Ước tính sức chịu tải động cực hạn của móng nông trên nền đất yếu bằng phương pháp tiếp cận phương pháp tựa tĩnh, cân bằng giới hạn và động lực họ

JOMC 144 ả ọ ệ ạ ậ ệ ự ậ ố ả ả năng chị ự ủ ế ấ ở Adapazari đượ ể ệ ằm để ế ận xác định đúng đắ ứ ị ả ự ạ ổn đị ầ ển độ ờ ủ ộ ố ế ố trong đó cầ ệ ố ọ như biên độ ả ả ờ ụ ủa xung và độ ạ ề ứ ấ ế ạ ủa đ[.]

7K{QJWLQYjJLảLSKiSNKRDKọFF{QJQJKệ 7ạSFKt9ậWOLệXYj;k\GựQJ7ậSVố ƯớFWtQKVứFFKịXWải độQJFựFKạQFủDPyQJQ{QJWUrQQền đấW\ếXEằQJ phương pháp  WLếSFậQphương pháp tựa tĩnh, cân bằQJJLớLKạQYj độQJOựFKọF  /r%ảR4XốF ĐạLKọF[k\GựQJ0LềQ7k\  7Ừ.+2É 7ảLWUọQJđộQJ ĐộQJđẩW   6ứFFKịXWảLđộQJFựFKạQ 7Ð07Ắ7 7tQKWRiQWKLếWNếNếWFấXPyQJF{QJWUuQKFKịXWảLWUọQJYjảQKKưởQJVựKyDOỏQJFủDQềQđấWOjYấQ đềđmWKXK~WFiFQKjQJKLrQFứXWURQJQKLềXQăP/मWKX\ếWWtQKWRiQ[iFđịQKVứFFKịXWảLđộQJFựF KạQFủDPyQJSKầQOớQSKkQWtFKđểWKLếWNếPyQJQ{QJGướLWảLWUọQJđịDFKấQGựDWUrQJLảđịQKUằQJ 0yQJQ{QJ FiFYQJKưKỏQJWURQJđấW[ả\UDGọFWKHREềPặWKưKỏQJFKịXWiFGụQJWảLWUọng tĩnh, đk\OjWLếSFậQ JLảtĩnh ThựFWếđểWtQKWRiQVứFFKịXWảLGướLWiFđộQJFủDđịDFKấQWK{QJWKườQJWăQJOrQPộWKệVố WKHRNKX\ếQQJKịWURQJPộWVốTX\FKXẩQWUrQWKếJLớL9jPộWYjLQKjQJKLrQFứXđmSKiWWULểQFiF KệVốVứFFKịXWảLđộQJ1F1T1GướLWảLWUọQJđộQJđểWKLếWOậSPộWP{KuQKWRiQKọFQKằP[iFđ ịQKướFWtQKVứFFKịXWảLFựFKạQGựDWUrQJLảđịQKUằQJOựFđịDFKấQFyEảQFKấWOjWựa tĩnh đồQJWKờL WKHRSKươQJSKiSđộQJOựFKọFFy[pWđếQWăQJWKrPEởLNKốLOượQJđấWUXQJ%jLEiRWUuQKEj\WLếSFậQ SKươQJSKiSWtQKWRiQWKLếWNếPyQJQ{QJFKịXWảLWUọQJđộQJWKHRFiFSKươQJSKiSWựa tĩnh, cân bằQJ JLớLKạQYjđộQJOựFKọF (@7tQKWRiQVứFFKịXWảLFựFKạQFủDPyQJQ{QJWUrQ QềQFiWFKịXWảLWUọng độQJYớLJyFQội ma sát theo đềQJKịFủD9HVLF  >@ theo phương trình , nhiên chưa xác trườQJKợSQềQFiWFKịXWảLWUọng động đấWEịKyDOỏQJ động=  − 20  Phương pháp cân bằQJJLớLKạQ ETKOL–NKRảQJFiFKFủDJLớLKạQFắWNKTXOWWiFGụQJOrQOiWWKứi đếQ WkPWkPFủa đườQJWUzQPặt trượW EZKL–NKRảQJFiFKFủDOựFTXiQWtQKNK:LWiFGụQJOrQOiWWKứ i đếQWkPFủa đườQJWUzQPặt trượW 0{PHQNKiQJtrượWdo cường độFắW6LWiFGụQJGọc theo đáy củDFiF OiWFắt xác địQK ntot  ntot c.xi ntot  +  Ni tgi   M khaù= R= Si R    ng trượt  cos i =i = i i1=  với: L–góc đáy lát thứ i;  1LVựSKkQEốứQJVXất tác động lên đáy củDOiWFắWWKứLWKHR Bishop (1955) phương trình cân bằQJWKHRphương đứQJWDFy = Ni  Ni =  qult xi + Wi (1 − k v ) − c.xi tg i  n  n1 cos i + sin  i tgi Wi (1 − k v ) − c.xi tg i cos i + sin  i tgi n1 +  i  ntot    +uQK&KLDOiWPặt trượt đáy móng. JOMC 148 7K{QJWLQYjJLảLSKiSNKRDKọFF{QJQJKệ 7ạSFKt9ậWOLệXYj;k\GựQJ7ậSVố ĐiềXNLệQPyQJổn địQKNKLFKịu tác độQJFủDWảLWUọng