M ụcălục
4.1.Mơ hình sự cháy đ ng c Diesel Wiebe
Mơ hình cháy Wiebe sử dụng các chứcănĕngt ơngătự nh các mốiăt ơngăquan với sự cháy tr ớc khi hịa trộn và cháy khuếch tán đ ợcăxácăđịnh b i Watson và cộng sự (1980) [36]. Một chứcănĕng thứ ba b sung đã đ ợc thêm vào để đ i diện cho cháy cuối chậm (gọi tắt là cháy đuơi) vào cuối của chế độ cháy khuếch tán. Ngồi ra, chứcă nĕngă bană đầu đ ợc chútă thayă đ i để c i thiện thỏa thuận với thí nghiệm. Mơ hình đ ợc sử dụng trong WAVE cho phần khốiăl ợng bị đốt cháy W là:
W = p {1−[ 1−( 0,75τ) ] } premix + d {1−[ 1−( cd τ) , ] }diffusion
+ t {1−[ 1−( ct τ) , ] } tail (4.1) Trongăđĩ: pf, df, tf: phần khối l ợng của hỗn hợpăcháyătr ớc khi hịa trộn, cháy khuếch tán, vàăcácăđ ng cong cháyăđuơi,ăt ơngăứng; cd3, ct3 hệ số th i gian cháy cho sự cháy khuếch tán và đ ng cong cháy đuơi t ơngăứng; giới h n th i gian cháy.
Phần khốiăl ợng của sự cháyătr ớc khi hịa trộn hoặc là ng i sử dụng nhập đầu vào hoặc thuăđ ợc từ các mơ hình cháy trễ. Phần khốiăl ợng của sự cháy khuếch tán và đ ng cong cháy đuơiăcủaănĩăđ ợc thu bằng cách sử dụng ph ơngătrình sauăđây:
= 1− ( 1− ) ( 4.2) à = 1− (4.3)
với: = 0,6∗[ (∅; 0,85) ] (4.4)
77
Các hệ số th i gian choăđ ng cong sự cháy khuếch tán và đ ng cong cháy đuơiăcủaănĩăđ ợc xácăđịnh bằng cách sử dụng ph ơngătrình sauăđây:
= 0,055
1 + 0,5 (∅; 0,85) ( 4.5) ; = 3,7
1 + 1,12 (∅; 0,85) ( 4.6) Cuối cùng, h n th i gian cháy đ ợcăxácăđịnh bằng cách sử dụng ph ơngătrình sauăđây:
= −
125
, ( 4.7)
Trongăđĩ:ă gĩc quay trụcăkhuỷu.
b gĩc quay t iăth iăđiểmăbắtăđầuăcháy. RPM tốcăđộăđộngăcơ.
BRPM tốcăđộăthamăkh oăng iăsửădụng nhậpăvào.
Th i gian cháy thayăđ i tỷ lệ nghịch với BRPM; giá trị caoăhơn của kết qu trong một th i gian cháy ngắnăhơnăvà giá trị cháy th păhơn kết qu trong một th i gian cháy dàiăhơn. Ngồi ra, phần khốiăl ợng bị cháy mà sự cháy ph i dừng l i cĩ thể đ ợc lựa chọn b iăng i sử dụng thơng qua kiểm sốt mơ hình.
Mơ hình độngăcơăDiesel đốt trong WAVE tínhătốnăl ợng khí cháy mỗiăb ớc th i gian sử dụng một mối quan hệ thực nghiệm. Sự hút vào (cuốn theo) của khơng
khí đ ợcăquyăđịnh để các tỷ lệ khốiăl ợngăđ ợc cháy t ơngăđ ơng khácănhauănh
quá trình cháy. WAVE sử dụng một mối quan hệ phụ thuộc vào giá trị hiện t i của các phần nhỏ của khốiăl ợng nhiên liệu bị đốt cháy - nĩ bắtăđầu nh một sự cháy t ơngăđối giàu và tiếnăđến một quá trình cháy nghèo nh ăvậyăđĩ, vào cuối của sự cháy, tỷ lệ khơng khí - nhiên liệu của khốiăl ợng bị đốt cháy là chính xác chung của tỷ lệ khơng khí - nhiên liệu. Vì tr ng thái nhiệtăđộng lực học của khốiăl ợng bị đốt cháy phụ thuộc vào tỷ lệ khơng khí - nhiên liệu của nĩ, việc phát hành nhiệt phụ thuộc th i gian rõ ràng bị nhăh ng b i đ thị này của khơng khí - nhiên liệu hút vào [37].
