Thế trường trung bình hạt nhân mô tả phản ứng trao đổi điện tích kích thích trạng thái tương tự đồng khối p n ias

BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƯỜNG ĐẠI HỌC SƯ PHẠM THÀNH PHỐ HỒ CHÍ MINH KHOA VẬT LÝ ĐÀO THỊ KIM TUYẾN THẾ TRƯỜNG TRUNG BÌNH HẠT NHÂN MƠ TẢ PHẢN ỨNG TRAO ĐỔI ĐIỆN TÍCH KÍCH THÍCH TRẠNG THÁI TƯƠNG TỰ ĐỒNG KHỐI (p, n)IAS KHÓA LUẬN TỐT NGHIỆP TP Hồ Chí Minh – Năm 2022 BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƯỜNG ĐẠI HỌC SƯ PHẠM THÀNH PHỐ HỒ CHÍ MINH KHOA VẬT LÝ ĐÀO THỊ KIM TUYẾN THẾ TRƯỜNG TRUNG BÌNH HẠT NHÂN MƠ TẢ PHẢN ỨNG TRAO ĐỔI ĐIỆN TÍCH KÍCH THÍCH TRẠNG THÁI TƯƠNG TỰ ĐỒNG KHỐI (p, n)IAS Ngành: Vật lý học Mã số ngành: 7440102 Mã số sinh viên: 44.01.105.055 NGƯỜI HƯỚNG DẪN KHOA HỌC ThS PHAN NHỰT HUÂN TP Hồ Chí Minh – Năm 2022 BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƯỜNG ĐẠI HỌC SƯ PHẠM THÀNH PHỐ HỒ CHÍ MINH KHOA VẬT LÝ ĐÀO THỊ KIM TUYẾN THẾ TRƯỜNG TRUNG BÌNH HẠT NHÂN MƠ TẢ PHẢN ỨNG TRAO ĐỔI ĐIỆN TÍCH KÍCH THÍCH TRẠNG THÁI TƯƠNG TỰ ĐỒNG KHỐI (p, n)IAS Ngành: Vật lý học Mã số ngành: 7440102 Mã số sinh viên: 44.01.105.055 Chủ tịch hội đồng Cán hướng dẫn PGS TS Hoàng Đức Tâm ThS Phan Nhựt Huân TP Hồ Chí Minh – Năm 2022 Lời cảm ơn Thành công cá nhân tạo nên, kết cịn gắn liền với giúp đỡ hỗ trợ người xung quanh Lời đầu tiên, tơi xin bày tỏ lịng biết ơn chân thành sâu sắc đến ThS Phan Nhựt Huân, thầy hướng dẫn khóa luận tơi Thầy truyền cho nguồn cảm hứng khoa học, dạy học tập, nghiên cứu khoa học cách nghiêm túc hiệu Thầy động viên cho hội để phát triển thân Tôi xin gửi lời cảm ơn đến với quý thầy, cô khoa Vật lý, Trường Đại học Sư phạm Tp Hồ Chí Minh, người trực tiếp giảng dạy truyền đạt cho kiến thức kĩ nghiên cứu suốt q trình học Tơi xin gửi lời cảm ơn đến tất thành viên nhóm thực khố luận bao gồm Phạm Tấn Thịnh, Nguyễn Anh Phương nhiệt tình giúp đỡ khó khăn tơi gặp phải q trình thực khố luận Lời cuối cùng, tơi xin bày tỏ lịng biết ơn dành cho gia đình, bạn bè, người bên cạnh động viên, hỗ trợ lúc khó khăn Thành phố Hồ Chí Minh, tháng 04 năm 2022 Đào Thị Kim Tuyến i Mục lục Lời cảm ơn i Mục lục ii Danh mục hình vẽ, đồ thị iv Danh mục bảng số liệu v Danh mục từ viết tắt vi Mở đầu Chương 1: Cơ sở lý thuyết 1.1 Phản ứng trao đổi điện tích kích thích trạng thái tương tự đồng khối (p, n)IAS 1.2 Mơ hình Lane với hình thức luận DWBA mơ tả phản ứng (p, n)IAS 1.3 Mơ hình quang học hạt nhân thành phần phụ thuộc isospin 10 1.4 1.3.1 Thế quang học tượng luận 11 1.3.2 Mẫu folding 14 Tương tác nucleon-nucleon hiệu dụng mật độ hạt nhân tính tốn folding 17 1.4.1 Tương tác nucleon-nucleon hiệu dụng Argonne v18 Gmatrix Argonne v18 T -matrix 17 1.4.2 Phương pháp Skyrme Hartree-Fock tính tốn mật độ hạt nhân 21 ii Chương 2: Kết thảo luận 24 2.1 Mô tả tán xạ đàn hồi nucleon-hạt nhân cho kênh vào kênh 26 2.2 Mô tả vi mơ phản ứng trao đổi điện tích kích thích trạng thái tương tự đồng khối (p, n)IAS 28 Kết luận hướng phát triển 35 Tài liệu tham khảo 36 iii Danh mục hình vẽ, đồ thị 1.1 Sơ đồ minh họa cho phản ứng (p, n)IAS 1.2 Mơ hình vector sử dụng tính tốn với mẫu folding đơn 15 1.3 Phân bố mật độ hạt nhân 48 Ca, 90 Zr, 120 Sn 208 Pb tính tốn phương pháp Skyrme HF với tương tác Skyrme BSk2 23 2.1 48 Ca Tiết diện phản ứng (p, n)IAS hạt nhân lượng tới 35 MeV 45 MeV sử dụng tương tác phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix 30 2.2 Tiết diện phản ứng (p, n)IAS hạt nhân 90 Zr lượng tới 35 MeV 45 MeV sử dụng tương tác phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix 31 2.3 Tiết diện phản ứng (p, n)IAS hạt nhân 120 Sn lượng tới 35 MeV 45 MeV sử dụng tương tác phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix 32 2.4 Tiết diện phản ứng (p, n)IAS hạt nhân 208 Pb lượng tới 35 MeV 45 MeV sử dụng tương tác phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix 33 iv Danh mục bảng số liệu 2.1 Bộ tham số quang học CH89 mô tả tán xạ đàn hồi proton lên hạt nhân bia lượng 35 MeV 45 MeV 27 2.2 Bộ tham số quang học CH89 mô tả tán xạ đàn hồi neutron lên hạt nhân sau phản ứng lượng 35 MeV 45 MeV 27 2.3 Kênh lượng tính tốn mơ tả phản ứng (p, n)IAS 28 2.4 Tính chất hạt nhân bia sử dụng tính toán phản ứng (p, n)IAS 29 2.5 Thống kê sở liệu thực nghiệm cho phản ứng (p, n)IAS 29 v Danh mục từ viết tắt BBG Brueckner-Bethe-Goldstone DWBA Gần sóng biến dạng Born Distorted Wave Born Approximation ECIS Equations Coupples en Iterations Sequentielles HF Hartree-Fock HFB Hartree-Fock-Bogoliubov IAS Trạng thái tương tự đồng khối Isobaric Analog State IS Isoscalar IV Isovector JLM Jeukenne-Lejeune-Mahaux LS Lippmann-Schwinger NN Nucleon-Nucleon RMS Root Mean-Square WS Woods-Saxon vi Mở đầu Vật lý hạt nhân - chuyên ngành sở truyền thống vật lý đại Cơ sở kiến thức vật lý hạt nhân đại hình thành xây dựng sở hai lĩnh vực trụ cột, gắn bó hữu với nhau, cấu trúc hạt nhân phản ứng hạt nhân Nếu đa số số liệu cấu trúc hạt nhân nghiên cứu phản ứng hạt nhân khác ngược lại, tương tác động học hạt nhân số phản ứng hạt nhân hiểu sở kiến thức cấu trúc hạt nhân liên quan Lĩnh vực nghiên cứu cách thức tương tác hạt nhân trình phản ứng gọi lý thuyết phản ứng hạt nhân Mơ hình lý thuyết đơn giản mơ hình sử dụng tham số tự làm khớp với số liệu thực nghiệm gọi mô hình tượng luận Mơ hình mơ tả tốt số liệu thực nghiệm nhiên hiệu ứng vật lý xảy bên q trình lại khơng biết rõ Trong mơ hình vi mơ liên kết với tính chất hạt nhân tương tác nucleon–nucleon (NN), phương trình trạng thái (equation of state) chất hạt nhân (nuclear matter), spin isospin hạt nhân giúp trích xuất thơng tin vật lý q trình mơ tả liệu thực nghiệm Phản ứng hạt nhân chia làm hai loại tán xạ đàn hồi tán xạ phi đàn hồi Trong trình tán xạ đàn hồi, trạng thái vật lý sau tán xạ hai hạt nhân va chạm khơng thay đổi phương trình Schrodinger cho tán xạ lượng tử thường dùng để tính tốn tiết diện tán xạ Phép tính gần kênh tán xạ đàn hồi biết mẫu quang học hạt nhân tán xạ hạt nhân gọi quang học Thế quang học có nhiều cách tiếp cận khác Từ ngày đầu, quang học