Tổng hợp công thức và lý thuyết vật lý 12 ôn thi đại học

GV TRƯƠNG ĐÌNH HÙNG ĐT: 0908.346.838 Trang TĨM TẮT CÔNG THỨC VÀ LÝ THUYẾT VẬT LÝ 12-LUYỆN THI ĐẠI HỌC VÀ CAO ĐẲNG ĐỘNG LỰC HỌC VẬT RẮN Chuyển động quay đều:  Tốc độ góc trung bình ωtb vật rắn : tb  t  Tốc độ góc tức thời ω:   lim hay    ' (t ) t 0 t Vaän tốc góc  = số Toạ độ góc     t Vận tốc dài điểm cách tâm quay khoảng r : v    r Chuyển động quay biến đổi đều:  Gia tốc góc trung bình γtb:  tb  t  Gia tốc góc tức thời γ:   lim hay    ' (t ) Gia tốc góc:  = t 0 t số Vận tốc góc:   0  t z P0 φ r O P A Hình   v a  at  M O r an Toạ độ góc:   0  0t  t 2 Hình Công thức độc lập với thời gian:   0  2 (  0 ) 2 Liên hệ vận tốc dài, gia tốc điểm vật rắn với vận tốc góc, gia tốc góc: v2 at  r ; an    2r ; r a  an  at2  r 2  r 2  r    a   Vectơ gia tốc a hợp với kính góc  với: tan   t  an   F O r Δ Δ L Momem: M  F d a Momen lực trục quay cố định: F lực tác dụng; d cánh tay đòn (đường thẳng hạ từ tâm quay vuông góc với phương lực b Momen quán tính trục: I   mi ri (kg.m2)Với : m khối lượng, r khoảng cách từ vật đến trục quay Δ R Hình TRUNG TÂM BỒI DƯỠNG VĂN HÓA VÀ LUYỆN THI ĐAI HỌC ĐẠI VIỆT 138 NGUYỄN VĂN LƯỢNG P.17 QUẬN GÒ VẤP ĐT: 0909254007 NGUYỄN VĂN NÌ KHU PHỐ THỊ TRẤN CỦ CHI ĐT:0984786115 71 THÉP MỚI P.12 QUẬN TÂN BÌNH ĐT: 0909254007-0908346838 TRƯỜNG PTTH TRẦN QUỐC TUẤN- THÁI PHIÊN Q.11 ĐT: 0908346838 GV TRƯƠNG ĐÌNH HÙNG ĐT: 0908.346.838 Trang * Momen quán tính có tiết diện nhỏ so với chiều dài với trục qua trung điểm: I  mL2 12 * Momen quán tính vành tròn bán kính R trục quay qua tâm: I  mR2 * Momen quán tính đóa đặc dẹt trục quay qua tâm: Δ I  mR 2 * Momen quán tính cầu đặc trục quay qua taâm: Δ R I  mR R b Momen động lượng trục: Hình Hình L  I (kg.m/s) h5 c Mômen quán tính vật trục  song song cách trục qua tâm G đoạn d I   I G  md Hai daïng phương trình động lực học vật rắn quay quanh trục cố định: dL M  I M  dt Định lụât bảo toàn động lượng: Nếu M = L = số Áp dụng cho hệ vật : L1  L2 = số Áp dụng cho vật có momen quán tính thay đổi: I11  I 22 Động vật rắn quay quanh trục cố định Động Wđ vật rắn quay quanh trục cố định : Wđ  I đó: I momen quán tính vật rắn trục quay ω tốc độ góc vật rắn chuyển động quay quanh trục Động Wđ vật rắn quay quanh trục cố định viết dạng : Wđ  L2 2I : L momen động lượng vật rắn trục quay I momen quán tính vật rắn trục quay Động vật rắn có đơn vị jun, kí hiệu J Định lí biến thiên động vật rắn quay quanh trục cố định Độ biến thiên động vật tổng công ngoại lực tác dụng vào vật ΔWđ = I2  I12  A 2 : I momen quán tính vật rắn trục quay 1 tốc độ góc lúc đầu vật rắn ;  tốc độ góc lúc sau vật rắn A