78
4.1.1. Cháy tr .
Dự báo chậm trễ cháy cũngădựa trên cơng việc của Watson và cộng sự (1980) [36]. Trong cơng thức này, một sự chậm trễ cháy đ ợc tính tốn bằng cách sử dụng nhiệtăđộ trong xy lanh và áp su t (tính trung bình trong kho ng th i gian chậm trễ). Ngồi nhiệtăđộ trong xy lanh và lịch sử áp lực, m rộng mối quan hệ này bao g m phụ thuộc thêm vào số Cetane nhiên liệu. T ơngăquan này cĩ thểđ ợc tínhănh ăsau:
∆ = 323 ∗ .. / ( 4.8) với: = 67 25 + ; = + 2 ∗ ∆ − = + 2 ∗ ∆ −
Trongăđĩ:ă Cetaneăng iăsửădụngănhậpăvào.
Tcn, Pcn áp su tăvà nhiệtăđộăhiệnăt iăcủaăxyălanhăt ơngăứng. Tc0, Pc0: nhiệtăđộ, áp su tăxy lanh t iăth iăđiểmăbắtăđầuăphun. n: kích cỡăb ớcăth iăgian.
gĩc quay trụcăkhuỷuăt iăth iăđiểmăbắtăđầuăphun.
Theo dự kiến, tĕngăsố l ợng Cetane nhiên liệu gi m sự chậm trễ cháy, vàăđiều này cĩ thể đ ợc sử dụng nh ămột tham số điều chỉnh. Phần khốiăl ợng nhiên liệu tr ớc khi hịa trộnătr ớc t ơngăứng với l ợng nhiên liệu tích lũy bayăhơiătrong th i gian chậm trễ cháyăđ ợc tính [37].
4.1.2. Mơ hình sự cháy phun thí điểm.
Khi sự cháy Diesel phun thíăđiểm đ ợc bật lên, cácăđộngăcơăđốt trong Diesel Wiebe mơ hình t ng thể đ ợc m rộng để gi t ơngătự (bắtăch ớc) sự cháy Diesel phun thíăđiểm. Mơ hình m rộng chỉ đề cậpăđến việc phun chia làm hai phần: phun (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});
thíăđiểm và phun chính.
Đầu tiên, mơ hình đ ợc kiểmătraăđể xem liệu tỷ lệ phun nhiên liệu đ ợc chia
79
sẽđ ợc tắt. Nếu phun cĩ hai hoặc nhiều phần riêng biệt, mơ hình sẽ xácăđịnh th i gian bắtăđầu và tỷ lệ khốiăl ợng nhiên liệu của thíăđiểm và các sự kiện phun chính. Sauăđĩ, t t c các phunăthíăđiểm nhiên liệu đ ợc gi định là bị đốt cháy nh một ngọn lửa tr ớc khi hịa trộn và t t c các phun nhiên liệu chính nh một ngọn lửa khuếch tán với một cháyăđuơi. Hai chứcănĕng Wiebe riêng biệt đ ợc sử dụng cho sự cháyăthíăđiểm và cháy chính. Khốiăl ợng nhiên liệu đốt cháy theo diện tích bình
th ng d ớiăđ ng cong phun cho mỗi sự kiện.
Đối với việc sự cháy phun thíăđiểm, sự chậm trễ cháy cĩ các tùy chọn t ơngătự
nh độngăcơăDiesel Wiebe cháy mơ hình tiêu chuẩn. Khơng cĩ chậm trễ đánhălửa
cho cháy chính. T t c các thơng số mơ hình, bao g m c hình d ng tỷ lệ cháy và th i gian, cũngăgiốngănh cácăđộngăcơăDiesel Wiebe mơ hình tiêu chuẩn. M rộng mơ hình này đ ợc thiết kế để cung c p một cơng cụ đơnăgi n cho quá trình cháy độngăcơăDiesel phun thíăđiểm. Nĩ cĩ những h n chế:
+ Nếu chia phun thành hai phần bao g m một phun chính và mộtăđiểm phun (tr ng hợp 1), hoặc một l ợng nhỏ khốiăl ợng nhiên liệuăđ ợc phun vào trong th i gian phun thíăđiểm (tr ng hợp 2), thực tế kết hợp tỷ lệ cháyătr ớc khi hịa trộn và khuếch tán ghi mẫu cĩ thể x y ra trong kho ng th i gian phun chính. Tuy nhiên, phun thíăđiểm mơ hình độngăcơăDiesel cháy này chỉ cĩ thể cung c p hoặc là một đỉnh cao duy nh t của sự cháyă tr ớc khi hịa trộn cho tr ng hợp (1), hoặc một đ ng cong đơnăgi n của sự cháy khuếch tán cho tr ng hợp (2). Trong hai tình huống này, kết qu từ mơ hình phun thíăđiểm này là t i tệ hơnăsoăvới mơ hình động cơăđốt trong Diesel Wiebe một h t banăđầu.
+ Ngồi ra, trongătr ng hợp chia phun, tr ng hợp cháy chính luơn luơn cĩ một số chậm trễ cháy, nh ngăđiều này đã đ ợc bỏ qua cho mơ hình này.
4.2. Mơ hình sự cháy đa ph n đ ng c Diesel Wiebe.
Mỗiă đ ngă congă tốcă độăcháy cĩ thểă đ ợcă thểă hiệnă d ớiă d ngă cácă chứcă nĕngă Wiebe trong x păxỉătốt.ăσh ăvậy,ămơăhình này cĩ thểăchứaăcácăđ ngăcongătỷălệă cháy phứcăt păcủaăđộngăcơăDiesel chia phun vàăđộngăcơ SI. Cho mộtăđ ngăcongă
80
cháy đơnăgi n, tốcăđộ cháy tích lũyăkhơngăchiều, Wn t i một gĩc quay trục khuỷu
nàoăđĩ, i, cĩ thểăđ ợcăthểăhiệnănh ămộtăchứcănĕngăWiebe:
= 1− [− ( − ) ] (4.9) Nĩ bao g m ba tham sốch aăbiết: yếu tố a, số mũ b, và bắtăđầu cháy 0, cĩ thể đ ợc xácăđịnh bằng baăđiểm phù hợp, hai điểm phù hợp với một số mũ cho các chứcănĕng Wiebe, hoặc mộtăđiểm phù hợp cộng với th iăgianăquyăđịnh với một số mũ cho các chứcănĕng Wiebe. Cầnăl uăý rằng khi điểm 1 và điểm 3 là cố định, điểm 2 chỉ cĩ thể thayăđ i trong một ph m vi giới h n mà một lo i chứcănĕng Wiebe cĩ dữ liệu cho phép phù hợp. Nếu điểm 2 nằm ngồi ph m vi, ba điểm khơng cĩ thể đ ợc gắn với một chứcănĕng Wiebe. Trongătr ng hợp này, WAVE sẽ sử dụng hai điểm (điểm 1ăvàăđiểm 3) cùng với một số mũ cố định của 2 để phù hợp chúng với
một chứcănĕng Wiebe. Khi một đ ng cong tốcăđộ cháy bao g m một số chứcănĕng
Wiebe, tỷ lệ cháy t ng thể tích lũyăđ ợc:
= ∑ ∗ (4.10)
Bằngăcáchăđiều chỉnh hình d ng thành phần chứcănĕng Wiebe cá nhân và tỷ lệ t ơngăứng của họ thơng qua phần khốiăl ợng nhiên liệu phân khối, mộtăđ ng cong tốcăđộ cháy t ng thể phức t p cĩ thểđ ợcăđịnh nghĩaăcho độngăcơăDiesel chia phun và độngăcơ SI.
4.3. Mơ hình sự cháy tia phun Diesel.
Sựăcháyăđ ợcăđiềuăkhiểnăb iăcácăyếuătốăsau, theo thứătự:
• Sựăbayăhơiăcủaăgiọt nhiên liệu. • Hỗnăhợpăkhơng khí - nhiên liệu • Sựăcháy
• Cung c p khơng khí • Dậpătắt
81
4.3.1. Sự bay h i c a giọt nhiên li u.
Sự bayăhơiăcủa các giọt nhiên liệu đặt một h n chế b sung về tỷ lệ hỗn hợp
khơng khí - nhiên liệu. Mốiă t ơngă quan thực nghiệm đ ợc sử dụngă để xácă định đ ng kính trung bình của một kỳ cho các giọt nhiên liệu trong một gĩi nhiên liệu - khơng khí, cùng với tốcăđộ bayăhơi. Khơng cĩ dữ liệu là cần thiết cho một phần của tính tốn. Các tính ch t nhiên liệu đ ợc bao g m trong ch ơngătrình.