tiếp cận dạng tượng luận, mô tả tốt số liệu thực nghiệm tham số phụ thuộc vào isospin folding thành phần phụ thuộc vào isospin tương tác NN hiệu dụng Av18 G-matrix Av18 T -matrix số hạng DR(EX) v01 Các kết nghiên cứu mơ tả vi mơ phản ứng trao đổi điện tích kích thích trạng thái tương tự đồng khối hạt nhân (p, n)IAS, sử dụng tương tác nucleon-nucleon hiệu dụng phụ thuộc vào mật độ G-matrix không phụ thuộc mật độ T -matrix trình bày thảo luận chi tiết chương 2.1 Mô tả tán xạ đàn hồi nucleon-hạt nhân cho kênh vào kênh Mô tả chuyển động tương đối hệ vai trò quang học, hai quang học cho kênh vào kênh cần xác định xác trước nghiên cứu phản ứng (p, n)IAS dựa hình thức luận DWBA Xem xét kênh vào, với tán xạ đàn hồi proton-hạt nhân, tương tác đẩy từ trường Coulomb hạt nhân bia gây ảnh hưởng làm chậm proton tới [41] Vì thế, hiệu chỉnh Coulomb cho lượng tới cần thêm vào tính tốn quang học lúc xác định lượng Elab − ∆EC , với ∆EC hiệu chỉnh Coulomb cho lượng tới tính tốn từ tài liệu [22] Đối với kênh ra, hầu hết trạng thái IAS hạt nhân bia trạng thái có thời gian sống ngắn nên liệu thực nghiệm cho tán xạ neutron lên hạt nhân trạng thái IAS khơng thể đo Vì thế, quang học ứng với kênh xác định từ quang học neutron lên hạt nhân sau phản ứng lượng En = Elab − ∆C theo tài liệu [4, 5, 6], với ∆C lượng thay Coulomb, lượng phản ứng (p, n)IAS Như đề cập, tượng luận cung cấp tham chiếu hữu ích cho nghiên cứu quang học vi mơ Vì vậy, quang học CH89 [22] sử dụng mơ tả q trình tán xạ đàn hồi proton lên hạt nhân bia lượng 35 MeV 45 MeV cho kênh vào với tham số trình bày chi tiết bảng 2.1 Tương tự với kênh vào, tham số quang học CH89 [22] cho tán xạ neutron lên hạt sau phản ứng kênh trình bày cụ thể bảng 2.2 26 Bảng 2.1 Bộ tham số quang học CH89 [22] mô tả tán xạ đàn hồi proton lên hạt nhân bia lượng 35 MeV 45 MeV Trong đó, Vso = 5,90 MeV, av = aw = 0,69 fm, aso = 0,63 fm Hạt nhân Năng lượng (MeV) 48 Ca 90 Zr 120 Sn 208 Pb Vv Wv Ws Rv Rw Rso (MeV) (MeV) (MeV) (fm) (fm) (fm) 35 46,86 3,00 7,24 4,32 4,41 3,67 45 43,87 4,20 6,37 4,32 4,41 3,67 35 47,54 2,48 7,06 5,38 5,54 4,81 45 44,55 3,63 6,26 5,38 5,54 4,81 35 48,78 2,31 7,79 5,94 6,14 5,41 45 45,79 3,43 6,93 5,94 6,14 5,41 35 50,90 1,82 8,73 7,18 7,46 6,74 45 46,58 3,34 7,43 7,18 7,46 6,74 Bảng 2.2 Bộ tham số quang học CH89 [22] mô tả tán xạ đàn hồi neutron lên hạt nhân sau phản ứng lượng 35 MeV 45 MeV Trong đó, giá trị Vso = 5,90 MeV, av = aw = 0,69 fm, aso = 0,63 fm Hạt nhân Năng lượng (MeV) 48 Sc 90 Nb 120 Sb 208 Bi Vv Wv Ws Rv Rw Rso (MeV) (MeV) (MeV) (fm) (fm) (fm) 35 42,89 3,06 4,29 4,32 4,41 3,67 45 39,90 4,27 3,77 4,32 4,41 3,67 35 44,83 2,51 4,93 5,38 5,54 4,81 45 41,84 3,67 4,37 5,40 5,54 4,81 35 44,56 2,33 4,36 5,94 6,14 5,41 45 41,57 3,46 3,88 5,94 6,14 5,41 35 45,42 1,84 4,02 7,18 7,46 6,74 45 42,43 2,85 3,60 7,18 7,46 6,74 27 Thành phần phụ thuộc isospin quang học chiếm khoảng 2-3% quang học tổng cộng đóng góp vài phần trăm vào tiết diện tán xạ đàn hồi nên kiểm tra phụ thuộc