2.2. Đề xuất về khoa học
2.2.2.2. Biểu thức tính vận tốc hạt
Xem xét hai trường hợp về tỷ số bán kính của hạt rd = nhạy sáng w: w ≥ D và w → 0.
- Khi w≥ D thì đỉnh của xung bị là phẳng. Về mặt lý thuyết, tín hiệu phải là hằng số, cho đến khi hạt bắt đầu đi vào khoảng đo tức khi đó tọa độ xc của hạt thỏa mãn điều kiện:
x0 rd xc x1 rd
x r x x r
2 d c 3 d
trong đó x0 x3 là tọa độ của các đường biên của khe nhạy sáng.
Trong mơ hình đo nghiên cứu, vận tốc vd của hạt phải được xác định trên cơ sở các
tham số của từng chồi xung đơn. Thực tế, khi hạt ở các vị trí 1 và 5 (hình 2.9a) là các vị trí mép của các khe nhạy sáng (bắt đầu đi qua khe nhạy sáng thứ nhất – điểm 1 và vừa đi qua khe nhạy sáng thứ 2 – điểm 5) thì có thể sử dụng biểu thức (2.16) để tính vận tốc vdlt của hạt theo đúng với lý thuyết vật lý là vận tốc bằng quãng đường
chia cho thời gian.
v
trong đó Δτ1/2 là thời gian hạt đi từ điểm 1 sang điểm 5 (hình 2.9a).
w: độ rộng khe nhạy sáng
g: khoảng cách giữa các khe nhạy sáng
Các điểm 1 và điểm 5 theo khảo sát thì trùng với thời điểm giá trị xung bằng 0,5 lần giá trị lớn nhất của xung.
- Khi w<D, nếu w→0 về mặt lý thuyết, tín hiệu đầu ra phải tỉ lệ thuận với cường
(D
xc x0 2
2 như trường hợp w ≥ D, mức 0,5 lần giá trị lớn nhất của xung này đạt ở điểm xc = x1 và xc = x3. Do đó, khoảng cách thực giữa các vị trí của tâm hạt khi đạt mức ½ giá trị lớn nhất của xung lớn hơn g (hoặc xấp xỉ 2w+ g). Nếu sử dụng biểu thức (2.16) để tính vận tốc, kết quả sẽ bị “bơm phồng” lên. Do đó, giá trị vận tốc ở trường hợp này được tính tốn dựa vào độ trễ giữa hai điểm cực đại của xung đảo ngược theo biểu thức (2.17)
v
h
trong đó Δτbi – thời gian hạt đi từ vị trí cực đại nọ sang cực đại kia của xung đảo ngược
Giả sử rằng giá trị của w là không đáng kể so với đường kính hạt và g. Trong trường hợp này, giá trị tốc độ ước lượng không phụ thuộc vào kích thước hạt.
Tuy nhiên, độ chính xác cao hơn khi xác định tốc độ hạt (vh) lúc này là:
vh=vdlt·kv (2.18) Hệ số hiệu chỉnh kv có thể tính được trong trường hợp khơng có nhiễu xạ w→0
bằng biểu thức (2.19); vdlt được tính theo biểu thức 2.16
1 kv
Hệ số hiệu chỉnh phụ thuộc vào kích thước hạt. Ví dụ, khi g = 5 mm, D = 2 mm, hệ số kv xấp xỉ 1,35 và với D = 6 mm thì kv = 2,04. Do đó, giá trị tốc độ chỉ có thể xác định được sau khi tính tốn kích thước hạt.
Khi w < D
2 nhưng w không tiến dần về 0, ảnh hưởng của hệ số hiệu chỉnh ít hơn. Ví dụ khi w = 2, g= 5 mm, D= 2 mm thì hệ số kv = 1 (do w = D), khi D = 3 mm thì kv 1,06 và khi D = 6 mm thì kv = 1,32.