4.3.2. H n h p khơng khí - nhiên li u.
Hỗnăhợpăkhơng khí - nhiên liệuăđ ợcămơăt ăbằngăcácăcơăchếăhình thành phun. (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});
Sau mộtăth iăgianănghỉăngắnăngủi nhiên liệuăt oăthành mộtăphun,ăsựăxâmănhậpăcũng đ ợcăxácăđịnhăb iămộtăsựăt ơngăquanăthựcănghiệm.ăTr ớcăkhiăthâmănhậpăphá vỡălà tuyếnătínhătheoăth iăgian,ăsauăkhiăphá vỡănĩ thayăđ iăvớiăcĕnăbậcăhaiăcủaăth iăgian.ă Cơng thứcătiêu chuẩnăchoăcácăcơăchếăphun,ădựaătrên độngăl ợngădịng ch y liên tục,ă
đ ợcăsửădụng. Tuy nhiên, sựăbiếnăđ iăđểăđ aăvàoămộtăl ợngăkhơng khí chuyểnăđộngă
trong bu ngăcháy,ănh ăxốy.ăHaiăyếuătốăng iăsửădụngăquyăđịnhăkhơng khí hút vào
đ ợcăsửădụngănh ănhânătốăcuốnătheoăkhíătrongăch ơngătrình. Yếuătố "sựăcháyătr ớcă
khi hút khơng khí vào"ăđ ợcăsửădụngătrongăth iăgiană khơngă khíăhoặcăbayăhơiăsựă cháy cĩ kiểmăsốtătrongăkhiăcác yếuătố "sựăcháyătrongăquáătrình hút khơng khí vào"
đ ợcăsửădụngătrongăth iăgianăkhơngăcháy, ngọnălửaăth iăraăngoài, hoặcăch mădứtă
quá trình đốtăcháy.ăGiáătrịămặcăđịnhăchoăhaiăthơngăsốănày là 1,8. Mộtăgiáătrịăcủaă1ăcĩă
thểăđ ợcăsửădụngăđểămơăt ămộtăphunătrongăkhơngăkhíătĩnhălặng.
Việc sử dụng hai yếu tố này đ ợc tiếp tục sửaăđ i b i yếu tố "sự cháy khơng khí hút vào", trongăđĩ điều chỉnh tỷ lệ hỗn hợp khơng khí s ch để khí cháy bị cuốn theo vào phun. σĩăt ơngăđ ơngăvới tỷ lệ của khí cháy để khơng khí s ch ch a bị cuốn theo trong quá trình đốt cháy khơng gian bên ngồi phun. Nếu phun đập vào t ng nĩ đ ợc gi định di chuyển dọc theo nĩ, sự hút khơng khí vào và xâm nhập t i tỷ lệ của sự phun tĩnh, nhân với yếu tố "phun thâm nhập vàoăt ng". σg i dùng nhập vào hoặc dự đốn "Tỷ lệ xốy lốc" đ ợc sử dụngăđể làm gi m sự phun th m và tốc độ.
82
4.3.3. Sự cháy.
Sự chậm trễ cháy, , đ ợc l y từ một mốiăt ơngăquan thực nghiệm. Sự cháy x y ra khi:
∫ = 1 ( 4.11) với:ăăăăăăăτ = AP ∅ e /
Trongăđĩ: P áp su t xy lanh.
Gĩi tỷ lệt ơngăđ ơng.
T Nhiệtăđộ xy lanh.
A, B, C, D hằng số thực nghiệm.
Sự chậm trễ cháy tối đa cho phép là:
= 1
( 540∗ ) [ ] ( 4.12)
Trongăđĩ:ă FIGN ng i dùng nhập vào yếu tố chậm trễ cháy.
4.3.4. Sự hình thành NOx.
Tr ng thái của khí trong các gĩi đ ợc mơ t b i cácăđiều kiện cân bằng của các d ng tiêu chuẩn của WAVE áp su t và nhiệtăđộ hiện t i. Thơng tin này là cần thiết cho việc tính tốn nhiệtăđộng lực của phát hành nhiệt, phân tử phân ly là một yếu tố quan trọng.