isospin qua tán xạ đàn hồi mà phải thực qua phản ứng trao đổi điện tích kích thích trạng thái tương tự đồng khối hạt nhân Tuy nhiên tham số quang học tốt cho tán xạ đàn hồi đóng vai trị quan trọng nghiên cứu phản ứng (p, n)IAS hình thức luận DWBA Vấn đề trình bày cụ thể phần 2.2 Mô tả vi mô phản ứng trao đổi điện tích kích thích trạng thái tương tự đồng khối (p, n)IAS Vì lượng phản ứng (p, n)IAS xấp xỉ với lượng thay Coulomb ∆C Thế dịch chuyển FCX tính toán cho trường hợp tán xạ proton lên hạt nhân bia lượng Elab − ∆EC − ∆C /2 [4] Với ∆EC hiệu chỉnh Coulomb cho lượng proton tới, ∆C lượng thay Coulomb Bảng 2.3 mơ tả phản ứng trao đổi điện tích kích thích trạng thái tương tự đồng khối (p, n)IAS cho kênh phản ứng với quang học tính tốn lượng cụ thể hình thức luận DWBA Bảng 2.3 Kênh lượng tính tốn mô tả phản ứng (p, n)IAS Kênh vào Thế dịch chuyển Kênh p + Hạt nhân bia p + Hạt nhân bia n + Hạt nhân sau |∆C | Elab − |∆C | [4, 5, 6] Elab − ∆EC Elab − ∆EC − Trong phản ứng (p, n)IAS tính chất hạt nhân bia, lượng thay Coulomb ∆C hiệu Coulomb cho lượng tới ∆EC trình bày cụ thể bảng 2.4 28 Bảng 2.4 Tính chất hạt nhân bia sử dụng tính tốn phản ứng (p, n)IAS Hạt nhân Z N Jπ IAS (g.s.) ∆C ∆EC (MeV) (MeV) 48 Ca 20 28 0+ 48 Sc -7,02 7,50 90 Zr 40 50 0+ 90 Nb -11,90 12,22 120 Sn 50 70 0+ 120 Sb -13,67 13,90 208 Pb 82 126 0+ 208 Bi -18,83 19,04 (hoặc 14,60 [41]) Khi xét trường hợp lượng thấp, hiệu ứng mơi trường đóng góp vai trị quan trọng Vì vậy, thay tương tác NN tự tương tác NN hiệu dụng phụ thuộc vào mật độ đánh giá cụ thể Phản ứng trao đổi điện tích kích thích trạng thái tương tự đồng khối hạt nhân bia 208 Pb 48 Ca, 90 Zr, 120 Sn lượng 35 MeV 45 MeV thống kê từ sở liệu thực nghiệm trình bày bảng 2.5 Bảng 2.5 Thống kê sở liệu thực nghiệm cho phản ứng (p, n)IAS Năng lượng Hạt nhân Đại lượng Tham khảo (MeV) 35,0 48 Ca dσ/dΩ [42] 35,0 90 Zr,120 Sn,208 Pb dσ/dΩ [43] 45,0 48 Ca dσ/dΩ [44] 45,0 90 Zr,120 Sn,208 Pb dσ/dΩ [43] Mô tả vi mô phản ứng (p, n)IAS, thực dựa tính tốn folding với hai phiên tương tác NN hiệu dụng trình bày cụ thể hình 2.1, hình 2.2, hình 2.3, hình 2.4 bên 29 Hình 2.1 Tiết diện phản ứng (p, n)IAS hạt nhân 48 Ca lượng tới 35 MeV 45 MeV sử dụng tương tác phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix Từ kết trên, ta thấy việc cố định kênh vào kênh cách sử dụng quang học tượng luận CH89 hoàn toàn hợp lý Với hai hàm sóng biến dạng mơ tả tốt chuyển động tương đối kênh vào kênh kết luận tài liệu [14], kết tính tốn tiết diện phản ứng (p, n)IAS với hình thức luận DWBA cho kết phù hợp, mô tả thành công liệu thực nghiệm Qua xác định tiết diện phụ thuộc vào thành phần phụ thuộc isospin quang học, tương tác NN hiệu dụng Từ đánh giá phụ thuộc mật độ hay không phụ thuộc mật độ thành phần phụ thuộc vào isospin tương tác NN hiệu dụng Mô tả tiết diện phản ứng trao đổi điện tích kích thích trạng thái tương tự đồng khối (p, n)IAS khóa luận sử dụng tính tốn folding với tương tác NN hiệu dụng có phụ 30 Hình 2.2 Tiết diện