tổng công ngoại lực tác dụng vào vật rắn ΔWđ độ biến thiên động vật rắn Động vật rắn chuyển động song phẳng: TRUNG TÂM BỒI DƯỠNG VĂN HĨA VÀ LUYỆN THI ĐAI HỌC ĐẠI VIỆT 138 NGUYỄN VĂN LƯỢNG P.17 QUẬN GỊ VẤP ĐT: 0909254007 NGUYỄN VĂN NÌ KHU PHỐ THỊ TRẤN CỦ CHI ĐT:0984786115 71 THÉP MỚI P.12 QUẬN TÂN BÌNH ĐT: 0909254007-0908346838 TRƯỜNG PTTH TRẦN QUỐC TUẤN- THÁI PHIÊN Q.11 ĐT: 0908346838 GV TRƯƠNG ĐÌNH HÙNG Wđ  ĐT: 0908.346.838 Trang 2 I  mvC m khối lượng vật, vC vận tốc khối tâm 2 DAO ĐỘNG-DAO ĐỘNG ĐIỀU HOÀ - CON LẮC LÒ XO I Dao động : Dao động chuyển động có giới hạn không gian lặp lặp lại nhiều lần quanh vị trí cân II Dao động tuần hồn : Dao động tuần hoàn dao động mà trạng thái chuyển động vật lặp lại cũ sau khoảng thời gian Chu kỳ : khoảng thời gian ngắn để trạng thái vật lặp lại cũ ( khoảng thời gian t (s) t: thời gian dđ ; N: số lần dđ N N Tần số : số lần dao động đơn vị thời gian f  (Hz) t vật thưc dao động ) T  III Dao động điều hòa: Dao động điều hoà dao động mà trạng thái dao động mô tả định luật dạng sin( cosin) thời gian x  A cos(t   ) hoaëc x  Asin(t   ) Phương trình dao động (phương trình li độ) x  A cos(t   ) (m) : A,  ,φ số A [m] biên độ k  [rad/s] tần số góc ;   m  [rad] pha ban đầu (t   ) [rad] pha dao động O  Fđh N x  P Giá trị đại số li độ: xCĐ  A ; xCT   A Độ lớn: |x|max =A (vị trí biên) ;  |x|min =0 (vị trí cân bằng) Phương trình vận tốc: l0 v  A sin(t   ) (m/s) Giá trị đại số vận tốc: vCĐ  A VTCB theo chieàu dương ; vCT  A VTCB theo chiều âm Độ lớn vân tốc : (tốc độ) l  Fđh O  P (+) TRUNG TÂM BỒI DƯỠNG VĂN HÓA VÀ LUYỆN THI ĐAI HỌC ĐẠI VIỆT 138 NGUYỄN VĂN LƯỢNG P.17 QUẬN GỊ VẤP ĐT: 0909254007 NGUYỄN VĂN NÌ KHU PHỐ THỊ TRẤN CỦ CHI ĐT:0984786115 71 THÉP MỚI P.12 QUẬN TÂN BÌNH ĐT: 0909254007-0908346838 TRƯỜNG PTTH TRẦN QUỐC TUẤN- THÁI PHIÊN Q.11 ĐT: 0908346838 GV TRƯƠNG ĐÌNH HÙNG ÑT: 0908.346.838 Trang v max  A (vị trí cân ) ; vmin  -A ( hai biên ) nén Chú ý: Vật theo chiều dương v>0, theo chiều âm v l) Giá trị đại số gia tốc: * aCĐ   A vị trí biên âm Độ lớn gia tốc: * aCT   A vị trí biên dương * amax   A vị trí biên ; * amin  vị trí cân  Chú ý: a hướng vị trí cân nên đổi chiều vtcb (lực phục hồi hướng vtcb) Công thức độc lập: a vmax a2 v2 a2 v2 v2 2 2 ;   max A  x  ; v   A  x ;   2 ; A   ; A  vmax amax A A    Fph v2 x2 v2 a2 v2 1   ; 1  ; 1 A vMax amax vmax Fph max vmax ( hàm bên có đồ thị hình elip) Tần số góc – chu kỳ – tần số: k g 2 m  t    2  2 ; hoaëc T  ; T ; m   k g N f    2 2 k ; m hoaëc f  t m1   2 2  N1 k   T1  m1  N         m2  N1  t m2   T2    T2   2  N2 k  T1  ; T Moái liên hệ li độ, vận tốc, gia tốc: x  A cos(t   ) ;   v  A sin(t   )  A sin(t     )  A cos(t      )  A cos(t    ) 2 2 a   A cos(t   )   A cos(t     ) ** Vận tốc nhanh pha li độ góc  (vuông pha) TRUNG TÂM BỒI DƯỠNG VĂN HĨA VÀ LUYỆN THI ĐAI HỌC ĐẠI VIỆT 138 NGUYỄN VĂN LƯỢNG P.17 QUẬN GỊ VẤP ĐT: 0909254007 NGUYỄN VĂN NÌ KHU PHỐ THỊ TRẤN CỦ CHI ĐT:0984786115 71 THÉP MỚI P.12 QUẬN TÂN BÌNH ĐT: 0909254007-0908346838 TRƯỜNG PTTH TRẦN QUỐC TUẤN- THÁI PHIÊN Q.11 ĐT: 0908346838 GV TRƯƠNG ĐÌNH HÙNG ĐT: 0908.346.838 ** Gia tốc nhanh pha vận tốc góc Trang  (vuông pha) ** Gia tốc nhanh pha li độ góc  (ngược pha) Năng lượng dao động 1 * Động năng: Wđ  mv  m A2 sin2 (t   ) (J) 2 vị trí cân Wđ lớn nhất, biên Wđ=0 1 * Thế : Wt  kx2  kA2 cos2 (t   ) (J) 2 vị trí cân Wt=0 , biên Wt lớn 1 W  Wd  Wt  kA2  m A2  Wđ max  Wt max  const Với: k  m * Cơ năng: 2 Lưu yù: * Khi động tăng giảm ngược lại Động tăng giảm nhiêu * Vất dao động điều hòa với chu kỳ T, tần số f ,tần số góc  năng, động dao động với chu kỳ T / , tần số 2f, tần số góc 2 Còn không đổi theo thời gian * Động trung bình thời gian nT/2( nN*) là: W  m A2 * Tại vị trí có Wđ = nWt ta có: 1 A + Toạ độ: (n + 1) kx2 = kA2 x = ± 2 n 1 n 1 1 n + Vận tốc: mv2 = m2A2 v = ± A n 1 n * Tại vị trí có Wt = nWđ ta có: n n 1 + Toạ độ: kx = kA2 x = ± A n n 1 1 A + Vận tốc: (n + 1) mv2 = m2A2 v = ± 2 n 1 Lực phục hồi: Là lực đưa vật vị trí cân bằng(lực điều hoà),luôn hướng vị trí cân bằng( đổi chiều vị trí cân )   F  kx ; Tại VTCB: Fmin  Độ lớn F kx ; Tại vi trí biên : l0  l0  Fñh O  P Fmax  kA (+) Lực đàn hồi: lực đưa vật vị trí chiều dài tự nhiên l0 có độ lớn tỉ lệ với độ biến dạng lò xo Tại vị trí có li độ x: TRUNG TÂM BỒI DƯỠNG VĂN HÓA VÀ LUYỆN THI ĐAI HỌC ĐẠI VIỆT 138 NGUYỄN VĂN LƯỢNG P.17 QUẬN GÒ VẤP ĐT: 0909254007 NGUYỄN VĂN NÌ KHU PHỐ THỊ TRẤN CỦ CHI ĐT:0984786115 71 THÉP MỚI P.12 QUẬN TÂN BÌNH ĐT: 0909254007-0908346838 TRƯỜNG PTTH TRẦN QUỐC TUẤN- THÁI PHIÊN Q.11 ĐT: 0908346838 GV TRƯƠNG ĐÌNH HÙNG Fđh  k l0  x ĐT: 0908.346.838 Trang Với l  l  l0 + Chiều dương hướng xuống: Fđh  k l0  x + Chiều dương hướng lên : Lực đàn hồi cực ñaïi: Fđh  k l0  x Fđh _ max  k (l  A) Lực đàn hồi cực tiểu: * Nếu A≥ ∆l0 : Fđh = (Ở vị trí lò xo có chiều dài tự nhiên: Fđh = 0) M K X Y * Nếu A < ∆l0 : Fđh _  k (l0  A) Với : * Con lắc có lò xo nằm ngang: l0  * Con lắc có lò xo thẳng đứng: Fđh  Fph mg  kl0 * Con lắc nằm mặt phẳng nghiêng góc  so với mặt phẳng ngang: mg sin   kl0 m k 10 Chiều dài tự nhiên lo , chiều dài cực đại lmax , chiều dài cực tiểu lmin Ở vị trí lò xo có chiều dài tự nhiên: Fđh = * lcb  l0  l0 (tại vị trí cân lò xo bị dãn) * lcb  l0  l0  X * lmin  lcb  A H ìn h K2 M  B FB A B K1 K1  K2 A FA 1 1     knt k1 k2 kn * chu kyø