Như vậy, ở đây, vận tốc của hạt được xác định như sau:
+ Với hạt có đường kính lớn hơn độ rộng của khe nhạy sáng thì vận tốc tính theo biểu thức 2.20 Từ biểu thức 2.18, 2.19 kết hợp với 12 (i 05 _ 2 i 05 _ 1 ) vh kv Trong đó
g – khoảng cách giữa các khe nhạy sáng w – độ rộng của khe nhạy sáng.
: khoảng thời gian lấy mẫu
kv : hệ số hiệu chỉnh được tính theo biểu thức 2.19
: chỉ số mẫu tương ứng với giá trị 0,5 x Umax 2 ở sườn xuống của chồi thứ 2 trong tập n mẫu (hình 2.6)
+ Với hạt có đường kính nhỏ hơn độ rộng của khe nhạy sáng thì vận tốc tính theo biểu thức 2.21
Theo biểu thức 2.17 kết hợp với : bi ( imax 2)suy ra
vh (i
max 2
Đề xuất này đã được công bố trong bài báo số 2: Device for measuring parameters of the meteorological precipitation; Lai Thi Van Quyen; Nguyen Manh Thang; Nguyen Hong Vu; Nguyen The Truyen ; Dmitry Kiesewetter; Scientific Conference Electronics (ET), 2017 XXVI International in Sozopol, Bulgaria, Bulgaria; IEEE Xplore; http://ieeexplore.ieee.org/document/8124364/; 01/12/2017 2.2.2.3. Đề xuất thuật toán tính kích thước và vận tốc hạt
Từ việc phân tích các xung quang điện thu được trên cảm biến quang khi hạt chuyển động qua khoảng đo trong mơ hình 2.1 và các biểu thức tính đề xuất 2.12, 2.14, 2.15, 2.20, 2.21 để tính được các thơng số kích thước và vận tốc hạt cần phải trải qua hai bước lớn:
- Xây dựng được đường cong hiệu chuẩn kích thước D(k075) hoặc D(umax) hoặc D(ld) tùy vào từng điều kiện ở mục 2.2.2.
- Tính đường kính và vận tốc hạt bằng cách nội suy từ hàm hiệu chuẩn kích thước và các biểu thức vận tốc 2.20 hoặc 2.21 tùy vào từng đường kính hạt.
Với điều kiện lấy mẫu ban đầu:
- Tần số lấy mẫu fsample
- Số lượng mẫu là n được lưu vào mảng dữ liệu Data_Array[] có n phần
tử. - Chỉ số mảng mẫu là ik với k = ( 0 n 1) i max1 i 05 _ 2
Để có thể tính tốn được kích thước và vận tốc hạt, cần thiết phải xác định được các dạng xung là loại xung có hai chồi xung hay loại có một chồi xung bằng hay khơng bằng đầu để từ đó xác định các biến số tương ứng. Loại có một chồi xung thì sẽ bằng đầu hay không bằng đầu. Đây sẽ là cơ sở để xây dựng được đường cong hiệu chuẩn với tập mẫu ban đầu đồng thời là dữ kiện đầu vào để lựa chọn biểu thức tính tốn kích thước và vận tốc của hạt.
Thuật tốn 2.1 minh họa q trình xác định dạng xung và các biến số tương ứng (hình 2.10).
Sau khi xác định dạng xung và các biến số tương ứng như minh họa trong thuật toán 2.1, bước đầu tiên để khi chế tạo thiết bị đo chính là xây dựng đường cong hiệu chuẩn kích thước D(k075), D(umax), D(ld) tùy vào từng hình dạng xung. Bước này được tiến hành trước khi đưa thiết bị đi đo đạc thực tế hoặc khi hiệu chỉnh lại thiết bị. Ở khâu này, vấn đề quan trong chính là cần phải có tập các hạt mẫu có kích thước chuẩn biết trước. Luận án lựa chọn tập hạt mẫu là tập các hạt bi sắt hình cầu có kích thước biết trước như đã nói đến ở mục 2.2.1. Các hệ số thu được là đầu vào để tính tốn kích thước và vận tốc hạt từ các biểu thức 2.12, 2.14, 2.15, 2.20, 2.21.