Nĩ cũng đ ợc sử dụng nh ămột phần của cơă chế Zeldovich m rộng cho sự hình thành NOx. Các thành phần của khơng khí s ch đ a vào độngăcơ là cần thiết nh ălàădữ liệu, về phân số mol của oxy, nitrơ, carbon dioxide vàăn ớc. Sựthayăđ i này của WAVE về khí th i tái l uăthơng (nếu dữ liệu WAVE chứa thơng tin về một hệ thống tái tuần hồn) và khí cịn l i bị mắc kẹt trong xy lanh khi van hútăđĩng. Hình thành oxit nitrơđ ợc tính cho mỗi gĩi nhiên liệu - khơng khí dùng riêng nhiệt độ cục bộ. Cơăchế Zeldovich m rộng đ ợc sử dụng:
N + NO → N + O ( 4.13) N + O → NO + O ( 4.14) N + OH → NO + H ( 4.15)
Việc tính tốn số cĩ thể đ ợc tìm th y là khơng năđịnh. Một triệu chứng điển hình của số b t n là một giá trị oxit nitrơ r t th p (ví dụ, ít hơnă10 ppm). năđịnh
83
cĩ thểđ ợc phục h i bằng cách thiết lập ng i dùng nhập vào "yếu tố cháy trễ" lớn hơnăgiáătrị mặc định của nĩ.
4.3.5. Sự hình thành b hĩng.
Tốcăđộ hình thành l ới b hĩng bao g m hai phần: hình thành và tốcăđộ quá trình oxy hĩa: (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});
= − ( 4.16)
Trongăđĩ:ă Ms hình thành b ăhĩngăl ới.
Msf sựăhình thành b ăhĩng.
Mso quá trình oxy hĩa b ăhĩng.
Sự hình thành b hĩng đ ợc dựa trên cơng thức Hiroyasubanăđầu, tức là: = S ∗k M vớiăk = A e ( 4.17)
Trongăđĩ:ă Sf yếuătốăquyămơăhình thành b ăhĩngăng iădùng nhậpăvào.
Mfv khốiăl ợngănhiên liệuăbốcăhơi.
Af hằngăsốămũătr ớcăArrheniusă(150ăin/sec).
Tf nhiệtăđộăkíchăho tăchoănhiên liệuăDieselă6290ă0K.
Mơ hình quá trình oxy hĩa b hĩng đ ợc dựa trên cơăchế Nagle và Strickland- Constable. Cho quá trình oxy hĩa carbon cĩ hai lo i vị trí trên bề mặt carbon: lo i ph n ứng A hơn một vị trí và lo i ít ph n ứng B. Với sựgiaătĕng của nhiệtăđộ, vị trí lo i A đ ợc sắp xếp l i để thành vị trí lo i B. Tốcă độ ph n ứng bề mặt (in g carbon/s/cm2) là:
=
1 + ∗ + ( 1− ) ( 4.18)đây,ăphầnăcủaăbềămặtăx yăraăb iăvịătríălo iăA,ăxăđ ợcăchoăb i: đây,ăphầnăcủaăbềămặtăx yăraăb iăvịătríălo iăA,ăxăđ ợcăchoăb i:
= 1 + ( 4.19)
Trongăđĩ:ă Po2 phầnăápăsu tăcủaăoxyă[atm].
kA hằngăsốătốcăđộă=ă20exp(-15100/T) [g/cm2/s/atm].
84
kT hằngăsốătốcăđộă=ă1,51*105exp(-48830/T) [g/cm2/s].
kZ hằngăsốătốcăđộă=ă21,3exp2064/T) [1/atm].
Tốcăđộăoxyăhĩaăb ăhĩngăđ ợcătínhăb i:
= ∗6 ( 4.20)
Trongăđĩ:ă Ms khốiăl ợngăl ớiăb ăhĩng.
MWC trọngăl ợngăphânătửăcủaăcarbon.
khốiăl ợngăriêng củaăb ăhĩng.
Dsđ ngăkínhătrungăbình củaăb ăhĩng.
Sc yếuătốăquyămơătốcăđộăoxyăhĩaăb ăhĩngăng iădùng nhậpăvào.
