Hiệu suất năng lượng phát của laser stokes bơm xung

1 Bộ giáo dục đào tạo Trường đại học vinh Võ Thị Thanh Thủy Hiệu suất lượng phát Laser stokes bơm xung Luận văn thạc sỹ vật lý Chuyên ngành: Quang học Mã số: 62.44.11.01 Người hướng dẫn khoa học: PGS.TS hồ quang quý Vinh - 2007 Lời cảm ơn Em xin đặc biệt bày tỏ lòng biết ơn xin trân trọng gửi lời cảm ơn sâu sắc đến thầy giáo PGS.TS Hồ Quang Quý giúp em định hướng đề tài, dẫn tận tình, chu đáo dành nhiều cơng sức ưu cho em trình làm luận văn Em xin phép bày tỏ lòng cảm ơn PGS.TS Đinh Xuân Khoa, PGS.TS Nguyễn Huy Cơng dẫn khoa học q báu giúp đỡ em hoàn thành luận văn Em xin chân thành cảm ơn thầy cô giáo khoa Vật lý, khoa đào tạo Sau đại học trường Đại Học Vinh nhiệt tình giảng dạy, tạo điều kiện thuận lợi giúp đỡ em suốt trình học Xin cảm ơn gia đình, bạn bè đồng nghiệp động viên, tạo điều kiện cho suốt trình học tập nghiên cứu Vinh, tháng 10 năm 2007 Tác giả Võ Thị Thanh Thuỷ Mục lục Trang Mở đầu Chương Tán xạ Raman cưỡng laser Raman 11 1.1 Tán xạ ánh sáng 11 1.2 Tán xạ Raman 13 1.3 Laser Raman 18 1.3.1 Tán xạ Raman cưỡng bức- trình chuyển mức hoạt chất 18 1.3.2 Laser Raman buồng cộng hưởng Fabry-Perot 21 Chương Hệ phương trình tốc độ cho laser Stokes 27 2.1 Phương trình sóng Maxwell hàm bao biến thiên chậm 27 2.2 Phương trình ma trận mật độ 30 2.3 Laser Stokes 36 2.3.1 Hệ số khuếch đại độ phân cực 36 2.3.2 Phương trình trường buồng cộng hưởng 41 2.4 Hệ phương trình cho cơng suất 45 2.5 Hệ phương trình khơng thứ ngun cho laser bơm xung 47 Chương ảnh hưởng tham số lên hiệu suất lượng phát 50 3.1 Quá trình hình thành xung buồng cộng hưởng 51 3.2 ảnh hưởng lượng bơm 52 3.3 ảnh hưởng độ rộng xung bơm 54 3.4 ảnh hưởng dộ dài buồng cộng hưởng 55 3.5 ảnh hưởng hệ số phản xạ gương 56 Kết luận 58 Tài liệu tham khảo 60 Mở đầu Nguồn xạ laser nguồn sáng kết hợp với nhiều tính chất ưu việt như: định hướng, mật độ cơng suất cao đơn sắc Những tính chất ưu việt mở ứng dụng rộng lớn khoa học, công nghệ đời sống hàng ngày Hiệu ứng dụng cao nhu cầu nâng cao phẩm chất chùm tia laser lớn Một nhu cầu mở rộng vùng phổ phát xạ thay đổi bước sóng phát xạ laser Nhiều laser có bước sóng thay đổi nghiên cứu, thiết kế chế tạo dựa sở phổ phát xạ băng rộng phân tử hoạt chất dựa hiệu ứng quang phi tuyến đưa vào sử dụng đời sống Hiệu ứng tán xạ Raman cưỡng hiệu ứng phi tuyến laser Raman quan tâm nghiên cứu năm gần [4],[8],[11],[18],[19],[22] Laser Raman cơng nghệ laser tạo chùm tia laser có bước sóng thay đổi vùng hồng ngoại gần Hoạt động dựa sở tán xạ Raman cưỡng trình bày hình [14] Trong hình 1, mức lương a mức bản, mức b mức dao động mức quay, mức J mức điện tử kích thích Dịch chuyển mức a mức b bị cấm quy tắc lọc lựa lưỡng cực điện Tán xạ Raman xẩy phô tôn tới tác động với phân tử phát phô tôn dịch phía đỏ Phơ tơn gọi phơ tơn Stokes Khi cường độ laser bơm đủ mạnh giá trị ngưỡng xác định ánh sáng Stokes phát khuếch đại đáng kể theo hàm mũ Quá trình gọi tán xạ Raman cưỡng [14] Tuỳ thuộc vào mục đích sử dụng yêu cầu tính chất mà nhiều loại laser Raman khác quan tâm nghiên cứu chế tạo Laser Raman sử dụng hoạt chất khí H áp suất cao cho cơng suất lớn với kích thước lớn, song khó tạo buồng khí sử dụng laser bơm YAG:Neodym có kích thước lớn giá thành cao [2] C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an Laser Raman với tinh thể phi tuyến có kích thước lớn LiNbO 3, BaNbMnO3 phát bước sóng nhiều bậc tần số dao động cho công suất lớn, song giá thành cao [2] Trong năm gần đây, từ cơng nghệ chế tạo tinh thể bán dẫn với kích thước bé tinh thể bán có cấu trúc na nơ laser Raman bán dẫn ưu tiên phát triển mạnh [11] Souza sử dụng ống Các bon có , kích thước nanơ môi trường tán xạ cưỡng cho laser Raman Môi trường tán xạ cấu trúc giếng lượng tử xếp thành mảng trở thành hoạt chất laser Raman có kích thước cực nhỏ Xu hướng Laser Raman sợi quang phát triển mạnh công nghệ thông tin quang Laser phát xạ trực tiếp sợi quang mà không cần đến hệ thống lái tia vào sợi quang Những nghiên cứu lý thuyết thực nghiệm ứng dụng laser Raman sợi quang công bố tấp nập năm đầu kỷ 21 [4],[8] Song song với nghiên cứu thực nghiệm nghiên cứu lý thuyết nhằm tìm điều kiện để tối ưu hố tính chất chùm laser Raman [15] Một tính chất cần phải nâng cao cơng suất phát mà suy đến hiệu suất phát Một laser có hiệu suất phát cao mang lại cho nhiều lợi ích: tiết kiệm kích thước hoạt chất, giảm cơng suất bơm, kéo theo giảm kích thước laser Cũng laser cổ điển mà biết, hiệu suất phát phụ thuộc vào tham số hệ số khuếch đại hoạt chất, chiều dày hoạt chất, công suất nguồn bơm, chiều dài buồng cộng hưởng hệ số phản xạ gương cấu thành buồng cộng hưởng [13] Bằng lý thuyết Meng nghiên cứu trình phát ổn định cho laser Raman liên tục [14],[18] Tuy nhiên laser hoạt động theo nguyên lý tương tác phi tuyến ngồi hiệu ứng phi tuyến đóng góp tích cực vào việc nâng cao hiệu suất kéo theo Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an hiệu ứng liên quan gây nên trình tiêu cực làm suy giảm hiệu suất Laser Raman laser Hơn laser Raman liên tục-bơm laser liên tục, cường độ bơm không thay đổi theo thời gian trình phát ổn định xác định từ thiết kế ban đầu Điều khơng hồn tồn trùng hợp laser bơm xung ngắn Với xung bơm ngắn, cơng suất bơm thay đổi nhanh thời gian ngắn Vì cơng suất bơm thay đổi thời điểm thời gian xung bơm nên hiệu ứng phi tuyến gây công suất bơm lớn xuất Sự xuất hiệu ứng ảnh hưởng đến hiệu suất phát laser Trong laser Raman phát tần số Stokes hiệu ứng tiêu cực liên quan đến hiệu suất hiệu ứng phát tần số antiStokes Trong luận văn giả thiết laser Raman sử dụng hoạt chất sợi quang cấy thêm H2 chứa buồng cộng hưởng có chiều dài L hai gương có hệ số phản xạ Rp(s) bơm laser có bước sóng 1,06ỡm Buồng cộng hưởng khuếch đại sóng tần số Stokes tần số bơm Trên sở hệ phương trình tốc độ Meng dẫn ra, đưa hệ phương trình khơng thứ ngun sở sử dụng biểu diễn lượng xung bơm dạng Gauss Bằng cách áp dụng thông số thực nghiệm, nghiên