phản ứng (p, n)IAS hạt nhân 90 Zr lượng tới 35 MeV 45 MeV sử dụng tương tác phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix thuộc vào mât độ Av18 G-matrix không phụ thuộc mật độ Av18 T -matrix Cụ thể, tiết diện phản ứng (p, n)IAS thu hạt nhân 120 Sn 208 Pb (hình 2.3, hình 2.4) thành phần phụ thuộc vào mật độ thành phần phụ thuộc vào isospin tương tác NN hiệu dụng Av18 G-matrix mô tả tốt số liệu thưc nghiệm cách định tính định lượng Cịn tiết diện phản ứng (p, n)IAS thu hạt nhân 48 Ca 90 Zr (hình 2.1, hình 2.2) mơ tả cách định tính dáng điệu tiết diện phản ứng, nhiên lại chưa mô tả tốt mặt định lượng Từ kết trên, thấy mô tả phản ứng (p, n)IAS lượng 35 MeV 45 MeV phụ thuộc vào mật độ tương tác NN hiệu dụng Av18 G-matrix mô tả tốt liệu thực nghiệm so sánh với trường hợp sử dụng tương tác NN hiệu dụng khơng phụ thuộc 31 Hình 2.3 Tiết diện phản ứng (p, n)IAS hạt nhân 120 Sn lượng tới 35 MeV 45 MeV sử dụng tương tác phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix vào mật độ Av18 T -matrix, lượng thấp phụ thc vào mật độ q trình tán xạ hạt nhân quan trọng Vì vậy, phụ thuộc vào mật độ thành phần phụ thuộc vào isospin tương tác NN hiệu dụng cần thiết việc mô tả tiết diện phản ứng (p, n)IAS lượng 35 MeV 45 MeV Tuy nhiên, tương tác NN hiệu dụng G-matrix T -matrix thuộc nhóm tương tác xây dựng dựa tính toán vật chất hạt nhân Các hiệu ứng cấu trúc hạt nhân không mô tả cách đầy đủ hạn chế từ cách tiếp cận Tại lượng thấp (dưới 65 MeV), xảy trình tán xạ hiệu ứng cấu trúc đóng vai trị quan trọng dẫn đến hấp thụ yếu hơn, tương ứng với phần ảo tương tác G-matrix thực tế phải có cường độ yếu 32 Hình 2.4 Tiết diện phản ứng (p, n)IAS hạt nhân 208 Pb lượng tới 35 MeV 45 MeV sử dụng tương tác phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix so với tính tốn [45, 46, 47, 48] Ngoài ra, tương tác G-matrix áp dụng trường hợp lượng hạt nucleon tới lớn ngưỡng sinh pion (lớn 300 MeV) [35] Vì tương tác NN hiệu dụng G-matrix T -matrix áp dụng tốt vùng lượng từ 65 MeV đến 200 MeV, phản ứng (p, n)IAS cần xem xét nghiên cứu vùng lượng trung bình Tại vùng lượng này, tính chất vật lý thành phần isovector spin-orbit quang học tương tác NN hiệu dụng, lớp da neutron hạt nhân nặng nghiên cứu đánh giá Tuy nhiên, vùng lượng có q liệu thực nghiệm, đặc biệt vùng lượng từ 50 MeV đến 120 MeV hoàn toàn khơng có liệu thực nghiệm Điều gây khơng 33 khó khăn cho việc thực hướng nghiên cứu lý thuyết loại phản ứng trao đổi điện tích kích thích trạng thái tương tự đồng khối (p, n)IAS Tóm lại, mô tả tiết diện phản ứng trao đổi điện tích kích thích trạng thái tương tự đồng khối (p, n)IAS tính tốn folding với tương tác NN hiệu dụng có phụ thuộc mật độ Av18 G-matrix khơng phụ thuộc mật độ Av18 T -matrix phụ thuộc mât độ tương tác Av18 G-matrix cho mô tả tốt liệu thực nghiệm Đồng thời, thông qua thành phần phụ thuộc vào isospin quang học, đánh giá phụ thuộc vào mật độ thành phần phụ thuộc vào isospin tương tác NN hiệu dụng T -matrix Gmatrix Sự phụ thuộc mật độ đóng vai trị quan trọng việc mô tả liệu thực nghiệm tán xạ đàn hồi hay phản ứng trao đổi điện tích kích thích trạng thái tương tự đồng khối (p, n)IAS lượng thấp 100 MeV Tại lượng lớn 100 MeV/nucleon, trình tán xạ đàn hồi với phản ứng trao đổi điện tích kích thích trạng thái tương tự đồng khối nghiên cứu cơng trình [10] cho kết nhấn mạnh vai trò phụ thuộc mật độ tương tác NN hiệu dụng cần thiết mô tả liệu thực nghiệm 34 Kết luận hướng phát triển Qua kết trình bày khóa luận trên, tơi đạt mục tiêu đề ban đầu “Thế trường trung bình hạt nhân mơ tả phản ứng điện tích kích thích trạng thái tương tự đồng khối (p, n)IAS” với kết cụ thể sau: Xây dựng hình thức mơ tả phản ứng trao đổi điện tích kích thích trạng thái tương tự đồng khối (p, n)IAS với mô hình Lane cách vi mơ sử dụng mẫu folding với tương tác NN hiệu dụng phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix không phụ thuộc mật độ Av18 T -matrix Tính tốn mơ tả tiết diện phản ứng (p, n)IAS lượng tới 35 MeV 45 MeV, hạt nhân bia 48 Ca, 90 Zr, 120 Sn 208 Pb Nhấn mạnh vai trò phụ thuộc vào mật độ thành phần phụ thuộc vào isospin tương tác NN hiệu dụng Av18 G-matrix việc mô tả liệu thực nghiệm cho phản ứng (p, n)IAS Bên cạnh kết đạt được, vấn đề nghiên cứu phụ thuộc mật độ thành phần phụ thuộc vào isospin tương tác hạt nhân thông qua phản ứng trao đổi điện tích kích thích trạng thái tương tự đồng khối có khía cạnh cần tiếp tục nghiên cứu phát triển để có nhìn trọn vẹn tranh vật lý hạt nhân đại với vấn đề liên quan, cụ thể xây dựng hình thức hồn tồn vi mơ mơ tả phản ứng trao đổi điện tích kích thích trạng thái tương tự đồng khối hạt nhân lượng thấp 35 Tài liệu tham khảo [1] Dao T Khoa, G R Satchler, and W Von Oertzen, “Nuclear incompressibility and density dependent NN interactions in the folding model for nucleusnucleus potentials,” Physical Review C, vol 56, pp 954–969, 1997 [2] A M Lane, “New Term in the Nuclear Optical Potential: Implications for (p, n) Mirror State Reactions,” Physical Review Letters, vol 8, pp 171–172, 1962 [3] G R Satchler and W G Love, “Folding Model Potentials from Realistic Interactions for Heavy-ion Scattering,” Physics Reports (Review Section of Physics Letters), vol 55, no 3, pp 183–254, 1979 [4] G R Satchler, R M Drisko, and R H Bassel, “Optical-model analysis of quasielastic (p, n) reactions,” Physical Review, vol 136, no 3B, p 637, 1964 [5] E Bauge, J P Delaroche, and M Girod, “Lane-consistent, semimicroscopic nucleon-nucleus optical model,” Physical Review C, vol 63, p 024607, 2001 [6] Dao T Khoa, Hoang Sy Than, and Do Cong Cuong, “Folding model study of the isobaric analog excitation: Isovector density dependence, lane potential, and nuclear symmetry energy,” Physical Review C, vol 76, p 014603, 2007 [7] Dao T Khoa, Bui Minh Loc, and Dang Ngoc Thang, “Folding model study of the charge-exchange scattering to the isobaric analog state and implication for the nuclear symmetry energy,” The European Physical Journal A, vol 50, no 2, pp 1–15, 2014 36 [8] Dao T Khoa and Hoang Sy Than, “Isospin dependence of He + p optical potential and the symmetry energy,” Physical Review C, vol 71, p 044601, 2005 [9] Dao T Khoa and W Von Oertzen, “A nuclear matter study using the density dependent M3Y interaction,” Physics Letters B, vol 304, pp 8–16, 1993 [10] Phan Nhut Huan, Nguyen Le Anh, Bui Minh Loc, and Isaac Vida˜ na, “Excitation of isobaric analog states from (p, n) and (3 He,t) charge-exchange reactions within the G-matrix folding method,” Physical Review C, vol 103, p 024601, 2021 [11] R B Wiringa, V G J Stoks, and R Schiavilla, “Accurate nucleon-nucleon potential with charge-independence breaking,” Physical Review C, vol 51, pp 38–51, 1995 [12] S Goriely, N Chamel, and J M Pearson, “Skyrme-Hartree-FockBogoliubov Nuclear Mass Formulas: Crossing the 0.6 MeV Accuracy Threshold with Microscopically Deduced Pairing,” Physical Review Letters, vol 102, p 152503, 2009 [13] N Auerbach and Nguyen Van Giai, “Transition densities for isobaric analog states,” Physical Review C, vol 24, pp 782–785, 1981 [14] Phan Nhựt Huân, Mô tả vĩ vô vi mô phản ứng trao đổi điện tích kích thích trạng thái tương tự đồng khối hạt nhân - Luận văn Thạc sĩ Vật lý, 2020 [15] G R Satchler, Isospin in nuclear physics, 1969 [16] Satchler G R., Direct Nuclear Reactions, 1983 [17] Dao T Khoa et al., “Folding model analysis of elastic and inelastic proton scattering on sulfur isotopes,” Nuclear Physics A, vol 706, no 1, pp 61–84, 2002 37 [18] J Gosset, B Mayer, and J L Escudié, “Quasielastic (p, n) reactions induced by polarized protons,” Physical Review C, vol 14, no 3, pp 878–895, 1976 [19] J Raynal, ECIS06 code - Coupled Channel, Statistical Model, Schră odinger and Dirac Equation, Dispersion Relation, 2006 [20] H A Bethe, “A continuum theory of the compound nucleus,” Physical Review, vol 57, pp 11251144, 1940 [21] P Frăobrich and R Lipperheide, Theory of Nuclear Reactions, 1996 [22] R L Varner et al., “A Global Nucleon Optical Model Potential,” Physics Reports (Review Section of Physics Letters), vol 201, no 2, pp 57–119, 1991 [23] S S M Wong, Introductory Nuclear Physics, 2004 [24] A J Koning and J P Delaroche, “Local and global nucleon optical models from keV to 200 MeV,” Nuclear Physics A, vol 713, no 3, pp 231–310, 2003 [25] M E Brandan and G R Satchler, “The interaction between light heavyions and what it tells us,” Physics Reports, vol 285, no 4, pp 143–243, 1997 [26] M Lacombe et al., “Parametrization of the paris n-n potential,” Physical Review C, vol 21, pp 861–873, 1980 [27] R Machleidt, The Meson Theory of Nuclear Forces and Nuclear Structure, 1989, pp 189–376 [28] Machleidt R., “Nucleon-nucleon potentials in comparison: Physics or polemics?” Physics Reports, vol 242, no 1, pp 5–35, 1994 [29] R Machleidt, K Holinde, and Ch Elster, “The bonn meson-exchange model for the nucleon–nucleon interaction,” Physics Reports, vol 149, no 1, pp 1–89, 1987 38 [30] R B Wiringa, R