Nh n xét chung.
Số l ợng chỉ định báo cáo trong các tập tin đầu ra và tĩm tắt (ví dụ IMEP, ISFC, Chỉ định cơng su t, NOx) sử dụng cơng việc đ ợc chỉ định từ cácăđộngăcơă diesel phun mơ hình xy lanh, cĩ thể là khác nhau hơnăsoăvới WAVE, kết qu xy lanh báo cáo cho mơ phỏng t ơngătự.
Mơ hình phun cháy Diesel dựa trên ng iădùngăxácăđịnh c u hình khốiăl ợng nhiên liệu l u cho các vịi phun đínhăkèm và đ ng kính vịi phun, đ ợcăđịnh nghĩaă trong phun đầu vào mơ hình độngăcơăDiesel, để cĩăđ ợc cácăđặc tính phun nh áp su t vịi phun nhỏ giọt, vận tốc phun, và phun nhiên liệu kíchăth ớc giọt . Nĩ khơng sử dụng ng i dùng nhập vào c u hình áp lực phun của vịi phun.
Quy mơ C u hình WAVE tự động phun l uăl ợng theo chiều dọc dựa trên l uă l ợng nhiên liệu độngă cơ, nh ng khơng cĩ kh nĕng m rộng quy mơ th i gian phun. Điều quan trọng là c u hình phun (th iăgian)ăđ ợc sử dụng đĩălà phù hợp với tiếp nhiên liệu (t i) khi mơ phỏng. Nếu một th i gian phun nhiên liệu dài đ ợc sử dụng trongăđiều kiện t i nhẹ mà độngăcơ thực tế sẽ cĩ một th i gian phun ngắn, mơ hình phun sẽ tính tốn giá trị sai của đặcăđiểm phun với kết qu m tăđộ chính xác và cĩ thể khơng năđịnh [37].
85 (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});
4.4. Mơ hình phân tích sự gi i phĩng nhi t c a quá trình cháy. 4.4.1. Sự Nén.
Từ khi bắtăđầu nén và ng i dùng nhập vào "Bắtăđầu từ gĩc quay trục khuỷu cho đến việc tính tốn gi i thốt nhiệt", áp su t và nhiệtăđộ đ ợc tính tốn sử dụng mơ hình một khu vực nh ăsau:
1. B ớc về phíaătr ớc trong th i gian sử dụng ng i dùng nhập vào " Kích th ớc B ớc cho b ng tra cứu áp su t xy lanh".
2. Xácă định nĕngă l ợng bên trong bằng cách tính tốn cơng việc, truyền nhiệt, và enthalpy trong dịng ch y do phun nhiên liệu và sựbayăhơi nhiên liệu lỏng. 3. Tính tốn áp su t và nhiệtăđộ từ nĕngăl ợng nội bộ trên.
4. Lặp l iăcácăb ớc từ1ăđến 3ăchoăđến khi mơ hình đ tăđến ng i dùng nhập
vào "Bắtăđầu từ gĩc quay trục khuỷu cho đến việc tính tốn sự thốt nhiệt". 5. T i ng i dùng nhập vào " Bắtăđầu từ gĩc quay trục khuỷu cho đến việc tính tốn sự thốt nhiệt", so sánh áp su tăđoăvà tính tốn. Nếu lỗi áp lực lớnăhơn 0,01%, quay tr l iăb ớc 1 vàăđiều chỉnh áp lực bị mắc kẹt (và nhiệtăđộ) khi bắtăđầu nén để phù hợp với áp lực đoăt i " Bắtăđầu từ gĩc quay trục khuỷu cho đến việc tính tốn sự thốt nhiệt ".
6. Lặpăđiălặp l i quá trình này choăđến khi áp lực tính tốn phù hợp với áp
su tăđo t i "Bắtăđầu từ gĩc quay trục khuỷu cho đến việc tính tốn sự thốt nhiệt" trong vịng 0,01 % [37].
4.4.2. Sự Cháy.
Giữa ng i dùng nhập vào "Bắtăđầu từ gĩc quay trục khuỷu cho đến việc tính tốn sự thốt nhiệt" và EVO, áp su tăđo đ ợc sử dụng trong khi nhiệtăđộ và tốcăđộ gi i phĩng nhiệt đ ợc xácăđịnhănh ăsau: