Tài liệu Chương 3: Lý thuyết Anten docx

ươ ế ế ộ Phương trình sóng, nghiệm phương trình sóng Dipole Hertz Dipole ngắn Dipole có tải Anten thẳng Ngun tố anten vịng Monopole ế Một số tốn tử Divergence:  divA   ( A1h2 h3 ) ( A2 h3h1 ) ( A3h1h2 )      h1h2 h3  u1 u2 u3  Curl (Rot):  h1i1   rotA  h1h2 h3 u1 A1h1  h2i2  u2 A2 h2  h3i3  u3 A3h3 Định lý divergence định lý stock  Định lý divergence  V    divA.dV   AdS S  Định lý stokes     rotA  dS   Adl C Các định luật     Định luật lưu số Ampere – Maxwell:  Lưu số vector cường độ trường từ theo đường kín C tùy ý tổng đại số dịng điện chảy qua diện tích bao đường kín C Định luật cảm ứng điện từ Faraday:  Sức điện động cảm ứng có giá trị ngược dấu với tốc độ biến thiên từ thơng gửi qua diện tích giới hạn vịng dây Định luật Gauss trường điện:  thông lượng vector cảm ứng điện gửi qua mặt kín S tổng điện tích tự phân bố thể tích V bao mặt S Định luật Gauss trường từ:  thông lượng vector cảm ứng từ (từ thơng) gửi qua mặt kín S tùy ý ln khơng ế ươ Dạng tích phân   d  Hd  J dS  DdS dt C S S    C   d  Ed   BdS dt  S   DdS   vdV S V  S  BdS        D  E; B  H; J  E Dạng vi phân    D rotH  J  t   B rotE   t  divD   v  divB    v divJ   t ế ươ  Trong đó: • D mật độ thơng lượng điện[C / m2 ] • B mật độ thông lượng từ [T] [Tesla] [Weber / m2 ] • J mật độ dòng điện [A / m2 ] •  v mật độ điện tích[C / m3 ] •  Toán tử Gradient , Nabla , Hamilton • Δ =   Toán tử Laplace ế ể ễ ượ ề ầ ố j  Biễu diễn phức hoá:  ( x, y, z, t )   x, y, z   m  e Mặt khác:  / t  j Suy ra:    x, y, z     E e jx    E e jy    E e jz Ex, y, z, t   E ix xm iy ym iz zm    x, y, z     D e jx    D e jy    D e jz Dx, y, z, t   D ix xm iy ym iz zm    x, y, z     B e jx    B e jy    B e jz Bx, y, z, t   B ix xm iy ym iz zm    x, y, z     H e jx    H e jy    H e jz Hx, y, z, t   H ix xm iy ym iz zm ế ươ      j H  E      J  j E   H    /  E    0 H ề ầ ố         E; B  H;   E    J  D ệ ế ế ướ      jB  E      J  jD   H    D    0 B ế      j H  E      J  j E   H    /  E    H  Giả sử ta biết vector mật độ dịng điện J, ta mong muốn tính tốn giá trị vector trường E H sinh J=> giải hệ ế   Chọn cặp phần tử dòng điện idl ' idl ' ' đối xứng qua mặt P chứa điểm xét Oz  I m e  jkr  dA'  dl ' 4r  I m e  jkr  dA' '  dl ' ' 4r vector vi phân cộng lại thành vector vuông góc mặt phẳng P   vector i φ’  dl ' '  dl ' ế Khi ñoù:     A  A  i    A    dA    dA  I m  4   jkr  e r 2  Hình chiếu dl lên phương vng góc mặt phẳng P I m  e jkr  a cos ' d' 4 r  a cos ' d' Ở “vùng xa” a