cứu ảnh hưởng thông số lên hiệu suất laser Raman Từ rút điều kiện tối ưu cho hiệu suất lượng laser Raman Trước vào trình bày vấn đề nêu trên, giới thiệu cấu trúc luận văn sau: Chương giới thiệu tổng quan tán xạ, tán xạ Raman tự phát, tán xạ Raman cưỡng laser Raman phát tần số Stokes Chương tóm tắt lý thuyết bán cổ điển laser Raman Mục tiêu đưa hệ phương trình tốc độ cho biên độ trường, hệ phương trình Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an cho công suất xạ Phần cuối chương trình bày hệ phương trình tốc độ không thứ nguyên cho trường hợp bơm xung Chương trình bày trình hình thành xung buồng cộng hưởng Fabry-Perot khảo sát ảnh hưởng thông số như: hệ số khuếch đại Raman, lượng xung bơm, độ rộng xung bơm, chiều dài buồng cộng hưởng hệ số phản xạ gương lên hiệu suất phát laser Raman Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an Chương I Tán xạ Raman cưỡng laser Raman 1.1 Tán xạ ánh sáng: Khi chiếu chùm ánh sáng xuyên qua khối chất suốt ngoại trừ chân khơng, ln ln có phần lượng chùm ánh sáng tới bị tán xạ theo tất hướng khác Hiện tượng gọi tán xạ ánh sáng Khi chiếu chùm sáng vào mơi trường vật chất xảy kiểu tán xạ sau: Tán xạ Rayleigh: Hiệu ứng nguyên nhân thăng giáng địa phương mật độ phân tử môi trường chất lỏng khí Giả sử mơi trường bao gồm phân tử, nguyên tử đồng phân bố chiết suất vĩ mô môi trường đồng cân nhiệt Với điều kiện đó, ta chọn thể tích nhỏ với tập hợp có kích thước lớn kích thước phân tử, nhỏ bước sóng ánh sáng, tìm số phân tử chứa thể tích nhỏ thăng giáng ngẫu nhiên chuyển động tịnh tiến va chạm nhiệt phân tử Điều kéo theo thăng giáng ngẫu nhiên mật độ địa phương chiết suất kích thước nhỏ nhiều so với bước sóng ánh sáng Do quan sát tán xạ Rayleigh mơi trường tinh khiết Đối với q trình tần số ánh sáng tán xạ tần số ánh sáng tới cường độ ánh sáng tán xạ tỉ lệ nghịch với luỹ thừa bước sóng ánh sáng tới [18], nghĩa là: Is(ở)= Io(ở) 4 Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an Tán xạ Raman: Hiệu ứng sinh điều biến nhiệt độ phân tử nguyên tử môi trường.Trong trường hợp phân tử riêng lẻ trung tâm tán xạ độ phân cực cảm ứng điều biến chuyển động quay dao động phân tử.Kết điều biến chu kỳ tần số ánh sáng tán xạ bị dịch chuyển so với tần số ánh sáng tới Tán xạ Raman quan sát tất mơi trường (khí, lỏng, rắn) bao gồm phân tử Tần số dịch chuyển tán xạ xác định tần số chuyển động nội phân tử Đối với đa số nghiên cứu tán xạ Raman, chuyển động dao động phân tử chế kết tần số dịch chuyển nằm khoảng từ (102-103) cm-1.Đối với môi trường tán xạ, phụ thuộc bước sóng cường độ tán xạ Raman theo công thức: Is(ở’)= Io(ở)  o '3 ở’ bước sóng tán xạ dịch chuyển Tán xạ cánh Rayleigh: tán xạ thăng giáng bất định hướng hạt phân tử không đẳng hướng Đặc điểm tán xạ tần số trung tâm ánh sáng tán xạ tần số ánh sáng tới đơn sắc đó, có mở rộng phổ thêm vào hai phía vạch phổ ánh sáng tới Do dạng phổ gọi tán xạ cánh Rayleigh Tán xạ Brillouin: Đây hiệu ứng tán xạ ánh sáng gây dao động âm