Giáo trình DỰ BÁO THỦY VĂN BIỂN - Chương 7 pps

Việc xây dựng các phương pháp dự báo dòng chảy tiến hành theo hai hướng: 1 sử dụng các kết quả nghiên cứu lý thuyết trên cơ sở giải các phương trình thủy động lực học và 2 xây dựng những

CHƯƠNG 7 - DỰ BÁO DÒNG CHẢY

ính và dự báo các dòng chảy liên quan với việc tính các hiện tượng thủy triều và dâng rút, các quá trình xáo trộn, ảnh hưởng địa hình đáy, sự không đồng đều theo chiều ngang của trường gió và nhiều yếu tố khác Khó khăn trong dự báo dòng chảy là ở chỗ không bao giờ trong tự nhiên gặp những dòng chảy thuần khiết được gây bởi một lực riêng biệt Các dòng chảy quan sát thấy trong biển là những dòng chảy tổng cộng gây bởi tác dụng của những nhân tố khác nhau: gió, thủy triều ưu lượng các sông

Việc xây dựng các phương pháp dự báo dòng chảy tiến hành theo hai hướng: 1) sử dụng các kết quả nghiên cứu lý thuyết trên cơ sở giải các phương trình thủy động lực học và 2) xây dựng những mối phụ thuộc định lượng thực nghiệm giữa các dòng chảy và những nhân t

Những khó khăn trong việc đưa các mô hình thủy động lực học tính dòng chảy đến dự báo là xuất phát từ sự cồng kềnh trong các thủ tục tính toán, từ chỗ không

đủ tà

ập được rằng sự không đồng nhất ngang của trường tốc

độ g

ủa sự phân bố gió và khí áp trên

về mật độ) có trong các cô

T

, l

ố gây nên chúng

i liệu quan trắc trực tiếp cần thiết Hiện nay các sơ đồ thủy động lực học tính dòng chảy chưa kiểm tra được vì không có những số liệu quan trắc dòng chảy cùng một lúc trên những vùng nước rộng lớn của biển và đại dương

Trong những năm gần đây quan niệm về bản chất các dòng chảy đại dương đã sâu sắc hơn nhiều nhờ nhuững nghiên cứu có tính chất cơ sở của V B Stokman, P

S Linhâykin, A S Sarkisian và các nhà khoa học khác

V B Stokman đã xác l

ió là nhân tố quan trọng trong sự hình thành các dongf chảy gió ở biển Luận điểm này có một vai trò quyết định trong khi xây dựng các dự báo dòng chảy Rõ ràng là trong khi xây dựng các dự báo dòng chảy do gió gây nên cần phải tính tới ảnh hưởng không những của gió địa phương mà còn c

những vùng rộng lớn của biển và đại dương P S Linhâykin đã mở đầu cho một hướng mới trong việc phát triển lý thuyết hải lưu, lý thuyết đại dương nghiêng

áp Trong các công trình của mình, ông đã nghiên cứu cấu trúc thẳng đứng của các dòng chảy do gió gây nên, có tính đến sự phân bố mật độ trong biển Sự phát triển tiếp theo của lý thuyết đại dương nghiêng áp (không đồng nhất

ng trình của A S Sarkisian Ông này đã thành lập các sơ đồ số trị tính các dòng chảy theo trường khí áp cho trước và theo phaan bố không gian của mật độ nước biển, có kể đến địa hình đáy biển

Vì các kết quả lý thuyết hiện nay chưa tìm được ứng dụng trong thực tế lập dự báo dòng chảy bởi những lý do đã nêu ở trên, nên người ta cũng chú ý nghiên cứu các phương pháp thực nghiệm Phương pháp thực nghiệm cho phép đưa vào các

phương trình dự báo những nhân tố quyết định như gió, građien khí áp, các đặc trưng số trị trường khí áp, các giá trị vận tốc dòng chảy có sẵn

Trong các mục dưới đây liệt kê những thí dụ xây dựng các dự báo dòng chảy biển theo những phương pháp khác nhau