Thuật tốn này hồn tồn cho phép nhúng vào vi xử lý tốc độ cao để tính tốn kích thước tương đương và vận tốc hạt mưa ở chế độ thời gian thực.
Cả hai thuật tốn đều đã được cơng bố trong bài báo số 3. Lai Thị Vân Quyên., Nguyễn Hồng Vũ., Nguyễn Thế Truyện, “Thiết kế, chế tạo thiết bị đo kích thước hạt mưa bằng quang học”. Tạp chí Nghiên cứu
Bắt đầu
Đọc dữ liệu vào mảng Data_Array[n] btwo_pulse=0;// cờ báo xung 2 chồi
bone_pulse_no_flat=0; // cờ báo xung 1 chồi nhọn bone_pulse_flat=0; // cờ báo xung 1 chồi bằng đầu valmax1=0 ; giá trị lớn nhất đạt được ở sườn lên đầu tiên imax1=0 ; chỉ số imax1 của valmax1 trong tập mẫu valmax2=0 ; giá trị lớn nhất đạt được ở sườn lên đầu tiên imax2=n-1 ; chỉ số imax1 của valmax2 trong tập mẫu
Tìm valmax1; imax1; valmax2; imax2
Sai imax1 = imax2 Đúng umax=valmax1 bone_pulse_no_flat=1 bone_pulse_flat=0; btwo_pulse=0; Sai imax1 ≠ imax2 Đúng Tìm valmin; imin imin ≠ 0 Đúng btwo_pulse=0; bone_pulse_no_flat=0 bone_pulse_flat=1; ld=imax2-imax1 bone_pulse_no_flat=0 ; bone_pulse_flat=0; btwo_pulse=1;
Tìm i075_1, i075_2, i075_3, i075_4
Tính
Kết thúc
Thuật tốn 2.2 minh họa q trình xác định đường kính và vận tốc hạt (hình 2.11)
Bắt đầu
Tải w, g, tsample
Tải A, B1, B2// các hệ số của hàm D(k075) A11, B11, B12// các hệ số của hàm D(umax)
A22, B21, B22// các hệ số của hàm D(ld) bone_pulse_no_flat =1 Sai Đúng D = A11 + B11. umax + B12. umax.umax Đúng btwo_pulse=1 Sai Đúng bone_pulse_flat=1 Sai Đúng D < w Sai Tìm i025_1; i025_2 Kv= (1+sqrt((D/2).(D/2).(D/2)))/g Vdrop =Kv . (2.w+g)/ (i025_2-i025_1).tadc Kết thúc
2.3. Đề xuất hồn thiện cơng nghệ
2.3.1. Thay thế nguồn sáng
Mục tiêu của thiết bị đo kích thước hạt mưa là có thể lắp đặt được ở ngoài trời để đo các thơng số hạt mưa, trận mưa. Do đó thiết bị cần phải bền, nhỏ gọn, dễ lắp đặt
ởnhững khu vực có hạn chế về khơng gian. Bởi thế nguồn sáng hợp lý cho dòng thiết bị này là nguồn sáng dạng bán dẫn. Trong các nghiên cứu [62, 63, 64] và nhiều nghiên cứu về nguồn sáng khác đã chỉ ra: nguồn sáng laser có tính kết hợp (coherence) dễ gây ra hiện tượng giao thoa tạo ra vệt sáng tối (nhiễu đốm) [63] đáng kể trong các hình ảnh được tái tạo khiến cho chất lượng hình ảnh bị giảm đi rất nhiều. Việc giảm thiểu đốm nhiễu này đã được đề xuất trong các nghiên cứu [62, 63, 64], tuy nhiên những giải pháp này đều làm tăng độ phức tạp của hệ thống quang và tăng chi phí.