môi trường Trong số kiểu mơi trường quang (khí, lỏng, rắn) ln ln có dao động nhiệt tự phát, mà nhìn thấy dãy sóng âm đàn hồi với tần số hướng lan truyền khác Các sóng âm gây điều biến tuần hồn mật độ theo khơng gian thời gian môi trường xuất tần số dịch chuyển tán xạ ánh Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 10 sáng Đặc điểm đáng ý hiệu ứng tần số dịch chuyển ánh sáng tán xạ phụ thuộc vào góc tán xạ, nghĩa là:      '  2 n0  Va sin c  , ' tần số ánh sáng tới ánh sáng tán xạ, n0 chiết suất tuyến tính mơi trường, Va vận tốc sóng âm mơi trường cuối ố góc tán xạ xác định góc chùm ánh sáng bơm hướng truyền ánh sáng tán xạ khảo sát Thông thường, dao động đàn hồi tự phát môi trường yếu, tần số dịch chuyển cực nhỏ (  10-1 cm-1) Khi quan sát tán xạ Brillouin khó, trước sử dụng laser 1.2 Tán xạ Raman Khi chiếu chùm xạ đơn sắc vùng khả kiến qua dung dịch keo, quan sát dung dịch theo phương thẳng góc nhận thấy ánh sáng tới phần bị tán xạ Trung tâm tán xạ hạt lơ lửng dung dịch Khi thay dung dịch keo dung dịch đồng dùng kính quang học quan sát người ta phát hiện tượng Rayleigh nhận thấy tần số ánh sáng tán xạ tần số ánh sáng kích thích ban đầu Cho nên tượng gọi tán xạ Rayleigh Vào năm 1928, Raman (ấn Độ), phát thêm chùm tán xạ, xạ có tần số tần số xạ kích thích ban đầu cịn có xạ có tần số lớn nhỏ Người ta gọi tượng hiệu ứng Raman hay tán xạ Raman tự phát Khi chiếu chùm xạ vào kính ảnh nhận dải vạch khác nhau, gọi phổ Raman Trong phổ Raman có vạch đậm giữa, có tần số o tần số xạ kích thích, cịn hai bên vạch đối xứng có tần số lớn Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 45 Trước dẫn phương trình tốc độ khơng thứ ngun, giả thiết thời gian sống phô tôn buồng cộng hưởng sóng bơm sóng Stokes Trong thực tế ta chọn tham số thiết kế buồng cộng hưởng cho thoả mãn điều kiện sau  p   s   ep   (2.80) Thay (2.79), (2.80) vào (2.72) ta nhận được: P p t    Pp t    8 p  k p b  Ps t    Ps t   G  Ps t Pp t  E ln  8 p  b ks    ln 2t     Pp t  exp           (2.81) G  Ps t Pp t  Đặt tham số không thứ nguyên sau [1] - x  t chuẩn hố thời gian theo thời gian sống phơ tôn buồng cộng hưởng; Pp - E  Y1 ; Ps  Y2 E chuẩn hố cơng suất theo cơng suất trung bình xung bơm; - 8 p  k p b ks G E   ; 8 p  b G E   chuẩn hoá hệ số khuếch đại theo tổng lượng xung bơm; -    chuẩn hoá độ rộng xung bơm theo thời gian sống phô tôn buồng cộng hưởng Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 46 Thế tham số chuẩn hố, hệ phương trình (2.81) trở thành hệ phương trình khơng thứ ngun sau   ln x    ln   Y1  Y1  Y1Y2  Y1 exp              Y2  Y2  Y1Y2  (2.82) Giải hệ phương trình (2.82) với tham số chuẩn hố ta tìm giá trị Y1và Y2 Hơn ta nghiên cứu phụ thuộc xung phát vào tham số tìm giá trị tối ưu cho laser Stokes Kết luận Trong chương nghiên cứu lý thuyết bán cổ điển cho laser phát sóng Stokes.Từ đưa hệ phương trình tốc độ khơng thứ ngun cho công suất đại lượng đo thực nghiệm tham số chuẩn hoá theo lượng độ rộng