Tnt =  Mắc song song: * độ cứng * chu kỳ m k nt Tnt  T12  T22   Tn2 k //  k1  k2  k3   kn T// =  m k //  m 11 Con lắc lò xo gồm n lò xo: * độ cứng  C * lmax  lcb  A Mắc nối tiếp:   (tại vị trí cân lò xo bị neùn) l l MN * A  max  , với MN = chiều dài quỹ đạo =2A 2 l l * lcb  max H ìn h 3 M B A 1 1    2 T// T1 T2 Tn   m  L C P X H ìn h M B A    R Con lắc lò xo treo vật có khối lượng m1 chu kỳ T1 , treo vật m2 chu kỳ T2 C 2 X ** treo vật có khối lượng m  m1  m2 chu kỳ laø : T  T1  T2 2 ** treo vật có khối lượng m | m1  m2 | chu kỳ : T | T1  T2 | TRUNG TÂM BỒI DƯỠNG VĂN HÓA VÀ LUYỆN THI ĐAI HỌC ĐẠI 138 NGUYỄN VĂN LƯỢNG P.17 QUẬN GỊ VẤP ĐT: 0909254007 NGUYỄN VĂN NÌ KHU PHỐ THỊ TRẤN CỦ CHI ĐT:0984786115 71 THÉP MỚI P.12 QUẬN TÂN BÌNH ĐT: 0909254007-0908346838 TRƯỜNG PTTH TRẦN QUỐC TUẤN- THÁI PHIÊN Q.11 ĐT: 0908346838 H ìn h VIỆT M B A    GV TRƯƠNG ĐÌNH HÙNG ĐT: 0908.346.838 Trang 12 Nếu lò xo có độ cứng k1, k2…kn, có chiều dài tự nhiên l1, l2, …ln có chất giống hay cắt từ lò xo ko, lo thì: l0 k0 l 1k1  l3k3  ln k n 13 Khoảng thời gian ngắn để vật từ vị trí có toạ độ x1 đến x2 x1  T/4 co s 1  A 2  1   -A với  t     -A/2 co s   x2  T/6  A T/12 (  1 ,2   ) 14 Vận tốc trung bình vật từ vị trí x1 đến x2 x x2  x1 vtb   A -A t t2  t1 15 Tốc độ trung bình : V A X A/2 T/12 T/6 2 A A X T/6 T/8 T/8 S t T/4 T/12 4A T 16 Tính quãng đường lớn nhỏ vật khoảng thời gian < t < T/2 DĐĐH Vật có vận tốc lớn qua VTCB, nhỏ qua vị trí biên nên khoảng thời gian quãng đường lớn vật gần VTCB nhỏ gần vị trí biên Sử dụng mối liên hệ dao động điều hồ chuyển đường trịn Góc qt :   t ** Chú ý: Trong chu kỳ vận tốc trung bình tốc độ trung V  Qng đường lớn vật từ M1 đến M2 đối xứng qua trục sin S max Quãng đường nhỏ vật từ M1 đến M2 đối xứng qua trục cos S Lưu ý: + Trong trường hợp t > T/2 M2  A sin    A(1  cos ) M1 M2 P Tách t  n T  t n  N * ;0  t  A -A P2 O P1 A P -A x x O T M1 T qng đường ln n.2A Do đó, quãng đường thời gian t > T/2 laø:   S Max  n  A  A sin ) với   t S Min  n  A  A(1  cos 2 Trong thời gian n TRUNG TÂM BỒI DƯỠNG VĂN HÓA VÀ LUYỆN THI ĐAI HỌC ĐẠI VIỆT 138 NGUYỄN VĂN LƯỢNG P.17 QUẬN GÒ VẤP ĐT: 0909254007 NGUYỄN VĂN NÌ KHU PHỐ THỊ TRẤN CỦ CHI ĐT:0984786115 71 THÉP MỚI P.12 QUẬN TÂN BÌNH ĐT: 0909254007-0908346838 TRƯỜNG PTTH TRẦN QUỐC TUẤN- THÁI PHIÊN Q.11 ĐT: 0908346838 GV TRƯƠNG ĐÌNH HÙNG ĐT: 0908.346.838 Trang + Tốc độ trung bình lớn nhỏ vaät khoảng thời gian t: S S vmax  max vmin  với Smax; Smin tính t t CON LẮC ĐƠN Phương trình dao động điều hoà: biên độ góc   100 O1 s  S0 cos(t   ) (m) với : s  l ; S0  l0   0 cos(t   ) (rad) (độ) Với s : li độ cong ; So : biên độ ;  : li độ góc ;  : biên độ góc α0 l α  Tần số góc – chu kỳ – tần số: Khi biên độ goùc   100  2  f   2 2  T  2  g g l g  Tần số góc:   A (+) O α  pn  t   T1   2  2 N1 g   T1  1  N           N1  t    T2    T2   2  N2 g  N số lầ daộng thời gian t Con lắc vật lyù: T  pt p mgd 2 I  2 ; Chu kỳ: T  I  mgd phương trình vận tốc biên độ góc   100 : v  S sin(t   ) (m/s) I Giá trị đại số vận tốc : vCĐ  S VTCB theo chiều dương ; α0 vCT  S VTCB theo chiều âm α Độ lớn vận tốc : v max  S vị trí cân ; vmin  hai biên A H K Phương trình gia tốc (gia tốc tiếp tuyến) biên độ góc   100 : O a   S0 cos(t   )   s (m/s2) Giá trị đại số gia tốc : aCĐ   S0 vò trí biên âm ; aCT   S0 vị trí biên dương Độ lớn gia tốc : a max   S vị trí biên ; amin  vị trí cân TRUNG TÂM BỒI DƯỠNG VĂN HÓA VÀ LUYỆN THI ĐAI HỌC ĐẠI VIỆT 138 NGUYỄN VĂN LƯỢNG P.17 QUẬN GÒ VẤP ĐT: 0909254007 NGUYỄN VĂN NÌ KHU PHỐ THỊ TRẤN CỦ CHI ĐT:0984786115 71 THÉP MỚI P.12 QUẬN TÂN BÌNH ĐT: 0909254007-0908346838 TRƯỜNG PTTH TRẦN QUỐC TUẤN- THÁI PHIÊN Q.11 ĐT: 0908346838 GV TRƯƠNG ĐÌNH HÙNG ĐT: 0908.346.838  Trang  Chú ý: a tt hướng vị trí cân (gia tốc tiếp tuyến), a n gia tốc hướng tâm 2 Gia tốc toàn phần atp  aht  att  v4   4s2 2 Phương trình độc lập với thời gian: S0  s  v2 2 ; 0    a2 v2 v2 a2 v2 ;   2 ; S0   ; a   S   2 S0  S0  g   Vận tốc: Khi biên độ góc o * Khi qua li độ góc bất kỳ: v  g(cos  cos ) => v   2g(cos  cos0 ) * Khi qua vị trí cân bằng:    cos   vCĐ  g(1  cos0 ) ; vCT   2g(1  cos0 ) * Khi hai biên:     cos  cos  v  Chú ý: Nếu  ≤ 100 , dùng: – cos  = sin2 0 =  02  vmax   gl  S0 Sức căng dây: Khi biên độ góc  * Khi qua li độ góc bất kỳ: T  mg (3 cos  cos ) * Khi qua vị trí cân :    cos   Tvtcb  Tmax  mg (3  cos o ) * Khi qua vị trí biên:     cos  cos  Tbien  Tmin  mg cos Chú ý: Nếu   100 , dùng: - cos  = sin2  2  Tmin  mg 1   ;     0  0 2 Tmax  mg (1   ) ; T  mg (1     ) *** Lực phục hồi lắc đơn : Fph  mg sin  mg  mg s  m s  Năng lượng dao động: Thế năng: Wđ  mv0  mgl (cos  cos ) Wt  mgh  mgl (1  cos ) Với h  (1  cos ) Cơ năng: W  Wđ  Wt  mgl (1  cos )  Wđ max  Wt max Động năng: Chú ý: Nếu  o  100 dùng:  cos  sin2 0   02 TRUNG TÂM BỒI DƯỠNG VĂN HÓA VÀ LUYỆN THI ĐAI HỌC ĐẠI VIỆT 138 NGUYỄN VĂN LƯỢNG P.17 QUẬN GỊ VẤP ĐT: 0909254007 NGUYỄN VĂN NÌ KHU PHỐ THỊ TRẤN CỦ CHI ĐT:0984786115 71 THÉP MỚI P.12 QUẬN TÂN BÌNH ĐT: 0909254007-0908346838 TRƯỜNG PTTH TRẦN QUỐC TUẤN- THÁI PHIÊN Q.11 ĐT: 0908346838 GV TRƯƠNG ĐÌNH HÙNG ĐT: 0908.346.838 Trang 10 1 Wt  mgh  mgl (1  cos )  mgl  m S 2 W 1 mg 1 2 m 2S0  S0  mgl  m 2l 2 2 l 2 * Tại nơi lắc đơn chiều dài l1 có chu kỳ T1, lắc đơn chiều dài l2 có chu kỳ T2 ** Con lắc đơn chiều dài l1 + l2 có chu kỳ T  T12  T22 ** Con lắc đơn chiều dài l1 - l2 có chu kỳ T  T12  T22 10 Con lắc đơn có chu kỳ T độ cao h1, nhiệt độ t1 Khi đưa tới độ cao h2, nhiệt độ t2 ta có: T h t   với: h  h2  h1 ; t  t2  t1 T R Với R = 6400km bán kính Trái Đât, cịn  hệ số nở dài lắc 11 Con lắc đơn có chu kỳ T độ sâu h1, nhiệt độ t1 Khi đưa tới độ sâu h2, nhiệt độ t2 ta có: T h t   T 2R 12 Con lắc đơn có chu kỳ T nơi có gia tốc g1 Khi đưa đến nơi có gia tốc g2, ta có:   T  g  với g  g  g1 Để lắc chạy chiều dài dây thỏa:  g1 g T 2g 13 Con lắc đơn có chu kỳ T với chiều dài l1 Khi lắc có chiều dài l2, ta có: Thời gian chạy sai sau khoảng thời gian  T l  l  l2  l1 T1 l1 Lưu ý: * Nếu T > đồng hồ chạy chậm (đồng hồ đếm giây sử dụng lắc đơn) * Nếu T < đồng hồ chạy nhanh * Nếu T = đồng hồ chạy T * Thời gian chạy sai giây là:   T T 86400(s) * Thời gian chạy sai ngày (24h = 86400s):   T 14 Khi lắc đơn chịu thêm tác dụng lực phụ không đổi: Lực phụ không đổi thường là: * Lực quán tính: F  ma , độ lớn F = ma ( F  a ) Lưu ý: + Chuyển động nhanh dần a  v ( v có hướng chuyển động) + Chuyển động chậm dần a  v * Lực điện trường: F  qE , độ lớn F = qE (Nếu q >  F  E ; q <  F  E )   Khi đó: P '  P  F gọi trọng lực hiệu dụng hay lực biểu kiến (có vai trị trọng lực P ) TRUNG TÂM BỒI DƯỠNG VĂN HÓA VÀ LUYỆN THI ĐAI HỌC ĐẠI VIỆT 138 NGUYỄN VĂN LƯỢNG P.17 QUẬN GỊ VẤP ĐT: 0909254007 NGUYỄN VĂN NÌ KHU PHỐ THỊ TRẤN CỦ CHI ĐT:0984786115 71 THÉP MỚI P.12 QUẬN TÂN BÌNH ĐT: 0909254007-0908346838 TRƯỜNG PTTH TRẦN QUỐC TUẤN- THÁI PHIÊN Q.11 ĐT: 0908346838 GV TRƯƠNG ĐÌNH HÙNG ĐT: 0908.346.838 Trang 33 * Hai cuộn dây đồng quấn quanh lõi thép với số vòng dây khác Cuộn sơ cấp N1 vòng dây nối với mạng điện xoay chiều, cuộn dây thứ cấp N2 vòng dây nối với tải tiêu thụ Nguyên tắc hoạt động: Dựa tượng cảm ứng điện từ Sự biến đổi hiệu điện cường độ dòng điện máy biến Gọi U1 , I1 , N1 , P Hiệu điện thế, cường độ, số vòng dây, công suất, cuộn sơ cấp Gọi U , I , N , P2 Hiệu điện thế, cường độ, số vòng dây, công suất, cuộn thứ cấp Hiệu suất máy biến P P U I cos2 H   ThuCap  2 P PSoCap U1I1 cos1 Hệ số máy biến N K N2 Nếu H = 100% U so I thu N so U I N      U thu I so N thu U I1 N N1 N2 U2 U1 Pphát R/2 Nếu Nsơ < Nthứ máy tăng (N1 Nthứ máy hạ (N1>N2 ) VIII.Truyền tải điện năng: R/2 Là truyền tải điện từ nơi sản xuất tới nơi tiêu thụ Gọi Pphát: công suất điện cần truyền tải từ nơi sản xuất đến nơi tiêu thụ Uphát: Hiệu điện máy phát điện I: Cường độ dòng điện đường dây P2 P  RI  R Phat Công suất hao phí đường dây: U Phat cos  PTThụ UTthụ Để giảm hao phí đường dây k2 lần ta phải nâng hiệu điện lên k lần U  IR  U Phat  UTieu _ Thu Độ giảm dây: Hiệu suất truyền tải điện naêng: P P  P P H  Tieu _ Thu  100  Phat  100  (1  )  100 PPhat PPhat PPhat l S với: l chiều dài dây dẫn=2lần khoảng cách từ nơi phát đến nơi tiêu thụ  (.m) điện trở suất S(m2) tiết diện dây dẫn IX Cách tạo dòng điện chiều Cách tạo: * Dùng pin ắc quy => công suất nhỏ, giá thành cao * Dùng máy phát điện chiều => Công suất cao pin, ắc quy Giá thành cao so với việc tạo dòng điện xoay chiều có công suất * Chỉnh lưu dòng xoay chiều => kinh tế phổ biến Máy phát điện chiều Điện trở dây dẫn: R   TRUNG TÂM BỒI DƯỠNG VĂN HÓA VÀ LUYỆN THI ĐAI HỌC ĐẠI VIỆT 138 NGUYỄN VĂN LƯỢNG P.17 QUẬN GÒ VẤP ĐT: 0909254007 NGUYỄN VĂN NÌ KHU PHỐ THỊ TRẤN CỦ CHI ĐT:0984786115 71 THÉP MỚI P.12 QUẬN TÂN BÌNH ĐT: 0909254007-0908346838 TRƯỜNG PTTH TRẦN QUỐC TUẤN- THÁI PHIÊN Q.11 ĐT: 0908346838 GV TRƯƠNG ĐÌNH HÙNG ĐT: 0908.346.838 Trang 34 * Nguyên tắc hoạt động : Dựa tượng cảm ứng điện từ * Nguyên tắc cấu tạo: + Phần cảm phần ứng giống máy phát điện xoay chiều pha + Bộ góp điện gồm hai vành bán khuyên hai chổi quét Chỉnh lưu dòng điện xoay chiều điốt bán dẫn * Chỉnh lưu nửa chu kỳ: mắc diốt bán dẫn vào mạch có tác dụng cho dòng điện qua tải tiêu thụ ½ chu kỳ theo chiều xác định => dòng chỉnh lưu dòng điện nhấp nháy dùng để nạp ắc quy * Chỉnh lưu hai nửa chu kỳ: Mắc điốt bán dẫn vào mạch cách thích hợp, dòng điện qua tải tiêu thụ hai nửa chu kỳ theo chiều xác định TÍNH CHẤT SÓNG CỦA ÁNH SÁNG Định nghóa tán sắc: Hiện tượng chùm ánh sáng trắng sau qua lăng kính bị khúc xạ phía đáy lăng kính, mà bị tách thành nhiều chùm ánh sáng có màu sắc khác gọi tượng tán sắc ánh sáng Nguyên nhân tán sắc: Do chiết suất môi trường suất ánh sáng đơn sắc khác khác (nđỏ phản ứng hạt nhân toả lượng( W  ) Nếu M < phản ứng hạt nhân thu lượng( W  ) Năng lượng toả hay thu vaøo: W  M c2  (M  M )c  (mA  mB )  (mC  mD ) c ; MeV 1u  931,5 ; 1MeV  106 eV ; 1eV  1,6.1019 J c Hoaëc: W  (mC  mD )  (mA  mB ) c Hoaëc: W  (Wlk C  Wlk D )  (Wlk A  Wlk B ) Hoặc : W  ( A3WlkR C  A4WlkR D )  ( A1WlkR A  A2WlkR B ) Với: m  m0  m  Zm p  Nmn  m  độ hụt khối hạt nhân Chú ý: Đối với hạt nhân mẹ đứng yên phóng xạ: m m Ta có W  Wđ B (1  B )  Wđ C (1  C ) mC mB A BC TRUNG TÂM BỒI DƯỠNG VĂN HÓA VÀ LUYỆN THI ĐAI HỌC ĐẠI VIỆT 138 NGUYỄN VĂN LƯỢNG P.17 QUẬN GÒ VẤP ĐT: 0909254007 NGUYỄN VĂN NÌ KHU PHỐ THỊ TRẤN CỦ CHI ĐT:0984786115 71 THÉP MỚI P.12 QUẬN TÂN BÌNH ĐT: 0909254007-0908346838 TRƯỜNG PTTH TRẦN QUỐC TUẤN- THÁI PHIÊN Q.11 ĐT: 0908346838 GV TRƯƠNG ĐÌNH HÙNG ĐT: 0908.346.838 Trang 47 Định luật bảo toàn lượng toàn phần Wđ A  Wđ B  mAc  mB c  Wđ C  Wđ D  mC c  mD c  Wđ A  Wđ B  W  Wđ C  Wđ D Chú ý : Không có định luật bảo toàn khối lượng hệ định luật