Một giải pháp rẻ tiền và hiệu quả hơn ở bài tốn này chính là sử dụng nguồn sáng LED. So với điốt laser (LD), LED có những ưu điểm như rẻ tiền hơn, khơng có tính “coherence” nên khơng bị ảnh hưởng của nhiễu đốm, ít bị ảnh hưởng của nhiệt độ nên cơng suất phát ít bị ảnh hưởng [63]. Sử dụng nguồn sáng LED trong nghiên cứu [14, 16] là hợp lý. Bảng 2.1 đưa ra những so sánh giữa hai loại nguồn sáng.
Theo cơng trình của Anderson năm 2009 [25, 66, 67, 68] và một số cơng trình khác, kích thước hạt mưa phổ biến trong dải từ 1mm ÷ 6mm. Ngồi ra, với mơ hình đo 2.1 cũng như các đề xuất biểu thức 2.12, 2.14, 2.15 có thể mở rộng dải đo ở đây tác giả dự kiến đo đến 10 mm ở dải cận trên và 0,5 mm ở dải cận dưới. Các bước sóng ánh sáng đều nhỏ hơn kích thước nhỏ nhất của hạt cần đo nên hoàn toàn đo được dải đường kính hạt này. Để tạo thuận lợi cho việc hiệu chỉnh hệ quang, luận án lựa chọn sử dụng bước sóng ánh sáng trong dải ánh sáng khả kiến để đo đạc. Hiệu ứng Tyndall chỉ ra rằng ánh sáng có bước sóng càng ngắn thì càng dễ bị tán xạ và tiêu hao mạnh [69]. Để đảm bảo chùm sáng đi tới khối thu quang ln có mức năng lượng ổn định ít bị ảnh hưởng bởi các hạt rất nhỏ như khói, bụi, tác giả lựa chọn nguồn ánh sáng đỏ cho thiết bị đo kích thước hạt của luận án.
Từ những phân tích trên, lựa chọn nguồn sáng là LED có bước sóng trung tâm 650nm trong thiết bị đo của luận án.
Bảng 2.1. So sánh các thông số của LED và LD [63] Thơng số Ngun lý làm việc Điện áp Cơng suất phát Đặc tính ánh sáng Độ rộng phổ Giá thành Ảnh hưởng bởi nhiệt độ
2.3.2. Thay thế cơ cấu gá đỡ và điều chỉnh trục quang
Ở đề xuất [14, 16], các khối thu, phát quang được gá lắp trên các thanh trục cứng nên việc hiệu chỉnh khó khăn, mất nhiều thời gian và công sức. Thêm nữa, khi có va đập cơ khí, trục quang rất dễ bị lệch dẫn tới sai số lớn trong đo đạc. Để hạn chế và hiệu chỉnh dễ dàng, đề xuất hoàn thiện cơ cấu gá đỡ và điều chỉnh trục quang bằng hệ treo trên các lị xo. Hình 2.12 mơ tả cấu trúc cơ cấu gá đỡ và hiệu chỉnh trục quang đề xuất.
2.3.3. Hoàn thiện phần cứng xử lý dữ liệu
Với mơ hình đo trong nghiên cứu [14, 16], dữ liệu đo được tính tốn thơng qua một máy tính kết nối với bộ ADC tốc độ cao. Việc này dẫn tới mơ hình đo khơng thể hoạt động được ngồi trời liên tục và cũng khơng thể lắp đặt ở những nơi có hạn chế về khơng gian. Nhược điểm này cũng tương tự như nhược điểm của nhóm thiết bị đo kích thước hạt mưa bằng hình ảnh.
