Bởi vì đối xứng cao, cấu trúc đơn giản như hình cầu nhỏ bị cô lập thể hiện một sự cộng hưởng plasmon duy nhất. Tuy nhiên, cấu trúc phức tạp hơn thường mang lại quang phổ cộng hưởng nhiều tính năng và tăng cường các trường xác định khoảng cách giữa hoặc tại các điểm giao nhau của các hạt khác nhau [41]. Lập luận đơn giản có thể được áp dụng để cung cấp một sự hiểu biết chất lượng của cộng hưởng plasmon phức tạp và phụ thuộc vào hình học của chúng. Trong thực tế, cộng hưởng plasmon của cấu trúc phức tạp có thể được xem như là kết quả của một "lai hóa" plasmon sơ cấp cấu trúc đơn giản [37]. Để đưa ra một ví dụ, hãy xem xét các cộng hưởng của một vỏ kim loại rỗng như thể hiện trong hình. 12.21 (a). Các cộng hưởng cơ bản của hạt này được tìm thấy bởi sự phân chia vào một quả cầu kim loại vững chắc và hình cầu trong một khoang kim loại số lượng lớn.Hình 12.21 (b) cho thấy làm thế nào các phương thức cơ bản có thể được kết hợp để tạo lai hóa. Chế độ năng lượng thấp (màu đỏ-chuyển) lai hóa thu được một dao động trong pha của các plasmon sơ cấp trong khi sự kết hợp ngược pha đại diện cho một chế độ năng lượng cao hơn là màu xanh chuyển. Mức độ tương tác giữa các chế độ cơ bản được xác định bởi sự phân chia không gian trong các phương thức (vỏ dày) [42].
Xem xét tương tự có thể được áp dụng để hiểu hơn về cộng hưởng palsmon xảy ra đối với các hạt không đối xứng như ví dụ: cặp của các hạt kim loại. Ở đây, bên cạnh những hiệu ứng lai, cộng hưởng khác nhau có thể xảy ra cho các hướng khác nhau của phân cực của ánh sáng kích thích. Ví dụ, hãy xem xét một cặp cầu ngang-ticles như được phác thảo trong hình. 12,22 (a) - (c). cộng hưởng plasmon sơ cấp (a) được lai khi hai hạt đủ gần như vậy mà lưỡng cực của một hạt gây ra một lưỡng cực trong các hạt khác. Chế độ có thể lai của cấu trúc kết hợp được phác thảo trong hình. 12,22 (b) và (c). Đối với phân cực khác nhau, các chế độ khác nhau của hệ thống kích thích có thể chuyển sang năng lượng thấp hơn hoặc cao hơn trong tăng khớp nối. Ví dụ, chế độ năng lượng thấp của hình. 12,22 (b) và (c) chuyển sang màu đỏ, tương ứng màu xanh, để giảm
khoảng cách hạt. Điều này là bởi vì để giảm khoảng cách trong trường hợp đầu tiên những điện tích đối diện gần khoảng cách giảm năng lượng của cấu hình trong khi ở trường hợp thứ hai, năng lượng tổng thể (lực đẩy Coulomb) được tăng lên [43, 44].
Có thể hiểu một cách tương tự cộng hưởng đa tính năng của các hạt đơn lẻ không đối xứng và phức tạp.Hình 12,22 (d) cho thấy phân bố trường mô phỏng ở tần số cộng hưởng gần một dây nano kim loại có hình tam giác cắt ngang khi được chiếu sáng từ các hướng khác nhau được chỉ ra bởi các mũi tên màu trắng [38]. Các quang phổ tán xạ kết quả được hiển thị trong hình. 12,22 (e).Như mong đợi từ mô hình hai hạt thảo luận trước đó, khu vực cộng hưởng để kích thích theo hướng 1 (phổ đen) là red-chuyển đối với khu vực cộng hưởng thu được kích thích theo hướng 2 (cây phổ màu xanh lá) các hạt bạc hình tam giác cho thấy.độ nhạy cảm rất cao của các thuộc tính quang phổ với những thay đổi của hằng số điện môi của môi trường.Hình 12,22 (f) và (g) hiển thị AFM hình ảnh của các bản bạc hình tam giác được tạo ra bởi nanosphere [45, 46]. Một vấn đề quan trọng trong 'plas-monics là câu hỏi của các hạt kim loại nên được thiết kế và sắp xếp đối với nhau để sản xuất tăng cường trường mạnh nhất có thể.