t ong r~ờng hợp chu kỳ dao động riêng bằ hu u (1hủy
3.7. Các thủy triều chu kỳ d
n đề cậ vấn đề n i các thủy = + − i i i g u 1 ] ) . nớc lớ ăm l không thích hợp. an trắc tháng hợp lý hơn.
Ngy nay, các hằng số điều hòa đợc công bố trong các ti liệu tra cứu v các catalô chuyên dụng. Các bảng thủy triều đợc xuất bản cho một số sóng giới hạn để sử dụng nghiệp vụ
hủy triề hất đợc trìn cuốn sách chuyên khảo “Thủy triều trong biển” c
.
triều bán nhật v ton nhật trong đại dơng phải tồn tại các thủy triều chu kỳ dị Những thủy triều ny có tính chất khác so với thủy triều bán nhật v ton nhật, điều ny thể hiện ở chỗ không có đối số τ dới hm côsin trong biểu thức (3.32). Với việc tính đến nhân tử vĩ độ c thủy triều chu kỳ di có thể biểu diễn dới dạng sóng đứng hn
g đờng nút tại 35o
vĩ bắc v nam (hình 3.16).
õ rng rằng khi tần số các dao động giảm, tức chu kỳ
tăng, phản u tiến gần
tới phản ứng tĩnh học. Tuy nhiên, tần số tới hạn đó bằng bao nhiêu để d thì tất cả các dao động có thể xem l tĩnh học? Một thời gian di ngời ta đã co ác thủy triều chu kỳ di l những thủy triều tĩnh học. Về sau, năm 1960, Ị Praudman đã nêu ra giả thiết rằng các thủy triều bắt đầu từ thủy triều tĩnh học. V nhiều ý kiến mâu thuẫn đợc nêu ra trong các công trình nghiên cứu sau đó.
Đáng lý thú l y
M. Ạ Krav trên cơ sở nghiên cứu các thủy triều chu kỳ di sử dụng thuyết kênh đã khẳng định bản chất tĩnh học của các thủy triều chu kỳ di, trong đó có
n các thủy triều chu kỳ di Hình ) sin 3 1 ( − 2ϕ cá
h tinh với những điểm bụng tại xích đạo v các cực v nhữn
R
ứng của đại dơng đối với lực tạo triề ới nó
i tất cả c
sa S l
trong một công trình gần đây về vấn đề n chuk
f
M v Mm. Chúng ta xét một cách ngắn gọ
thể hiện trong đại dơng thực nh thế no v chúng
tơng ứng với thuyết tĩnh học ở mức độ nọ