ bản 1.1.1.1. Đặc điểm của quá trình trao đổi nhiệt bức xạ Trao đổi nhiệt bức xạ (TĐNBX) là hiện tợng trao đổi nhiệt giữa vật phát bức xạ và