bảo toàn số proton, số notron Vận dụng định luật bảo toàn vào phóng xạ – Quy tắc dịch chuyển: a Phóng xạ  : chuỗi hạt He mang điện tích dương (2p) qua tụ điện bị lệch phía âm, ion hóa môi trường mạnh nên lượng bay xa khoảng 8cm, bay với v=2.107m/s * hạt nhân lùi ô bảng tuần hoàn b phóng xạ  : chuỗi hạt electron, bay với vận tốc gần vận tốc ánh sáng Phóng xạ   :    1 e bay qua tụ điện bị lệch phía dương * hạt nhân tiến ô so với hạt nhân mẹ hệ thống tuần hoàn 1 thực chất phóng xa   ï: ( v : phản nôtrinô) n  p1 1e  v Phóng xạ   :   1 e , bay qua tụ điện bị lệch phía âm * Hạt nhân lùi ô so với hạt nhân mẹ bảng hệ thống tuần hoàn 1 Thực chất phóng xạ   : (v: nơtrinô) p1 e  n   c Phóng xạ  :0   hf phôtôn ánh sáng có bước sóng ngắn nhỏ 1011 m có khả đâm xuyên mạnh, nguy hiểm Không bị lệch qua điện trường Hạt nhân sinh trạng thái kích thích có mức lượng cao Em chuyển vể mức lượng thấp En phát lượng dạng phôtôn tia gama Vậy phóng xạ gama phóng xạ kèm theo phóng xạ  ,  Không có biến đổi hạt nhân phóng xạ  : hc     hf   Em  En  II Phản ứng phân hạch: phản ứng hạt nhân có khối lượng lớn hấp thụ nơtron chậm (nơtron nhiệt có lượng khoảng 0,01eV) vỡ thành hai hạt nhân có khối lượng trung bình kèm theo số hạt nơtron * Điều kiện phản ứng hấp thụ nơtron chậm VD: + 01n 235U ZA11 X  ZA22 X  k 01n 92 + 95 U  n42 Mo139La  2n  7e  200MeV 57 235 92 III Phản ứng nhiệt hạch : phản ứng kết hợp hai hạt nhân có khối nhỏ thành hạt nhân có khối lượng lớn toả nhiệt * Điều kiện phản ứng nhiệt độ cao, áp suất cao, thời gian đủ daøi n  t  1014 ( s / cm ) 2 VD: H 1H 2 He0 n  17,6MeV ; H 1 H 2 He n  3,25MeV  IV Máy gia tốc: Một hạt khối lượng m mang điện tích q chuyển động với vận tốc v   mv R từ trường B  V hạt chuyển động quỹ đạo tròn có bán kính: qB TRUNG TÂM BỒI DƯỠNG VĂN HÓA VÀ LUYỆN THI ĐAI HỌC ĐẠI VIỆT 138 NGUYỄN VĂN LƯỢNG P.17 QUẬN GÒ VẤP ĐT: 0909254007 NGUYỄN VĂN NÌ KHU PHỐ THỊ TRẤN CỦ CHI ĐT:0984786115 71 THÉP MỚI P.12 QUẬN TÂN BÌNH ĐT: 0909254007-0908346838 TRƯỜNG PTTH TRẦN QUỐC TUẤN- THÁI PHIÊN Q.11 ĐT: 0908346838 ... góc lúc sau vật rắn A tổng công ngoại lực tác dụng vào vật rắn ΔWđ độ biến thi? ?n động vật rắn Động vật rắn chuyển động song phẳng: TRUNG TÂM BỒI DƯỠNG VĂN HĨA VÀ LUYỆN THI ĐAI HỌC ĐẠI VIỆT 138... biến thi? ?n động vật rắn quay quanh trục cố định Độ biến thi? ?n động vật tổng công ngoại lực tác dụng vào vật ΔWđ = I2  I? ?12  A 2 : I momen qn tính vật rắn trục quay 1 tốc độ góc lúc đầu vật. .. cực đại li độ (biên độ) tăng dần, cực đại sau lớn cực đại trước * Giai đoạn ổn định: giá trị cực đại không thay đổi (biên độ không đổi) vật dao động với tần số lực cưỡng f Lưu ý:Dao động vật