xung Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 47 Chương III Ảnh hưởng tham số lên hiệu suất lượng phát Để khảo sát ảnh hưởng tốc độ trường bơm lên trường laser Stokes, giải hệ phương trình (2.82) phương pháp số Runger-Kuta ngơn ngữ lập trình PASCAL Bài tốn xét cho trường hợp hoạt chất Raman có thơng số đặc trưng sau (ví dụ phân tử hoạt chất Raman H2 nhiệt độ 250C 10atm): bước sóng thay đổi từ sóng bơm sang sóng Raman là: 1060 → 1550 nm, tương ứng với tần số: p = 2c/1060 x 10-9 s = 2c/1550 x 10-9; hệ số khuếch đại Raman tâm vạch là: g = 1,5.10-7 m/W; hệ số dập tắt dao động: ab /2 = 250 MHz; độ điều hưởng photon: /2  + 0,5 GHz; mật độ phân tử: N = 2.4.1026 m-3 ; số liên kết : ds  6.0.10-8 m2Hz/V2; chiết suất hoạt chất sóng Stokes sóng bơm: ns  np  Giả thiết tất tâm hoạt nằm trạng thái điều kiện cân nhiệt: Deq  1; tốc độ suy giảm mật độ cư trú: ab/2  10 kHz độ dày hoạt chất là: l = 0,04m Hoạt chất đặt buồng cộng hưởng Fabry-Perot có thơng số sau: hệ số phản xạ gương sóng Stokes: R1(2)s = 0,9999; hệ số phản xạ gương sóng bơm: R1p = 0,9; R2p= 0,9999 ; chiều dài buồng cộng hưởng: L = 0,1m; bán kính cong gương: r = 0,5m ta tính đươc tham số đồng tiêu: bs  L2r  L   0,3m ; diện tích mặt thắt chùm tia buồng cộng hưởng A = 12.3x10-4m2; Xụng laser có lượng W thay đổi khoảng (0,5 ữ8,5.10-5)J thời gian xung khoảng ụ=10ps 3.1 Quá trình hình thành xung buồng cộng hưởng Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 48 Sử dụng tham số giả thiết vào phương trình (2.82) giải phương pháp số Runger-Kuta bậc bốn, ta tìm trình hình thành xung trường bơm trường Stokes buồng cộng hưởng 3.1 Cơng suất BCH/ Pmax hình -30 -20 -10 10 20 30 [ps] Hình 3.1 Động học xung buồng cộng hưởng Qua hình ta có nhận xét sau 1) Xung sóng bơm buồng cộng hưởng xuất trễ so với xung bơm khoảng thời gian định Điều giải thích q trình hấp thụ tán xạ Reyleigh Sau truyền qua gương thứ (gương vào) sóng bơm bị hấp thụ môi trường hoạt chất Các phô tôn trường bơm bị hấp thụ tồn mức kích thích trung gian thời gian Sau thời gian phơ tơn thứ cấp Rayleigh phát xạ Sự tồn trường có tần số trường bơm buồng cộng hưởng hệ trình tán xạ Rayleigh Lẽ đương nhiên xạ tán xạ xuất chậm xạ hấp thụ (tức xạ bơm) Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 49 2) Xung sóng Stokes xuất sau xung bơm buồng cộng hưởng gần đạt cực đại Như ta biết cường độ tán xạ Rayleigh mạnh cường độ tán xạ Raman (Stokes) [21] Khi công suất sóng bơm cịn yếu tán xạ Rayleigh chủ yếu thắng Cho đến công suất bơm đủ mạnh tán xạ Rayleigh bão hoà tán xạ Raman khuếch đại Mặt khác xạ Rayleigh nhân tố kích thích tán xạ Raman phát sóng Stokes 3) Q trình hình thành xung buồng cộng hưởng laser Stokes có đặc trưng tương tự trình hình thành xung q trình trộn ba sóng phát tần số hiệu [20] So sánh với trình phát tần số hiệu sóng bơm ngồi buồng cộng hưởng sóng bơm, sóng Rabi buồng cộng hưởng sóng đệm sóng Stokes sóng tín hiệu Sự tồn sóng Rayleigh xem trình ngược tương tác ba sóng phát tần số trừ Những vấn đề tham khảo cơng trình Boyd [10] 3.2 ảnh hưởng lượng bơm lên hiệu suất Sau giải phương trình (2.82) ta xác định công suất tức thời xạ Stokes buồng cộng hưởng (xem hình 3.1) Sử dụng biểu thức biến Y2 lấy tích phân tồn thời gian xung ta tính lượng sóng Stokes buồng cộng hưởng Khi hiệu suất sóng Stokes phát ngồi buồng cộng hưởng tỉ số lượng sóng Stokes phát ngồi buồng cộng hưởng lượng xung bơm tính theo biểu thức sau:  T2 s   P dt S  E Hiệu suất phát sóng Stokes yêu cầu quan trọng laser Stokes Điều khiển nâng cao hiệu suất trình thay đổi Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 50 tham số thiết kế buồng cộng hưởng xung bơm Một tham số điều khiển lượng xung bơm Đây tham số ảnh hưởng lớn đến trình tương tác trường bơm trường Stokes Hiệu suất phát [%] hoạt chất Tham số chuẩn hoá ỏ [khơng thứ ngun] Hình 3.2 ảnh hưởng hệ số khuếch đại lên hiệu suất lượng phát Để thấy ảnh hưởng khảo sát hiệu suất theo lượng xung bơm E (hay hệ số khuếch đại Raman) thơng qua tham số chuẩn hố ỏ Kết tính tốn trình bày hình 3.2 Qua ta thấy với độ rộng xung xác định hiệu suất tăng theo lượng bơm (hay tăng theo tham số ỏ) Tuy nhiên lượng bơm lớn hiệu suất có xu ổn định Khi lượng xung bơm nhỏ, phần lượng xung bơm trao cho sóng Stokes Hiệu suất tăng dần lượng xung bơm tăng Tuy nhiên lượng xung Stokes đủ lớn q trình trao lượng từ cho sóng đối Stokes (khơng khuếch đại) xảy trở nên bão hoà 3.3 ảnh hưởng độ rộng xung bơm Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an Hiệu suất phát [%] 51 Độ rộng xung bơm ps Hình 3.3: ảnh hưởng độ rộng xung bơm lên hiệu suất lượng phát Ngoài lượng xung bơm cơng suất xung ảnh hưởng đến q trình phát laser Stokes Trong trường hợp lượng xung bơm khơng đổi, thay đổi độ rộng xung thay đổi cơng suất Do hiệu suất phát laser Stokes phụ thuộc vào độ rộng xung Trong hình 3.3 khảo sát phụ thuộc hiệu suất vào độ rộng xung thay đổi từ ụ=10ps đến 20ps.Từ hình 3.3 ta thấy rằng, trường hợp lượng xung bơm không đổi mà độ rộng xung giảm dần cơng suất tăng Ngồi độ rộng xung Stokes giảm theo Điều dẫn đến công suất xung Stokes tăng theo Khi cơng suất xung Stokes đủ lớn q trình trao phần lượng cho sóng đối Stokes xảy Do lượng xung Stokes giảm hiệu suất lượng giảm Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 52 Hiệu suất phỏt Stokes [%] 3.4 ảnh hưởng dộ dài buồng cộng hưởng Độ dài buồng cộng hưởng(mm) Hỡnh 3.4: ảnh hưởng độ dài buồng cộng hưỏng lên hiệu suất lượng phỏt Độ dài buồng cộng hưởng tham số thiết kế quan trọng laser Thay đổi độ dài buồng cộng hưởng thay đổi thời gian sống photon Thời gian sống photon buồng cộng hưởng ảnh hưởng trực tiếp đến hiệu suất laser Laser Stokes khơng nằm ngồi quy luật Hiệu suất lượng phát phụ thuộc vào độ dài buồng cộng hưởng, thay đổi khoảng từ 10 mm đến 60mm tính tốn trình bày hình 3.4 Qua ta nhận thấy khoảng ngắn định độ dài buồng cộng hưởng hiệu suất giảm không đáng kể Khi tăng độ dài buồng cộng hưởng thời gian sống photon buồng cộng hưởng tăng lên, hiệu suất tăng dần Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 53 Hiệu suất phỏt Stokes [%] 3.5 ảnh hưởng hệ số phản xạ gương Hệ số phản xạ gương Hình 3.5 ảnh hưởng hệ số phản xạ gương lên hiệu suất lượng phát Thay đổi hệ số phản xạ (truyền qua) hai gương làm thay đổi mát trường, thời gian sống photon buồng cộng hưởng Cũng trên, hệ số phản xạ hay truyền qua gương tác động mạnh đến thời gian sống photon buồng cộng hưởng tất yếu ảnh hưởng đến hiệu suất phát Điều thấy rõ hình 3.5 tính tốn với hệ số phản xạ gương sóng Stokes thay đổi từ 0,9 đến 0,999 Qua ta thấy hiệu suất thay đổi phụ thuộc vào hệ số phản xạ gương Điều hiểu cách tường minh thông qua hệ số truyền qua công thức Tuy nhiên tồn giá trị tối ưu hệ số phản xạ (trong vùng lõn cận 0,945) cho hiệu suất cực đại Điều hoàn toàn phù hợp với điều kiện mát tối ưu [23] Khi tăng hệ số phản xạ tức giảm Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 54 lượng ngồi kéo theo giảm hiệu suất Ngược lại giảm hệ số phản xạ, tức tăng lượng phát kéo theo giảm lượng buồng cộng hưởng giảm hiệu ứng khuếch đại Raman cưỡng Kết luận Bằng hệ phương trình tốc độ không thứ nguyên xây dựng sở hàm xung bơm chuẩn hoá theo lượng độ rộng xung, khảo sát trình hình thành xung trường Stokes buồng cộng hưởng Trên sở khảo sát ảnh hưởng tham số thiết kế lượng xung, độ rộng xung, độ dài buồng cộng hưởng, hệ số phản xạ gương lên hiệu suất phát laser Stokes Kết cho định hướng cho việc thiết kế chế tạo laser Stokes sau Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 55 Kết luận chung Luận văn tập trung nghiên cứu tìm hiểu tượng tán xạ Raman tự phát, tán xạ Raman cưỡng laser Raman Xuất phát từ khái niệm vật lý bản, luận văn xây dựng lý thuyết khái niệm, mối liên quan có tính nguyên lý hoạt động trình tán xạ Raman cưỡng đặc biệt laser Raman Những kết luận văn tổng kết điểm sau Đã tổng quan tán xạ, tán xạ Raman tự phát, tán xạ Raman cưỡng laser Raman phát tần số Stokes Tham khảo phương pháp xây dựng hệ phương trình tốc độ cho biên độ trường buồng cộng hưởng để xây dựng hệ phương trình tốc độ cho cơng suất trường, đại lượng vật lý khảo sát thực nghiệm Đưa hệ phương trình tốc độ cho biên độ trường, hệ phương trình cho cơng suất xạ, hệ phương trình tốc độ khơng thứ nguyên cho trường hợp bơm xung giải hệ phương trình tốc độ nhờ phương pháp Runger-Kuta ngơn ngữ lập trình PASCAL Nghiên cứu trình hình thành xung buồng cộng hưởng Fabry-Perot khảo sát ảnh hưởng thông số như: hệ số khuếch đại Raman, lượng xung bơm, độ rộng xung bơm, chiều dài buồng cộng hưởng hệ số phản xạ gương lên hiệu suất phát laser Raman Như nói rằng, nội dung luận văn giải tốt yêu cầu mà đề tài đặt Tuy nhiên cịn nhiều thơng số ảnh hưởng đến hiệu suất lượng phát laser Stokes bơm xung mà giới hạn khuôn khổ Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 56 luận văn hạn chế thời gian đề tài chưa đề cập tới Nếu có điều kiện chúng tơi tiếp tục nghiên cứu phát triển mở rộng đề tài Một số kết đề tài đăng tạp chí: “Nghiên cứu khoa học kỹ thuật công nghệ quân sự"số 18 tháng năm 2007 bài: “Tối ưu tham số chuẩn hóa cho Laser Stokes” Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 57 Tài liệu tham khảo Tiếng việt C T Lê, (2002), ảnh hưởng tham số phân tử, buồng cộng hưởng nguồn bơm lên chế độ hoạt động laser màu bơm xung, Luận án TS, ĐH Vinh H.Q.Quý (2005), “Nghiên cứu thiết kế chế tạo đo xa laser bước sóng 1.54ỡm tần lặp cao”, KC.01-25 H.Q.Quý (2005), “Laser rắn, công nghệ ứng dụng”, NXB ĐHQG Tiếng Anh A G Souza Fihlo (2004), “Stokes and anti-Stokes Raman Spectra of small-diameter isolated carbon nanotubes”, Phys Rev A69, p 115428-1 A E Siegman,(1986), Lasers, University Science Books A Yariv, Quantum Eletronics John Willey and Sons, third ed., 1989 E Hecht,(2002), Optics Addison-Wesley, 4th ed E.A.Kuzin et al (2005), “Intra-pulse Raman frequency shift versus conventional Stokes generation of diode laser pulses in optical fiber”, Optics Express Vol.13, No.9, p 3388 G C Herring, M J Dyer, and W K Bischel, “Temperatune and density dependence of linewiths and line shifts of the rotational Raman lines in N2 and H2 ,“ Phys Rev A, vol.34 pp.1944-1951,1986 10 G D Boyd et al, (1969),”Optimization of the stimulated Raman scattering threshold,” IEEE J Quan Electron., vol.5, pp.203-206 11 Gang L Liu and Luke P Lee (2005), “Nanowell surface enhanced Raman scattering arrays fabricated by solf-lithography for label-free Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 58 biomolecular detections in integrated microfluidics”, Applied Phys Letters 87, p 074101 12 J.K Brasseur, (1998), “Construction and noise studies of a continuouswave Raman laser,” PhD thesis, Montana State University 13 J.K.Brasseur et al, (2000), “Continuous tuning characteristics of a cw Raman laser in H 2,” J Opt Soc Am B, vol 17, p 1229 14 L S Meng (2002), “Continuous-wave Raman laser in H2: Semiclassical Theory and Diode-pumping Experiments”, Ph.D.Thesis, Bozeman 15 M.G Raymer and L.A Westling (1985), “Quantum theory of Stokes generation with a multimode laser”, Vol.2, No.9, p.1417 16 I L Fabelinski Molecular Scattering of light, Plenum Press, New York (1978) 17 P.A Roos, (2002), “The diode-pumped cw Raman laser: classical, quantum and thermo-optic fundaments.” PhD thesis, Montana State University 18 P.A.Roos et al (2003),”Quantum theory of far-off-resonance continuous –wave Raman laser: Heisenberg-Langevin approach”, Phys Rev A68, p.013802 19.T J Kippenberg et al (2004), “Ultralow-threshold microcavity Raman laser on a microelectronic chip”, Optics Express Vol.29, No.11, p.1224 20 T.B.Chu et at, (1998), Comm in Phys Vol.8, No.2 21 Z Kecki (1968), “Podstawy spektroskopii molekularnej,” PW, Warszawa 22 V.M Malkin et al (2000), “ Stimulated Raman Scattering of Rapidly Amplified Short Laser Pulses”, Phys Rev Lettets, V.85, No.19, p.4068 23 .L.V.Taracov, Nonlinear Optics, “Mir”, Moscov (1982) Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn