- International Symposium on Nuclear Symmetry Energy (NuSYM10) – RIKEN Nishina Center, Japan, July 2628, 2010.
3.2.3.2.Số neutron sinh ra trên bia 238U
d. Phân bố góc của neutron trên bia 197Au (Ep= 0,5÷ 1,5 GeV)
3.2.3.2.Số neutron sinh ra trên bia 238U
Tương tự, số neutron sinh ra trong phản ứng (p, n) được tính với bia 238U trong dải năng lượng 0,5 ÷ 3,0 GeV, bề dày bia được chọn bằng quãng chạy trung
bình của proton ứng với năng lượng tới bia urani, so sánh kết quả ở mô hình bia
đồng nhất và mô hình màn chắn ta thấy: ở mô hình bia đồng nhất, do xem chùm
proton đi vào bia có năng lượng và cường độ dòng không đổi nên số neutron sinh ra tăng theo năng lượng bắn phá bia của chùm proton. Với mô hình màn chắn, việc
chia bia ra thành các lớp mỏng rồi tính số neutron sinh ra trên từng lớp kết hợp với
việc tính sự suy giảm cường độ dòng hạt tới, năng lượng tới bị mất mát trên từng
lớp, bài toán trở nên phù hợp hơn với bức tranh vật lý. Số neutron sinh ra ở mô hình màn chắn trên bia 238U được biểu diễn ở hình 3.8 cho thấy không tăng nhiều khi năng lượng proton tới đạt đến cỡ 2,0 GeV, quy luật này xảy ra tương tự như ở bia 206Pb, đó là do năng lượng tăng lên bị tiêu tốn nhiều trong các phản ứng sinh ra các
hạt sơ cấp µ, π, ..., lúc này neutron được sinh ra rất ít, vì vậy mà trên hình vẽ 3.8
ta thấy neutron sinh ra có vẻ như ”bão hòa” ở khoảng 2,0 GeV.
Tính toán với bia 186W và197Au cũng trong dải năng lượng 0,5 ÷ 3,0 GeV và bề dày
được chọn bằng quãng chạy trung bình của proton trong bia cho kết quả như hình vẽ 3.9 và 3.10 dưới đây:
Hình 3.8. So sánh số neutron sinh ra trên bia 238U từ phản ứng (p, n) giữa
mô hình bia đồng nhất và mô hình màn chắn trên bia
p R d