Để khắc phục nhược điểm này, tác giả để xuất sử dụng các chip tốc độ cao kết hợp với lý thuyết thiết kế mạch điện tử và lý thuyết thiết kế máy để đưa ra
1. Vít chỉnh trục x;
3. Bộ vít và lị xo chỉnh tiêu cự;
5.Khung đỡ hệ điều chỉnh tiêu cự 3 và 4;
6.Giá đỡ thấu kính hoặc hệ thấu kính màn chắn tùy theo khối thu hay phát;
7. Thanh cứng nối khung 5 và giá 6; 9. Nắp đậy ống thu/phát quang;
Hình 2.12. Mơ tả cơ cấu gá đỡ và hiệu chỉnh trục quang đề xuất 2.3.4. Thiết kế, chế tạo phần cứng thiết bị đo
Từ mơ hình đo mơ tả trong hình 2.1 và những đề xuất hồn thiện về phần cơng nghệ, luận án đưa ra thiết kế phần cứng thiết bị với sơ đồ khối trong hình 2.13. Trong sơ đồ khối, phần quang học của thiết bị đo mưa là nguồn sáng, các thấu kính và cảm biến quang được đặt trong các khối thu quang và khối phát quang. Phần cịn lại chính là phần điện tử bao gồm các khối khuếch đại, tiền xử lý và ADC hoàn tồn là các mạch điện tử nhận tín hiệu quang điện (tín hiệu tương tự) từ khối thu quang chuyển đổi về dạng tín hiệu số trước khi đưa về xử lý.
Phát quang LCD Thu quang ADC Vi xử lý Nguồn ni
Hình 2.13. Sơ đồ khối thiết bị đo mưa của luận án 2.3.4.1 Thiết kế phần quang của thiết bị đo mưa
Việc lựa chọn các thành phần quang học của thiết bị sẽ như sau:.
Nguồn sáng: lựa chọn là LED bước sóng 650 nm. Cụ thể nguồn sáng là TLDR5800 của hãng ViShay. Đây là loại LED được thiết kế dựa trên cơng nghệ
GaAs và có thể ni bằng nguồn dòng một chiều hoặc xung.
Cảm biến quang: từ những ưu, nhược điểm của các loại cảm biến quang, phạm
vi ứng dụng của thiết bị đo, bước sóng ánh sáng do nguồn phát ra là 650nm do
đó cảm biến quang lựa chọn là photodiode loại PIN. Cụ thể là BPW34 của Vishay.
Thấu kính tạo chùm song song và hội tụ: Các chi tiết quang học trong hệ quang của phương pháp đo kích thước và vận tốc hạt có tác dụng: tạo chùm song song ở tia sáng tới từ nguồn và hội tụ chùm sáng sau chi tiết quang học ở tại mặt nhạy sáng của photodiode.
kính phù hợp sẽ là thấu kính hội tụ. Như vậy để tạo được chùm song song thì nguồn LED được đặt tại tiêu cự của thấu kính hội tụ và nằm ngay trên đường trục quang.
Thấu kính thứ hai là thấu kính có khả năng hội tụ chùm song song tại một điểm. Theo tính chất của các loại thấu kính, yêu cầu về đường đi của chùm sáng, lựa chọn dùng thấu kính hội tụ. Khi tia tới là tia song song với trục chính của thấu kính thì tia ló sẽ đi qua tiêu điểm chính của thấu kính hội tụ. Do đó, thấu kính thứ hai cũng sẽ là thấu kính hội tụ và điểm hội tụ chính là tiêu điểm của thấu kính thứ hai. Tại đây sẽ đặt photodiode để thu ảnh đi qua hệ hai thấu kính này.
- Về tiêu cự của thấu kính gần nguồn sáng: Nếu tiêu cự ngắn, trường ánh sáng tới sẽ khơng đồng đều vì ảnh hưởng của chiều rộng nguồn bức xạ. Nếu tiêu cự lớn, hiệu quả phát xạ sẽ nhỏ vì thực tế chỉ có một phần nhỏ cường độ bức xạ do nguồn quang phát ra đến được mặt của thấu kính đồng thời kích thước của thiết bị sẽ tăng lên.
- Tiêu cự của thấu kính gần cảm biến quang hồn tồn có thể nhỏ hơn tiêu cự của thấu kính gần nguồn quang. Nhưng để thuận tiện, có thể chọn hai thấu kính này giống hệt nhau.
- Về độ cong của thấu kính gần nguồn quang: khi độ cong của thấu kính