7.1 NHỮNG TƯƠNG QUAN THỰC NGHIỆM GIỮA TỐC ĐỘ DÒNG CHẢY VÀ GIÓ

Người ta xác nhận rằng yếu tố cơ bản gây nên các dòng chảy mặt ở biển là gió Đã có nhiều thử nghiệm nhằm tìm những mối phụ thuộc thực nghiệm giữa vận tốc dòng chảy trên mặt biển và gió Với mục đích này, người ta sử dụng những dữ liệu quan trắc trực tiếp về dòng chảy bằng những dụng cụ hay những cách gián tiếp khác nhau Nhìn chung mối phụ thuộc này có dạng như sau

, sin v

k U

ϕ

= (7.1)

trong đó U− tốc độ dòng chảy ở mặt biển, v− tốc độ gió, ϕ− vĩ độ địa điểm tính,

−

k h

ác định giá trị của hệ số gió (E Palmen,

I M Soxkin, N A Struisky, V A Zenhin ), nhưng mỗi một lần lại nhận được trị

- bằng 0,02

Có giả thuyết cho rằng nguyên nhân của các kết quả không trùng hợp nhau như vậy

là do

một số lượng lớn quan trắc Cách này không đưa đến kết quả mong mu

người ta dùng các số liệu quan trắc gió và dòng chảy ở một điểm Trong khi đó

n tốc gió không tuy

ệ số thực nghiệm được gọi là hệ số gió

Nhiều nhà nghiên cứu đã có ý định x

số mới của hệ số gió Theo Ekman hệ số gió bằng 0,0127, theo Zenhin

sự khác nhau của phương pháp quan trắc và xử lý số liệu quan trắc

Như chúng ta đã biết, dòng chảy trong biển là dòng chảy tổng cộng Để tách riêng từ đó thành phần dòng chảy gió thuần khiết cần phải loại trừ các dòng chảy mật độ, dòng chảy triều và dòng chảy quán tính Thông thường nhiệm vụ trên được giải quyết bằng cách lấy trung bình đơn thuần hình thức từ

ốn Ngoài ra để xác định hệ số gió

dòng chảy t i một điểm được quyết định không phải bởi gió điểm ấy mà chủ yếu

là gió trên vùng không gian lớn xung quanh

Khi xác định các hệ số thực nghiệm còn những điều kiện địa lý của vùng nghiên cứu, địa hình đáy, hình dạng đường bờ, độ sâu điểm tính cũng chưa được tính đến

Cũng cần chú ý tới vấn đề tương tác giữa gió và dòng chảy Torade, Lauford

và nhiều người khác đã xác nhận rằng mối phụ thuộc của hệ số gió với vậ

ến tính Tồn tại một trị số tới hạn của tốc độ gió (gần 7 m/s), khi vượt qua tốc độ gió đó hệ số gió biến đổi một cách nhảy vọt từ 0,0175 đến 0,0210 Sau

đó hệ số gió tăng dần đến 0,0270 nếu tốc độ gió tăng đến 20 m/s

Nhờ kết quả tổng hợp các tài liệu quan trắc dòng chảy trên các trạm phao ở biển Bantích Soskin đã thiết lập mối phụ thuộc định lượng của hệ số gió k và góc lệch của của dòng chảy so với hướng gió β vào những nhân tố quyết định đối với những vùng nước nông (H <35m) và nước sâu (H >35m) Để xác định đại lượng k

và β Soskin đã xây dựng những toán đồ (hình 7.1 và 7.2) Khi H <35m) (hình 7.1)

k và β phụ thuộc vào độ sâu biển và hướng gió Với trường hợp H >35m (hình 7.2) k và β được các định theo hướng gió và khoảng cách đến bờ thẳng đứng Trong trường hợp này không xác nhận sự phụ thuộc của các đại lượng k và β vào

u gió độ

ng

sâ

ừn

u biển

Khi tính toán dòng chảy cũng cần biết dữ liệu về thời gian tác động của gió

để làm xuất hiện dòng chảy gió ổn định trên mặt biển Trên cơ sở phân tích số liệu quan trắc ở biển Bantích Iu N Nheronov đã nhận được rằng trong khoảng 16 giờ xuất hiện dòng chảy ổn định và cũng sau khoảng đó dòng chaỷ sẽ tắt nế

g tác động

Độ sâu biển

1 n đổi của góc lệch

uộ ướng gió

k

tùy th c h A và độ u biển sâ H (đặ

trưng c nô

c nướ ng)

Khoảng cách k Hình 7.2 Biến đổi của góc lệch

ể từ bờ

β và hệ số gió k tùy

A

thuộc hướng gió và khoảng c

Trong một số sơ đồ tính dòng chảy gió hệ số gió được xem ụ

c đặc trưng sóng biển Những nghiên cứu củ

i khác phát hiện rằng sự truyền năng lượng gió ch a p

s ến của gió Đại lượng áp suất gió liên hệ với độ c độ

n sóng E G Nhikiphorov khi xét mối liên hệ của trườ ng

y đi đến kết luận rằng cần xem xét dòng chảy gió nh hất

c c sóng gió và tốc độ dòng chảy gió có thể tính theo phân b u tố

H ố gió phụ thuộc tốc độ gió và đà gió

ở những nghiên cứu lý thuyết đã đề xướng nhữ nh

c vào sóng R James [9] đề nghị tính tốc độ dòng ch c độ

ách tới bờ th

là biế

a V V S

o sóng xả dốc sóng

ng sóng gió và

ư là mộ ố

ng phươ

ảy trôi th

ẳng

y r

và t

t tín các y

ng pháp tí

c xem eo

đứng

n thiên ph huleikin và

do á ố trườ

h c ế

tố

L

thu

nh

su

truy

độ

só

và d

ph

ộ

ữ

ất p

ề

dòng ch

ng l

ng gi

ự

ụ

c và

ng ng

hap

ả

ự

ó

Trên c

bá

thuộ

o cá

ườ

tuy

đã

ủa

ệ s

ơ s

gió, đà và thời gian tác động của gió Ứng suất gió tính theo công thức

.2) trong đó hệ số lực ma sát tiếp tuyến là hàm của mức độ rối, do đó liên quan tới tr

2

v

α , (7

c

T = αρ

−

α

c

ạng thái biển và sóng, ρα − mật độ không khí, v− tốc độ gió

Để tính tốc độ dòng chảy gió đã lập toán đồ (hình 7.3), những tham số đầu vào là tốc độ gió, đà gió và thời gian tác động của gió Phương pháp này thường được sử dụng để xác định bình lưu nhiệt bởi dòng chảy khi lập các dự báo nhiệt độ nước

Hình 7.3 Toán đồ để tính dòng chảy trôi theo tốc độ gió, đà và thời gian tác động của gió

V S Krasiuk và E S Sauskan cũng đề xướng phương pháp đồ thị tính dòng chảy trôi ở đại dương có kể tới áp suất khí quyển và sóng Để loại trừ ảnh hưởng của những nét đặc thù của gió địa phương các tác giả này đề nghị đặc trưng điều kiện gió bằng građien khí áp Khi dự báo dòng chảy giả thiết rằng tốc độ gió trên biển tỷ lệ với građien khí áp; hệ số gió biến đổi theo vĩ độ địa lý, giảm ở các vĩ độ cao, tốc độ dòng chảy gió liên hệ với độ dốc và độ cao sóng và sự phát triển hoàn toàn của sóng và dòng chảy trôi thực tế sẽ đạt được một cách đồng thời; hướng dòng chảy trùng với tiếp tuyến của đường đẳng áp tại điểm tính dòng chảy (nếu nhìn theo hướng dòng thì bên phải là áp suất cao, bên trái - áp suất thấp Để giảm bớt công việc tính toán đã lập toán đồ cho phép xác định tốc độ dòng chảy (hình 7.4) Trong cung phần tư thứ nhất của toán đồ đặt lưới độ để xác định građien áp

suất và bán kính cong của đường đẳng áp R tính bằng độ kinh tuyến tại vĩ độ đang

xét Mỗi độ chia của đường nằm ngang ứng với một độ kinh tuyến trên các vĩ độ từ

70 đến 20°N đối với bản đồ tỷ lệ 1:1.500.000 Trong cung phần tư thứ hai dẫn các

áp và

g đặc trưng cho sự phụ thuộc của tốc độ gió vào độ lón của gr

vĩ độ điểm tính Trong cung phần tư thứ ba − những đường cong nhơ đó tính tới mối liên hệ độ cong của các đường đẳng áp và tốc độ gió Trong cung phần tư

thứ tư − những đường cong để xác định tốc độ dòng chảy trôi tuỳ thuộc vào tốc độ gió trên những vĩ độ khác nhau (đồ thị này được dựng có sử dụng hệ số gió biến đổi) Bán kính cong được chọn sao cho vòng tròn vẽ từ tâm trùng với đoạn đường đẳng áp đã cho

Hình 7.4 Toán đồ để tính dòng chảy trôi theo khí áp và sóng

7.2 TÍNH TỐC ĐỘ DÒNG CHẢY THEO TRƯỜNG MẬT ĐỘ NƯỚC VÀ TRƯỜNG KHÍ ÁP

Sử dụng sơ đồ do A S Sarkisian xây dựng, V P Samsonov đã tính địa hình mặt tự do của đại dương và các thành phần ngang của dòng chảy trong lớp mặt của vùng Bắc Đại Tây Dương theo trường mật độ nước và trường gió Các tính toán được thực hiện cho những điều kiện trung bình nhiều năm cũng như cho những tình huống cụ thể, tức có khả năng ứng dụng vào dự báo

Phân tích các quan trắc dòng chảy và những kết quả lý thuyết cho thấy rằng thời gia để hình thành các dòng chảy mặt gần bằng một ngày đêm Điều này cho khả năng sử dụng sơ đồ đã xây dựng này để tính những biến động ngắn hạn của các dòng chảy mặt không ổn định dưới tác động của trường áp suất khí quyển biến đổi Trên hình 7.5 trình bày một trong những sơ đồ dòng chảy tính toán được Để

máy ghi dòng chảy địa điện từ và các máy tự ghi tại các trạm nhiều ngày Sự phù

sử dụng

h toán đã sử dụng những quan trắc dòng c hợp tương đối tốt giữa tính toán và quan trắc chứng tỏ về khả năng

phương pháp trong tính toán và dự báo dòng chảy đại dương

Hình 7.5 Thí dụ về trường dòng chảy tính theo sơ đồ Sarkisian

7.3 DỰ BÁO DÒNG CHẢY Ở BIỂN KHƠI THEO TRƯỜNG KHÍ ÁP

Từ lý thuyết và thực nghiệm thấy rằng dòng chảy tại một điểm bất kỳ của đại dương phụ thuộc vào tác động của gió trên những vùng rộng lớn Vì vậy để nhận được kết quả thoả mãn cần tính đến ảnh hưởng của gió và khí áp trên những khoảng không gian lớn

N A Belinsky và M G Glagoleva đã sử dụng phương pháp khai triển trường khí áp thành chuỗi các thành phần trực giao tự nhiên vào dự báo ngắn hạn dòng chảy ở một số vùng thuộc Hắc Hải

Vùng không gian trên đó cho trường khí áp được chọn sao cho từ đó đặc trưng được các quá trình khí quyển trên toàn vùng biển

thể là hình chiếu lên các hướng địa lý hoặc lên các trục song song và vuông góc

ng chảy và các hệ số khai triển trường khí áp có dạng

ảy được biểu diễn thành các hình chiếu tuỳ t với đường bờ Mối liên hệ giữa các hình chiếu của dò

,

, 2 2

1 1





+

=

+

=

c a b v

c a b u

ij

ij

(7.3)

trong đó b1 và b2 − các h

Thời hạn dự báo theo trương khí áp thực bằng 12 giờ đối với dòng chảy mặt

và 24 giờ đối với các dòng chảy sâu

ệ số hồi quy

Nếu dùng trường khí áp dự báo thì thời hạn

dự báo tuần tự tăng lên