A Smith, and T L Ainsworth, “Nucleon-nucleon potentials with and without ∆(1232) degrees of freedom,” Physical Review C, vol 29, pp 1207–1221, 1984 [31] W Greiner and J A Marohn, Nuclear Models, 1996 [32] K A Brueckner, “Two-body forces and nuclear saturation iii details of the structure of the nucleus,” Physical Review, vol 97, pp 1353–1366, 1955 [33] P J Dortmans and K Amos, “Medium corrections to nucleon-nucleon interactions,” Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics, vol 17, no 6, pp 901–918, 1991 [34] A Messiah, Quantum Mechanics, 1981 [35] K Amos et al., Nucleon-Nucleus Scattering: A Microscopic Nonrelativistic Approach, 2002, pp 276–536 [36] P J Dortmans and K Amos, “Density-dependent effective interactions,” Physical Review C, vol 49, pp 1309–1314, 1994 [37] H V Von Geramb et al., “Parametrization scheme for effective interactions,” Physical Review C, vol 44, pp 73–80, 1991 [38] N K Glendenning, Direct Nuclear Reactions, 2004 [39] L Ray et al., “Analysis of 0.8-GeV polarized-proton elastic scattering from 208 Pb, 90 Zr, 58 Ni, and 12 C,” Physical Review C, vol 18, pp 1756–1760, 1978 [40] L Ray, W R Coker, and G W Hoffmann, “Uncertainties in neutron densities determined from analysis of 0.8 GeV polarized proton scattering from nuclei,” Physical Review C, vol 18, pp 2641–2655, 1978 [41] R P DeVito et al., “Neutron scattering from 208 Pb at 30.4 and 40.0 MeV and isospin dependence of the nucleon optical potential,” Physical Review C, vol 85, p 024619, 2012 39 [42] G C Jon et al., “Analog transitions in sd- and f -shell nuclei and the isovector part of optical potentials studied by the (p, n) reaction at 35 MeV,” Physical Review C, vol 56, pp 900–907, 1997 [43] R R Doering, D M Patterson, and A Galonsky, “Microscopic description of isobaric-analog-state transitions induced by 25-, 35-, and 45-MeV protons,” Physical Review C, vol 12, pp 378–389, 1975 [44] S D Schery et al., “Cross sections for the quasielastic 112,116,124 Sn(p, n) re- actions: A test of the forward scattering amplitude approximation,” Physics Letters B, vol 79, no 1, pp 30–34, 1978 [45] Norio Yamaguchi, Sinobu Nagata, and Takaaki Matsuda, “Optical Model Potential in the Lowest Order Brueckner Theory and Complex Effective NN Interaction,” Progress of Theoretical Physics, vol 70, no 2, pp 459–477, 1983 [46] Norio Yamaguchi, Sinobu Nagata, and Junji Michiyama, “Systematic Analyses of Proton Elastic Scattering between 65 < Ep < 200 MeV with Microscopic Effective Interaction,” Progress of Theoretical Physics, vol 76, no 6, pp 1289–1305, 1986 [47] T Furumoto, Y Sakuragi, and Y Yamamoto, “New complex g -matrix interactions derived from two- and three-body forces and application to protonnucleus elastic scattering,” Physical Review C, vol 78, p 044610, 2008 [48] M Kohno, “Comparison between optical-model potentials in g -matrix folding method and improved local-density approximation method,” Physical Review C, vol 102, p 024611, 2020 40