độQJWừ =  n, H kn C f cos(2n − 1) phương trình Yjđểta có phương trình FkQEằQJ Mđộng = Mkháng trượt    ntot ntot ntot    n1 Wi (1 − k v ) − c.xi tgi ntot Wi (1 − k v ) − c.xi tgi   c.xi −   W=     i (1 − k v ) b wi +  k h Wb i whi − R  cos  cos i + sin  i tg i cos i + sin  i tg = = 1 i i  i  −  i 1= q  n1 n1 n1    n1 xi   n1 xi −  xi bqli −  k hi xi bqhli    − xi bqli −  k hi xi bqhli    Rtg    i tg i =i Rtg  i =i = i cos i + sin= =    i cos i + sin  i tg =   =i ult n1  D f  San     2H  g   n,V =  n, H  DướLWảLWUọQJQJRjLErQWUrQWạRUDPặt trượWKỏQJFủDFủa đấW WKHRFXQJHGFIJđượFKLểQWKị+uQKYjVứFFKịXWảLFựFKạQNKLFKịX WảLWUọng độQJFyGạQJ 2.5 Phân tích độQJOựFKọF        B     B   B qult = c  Nc   n,H   f ( )   f ( )  +  B  N   n, H   f ( )  + q  N q   n, H   c     q       B 2    YớLI WJWJ 7ảLWUọQJFKRSKpSFủDPyQJNKLFKịXWảLWUọng động đấW qallow KD\   cN c + qN q +  BN  qallow,tónh =  3 n , H  Bf ( ) =  3 n , H  Bf ( )  FS FS        5tg 45 +  + 2tg2  45 +      D f   San     2 2  ZI     3kn   B    cos ( 2n − 1) 2H   g     2R        N M qallow =    F Zf trong đó: 1WảLWUọQJWừErQWUrQNếWFấXWUX\ềQ[XốQJPyQJ )GLệQWtFKPyQJ 0–P{PHQWạLPyQJWừErQWUrQWUX\ềQ[XốQJ =I–mơ đun móng.  +uQK0yQJFKịXWảLWUọng độQJYớLJLDWốFWạLQền đá cứQJ KL[ảra động đấWJk\ELếQGạQJQền đấWWK{QJTXD“trườQJWựGR” IUHHILHOGtương ứQJFKXNu7khi đóta xác định đượFFiFKjPGiQJ n cos(2n − 1) =  z  2H Ta xác địQKGịFKFKX\ểQNKL[ảy dao độQJWại độVkX]  2H &I–QKkQWốPmVốSKụWKXộFYjRYQJWtQKYjKệVốứQJ[ử Fủa đấWQềQ>@  VứFFKịXWảLFủa móng nơng tăng độO~QQJKLrQJFủDNếWFấXPyQJ 3KầQOớQWậSWUXQJFiFWKjQKSKần đáng kểnhư: lựFTXiQWtQKJk\UD EởL OựF WiF GXQJ QJDQJ ở NếW FấX F{QJ WUuQK Yj WảL WUọng độQJ OjP FKX\ểQYịYjELếQGạQJFủa đấWQền tương tác lên kếWFấXPyQJ đượFWKLếWOậSEởL7HU]DJKL0H\HUKRIYY%jLEiRWLếSWụFxác địQK VứFFKịXWảLFựFKạQFủDPyQJNKLFKịXWảLWUọng động tương ứng dướL Gạng đấWQềQPềm chưa hóa lỏQJYjKyDOỏQJWUrQQền đá cứQJ.KL WtQKWRiQFần đánh giá cẩQWKậQYjNKX\ếQQJKịNKảnăng chịXWảL FủDQềQWKHRWảLWUọQJFKRSKpSYjFựFKạQ 9jJLDWốFQềQWại đáy móng (z = 'I unz kn C f cos(2n − 1) = 6ựSKứFWạp đấWQềQNKLFKịu tác độQJFủa động đấWJk\OjPJLảP Trên sởphương pháp đánh giá khảnăng chịXOựFFủDđất  z  unz = −kn C f cos(2n − 1) đó: NQhệ số tham gia rung động đất, >@ .ếWOXậQ ĐốLYớLPộWVốYQJWKLếWNếWKLếXJLDWốc đỉQKFủDQềQWDFyWKể  Df 2H  +ệVốOực động theo phương ngang phương đứng sau. VửGụng phương pháp tựa tĩnh phương pháp cân bằQJJLớLKạQFKR bướFWKLếWNếcơ sở TrườQJKợSFyJLDWốc đỉQKFủDQềQWDFyWKểVử Gụng phương pháp độQJOựFKọFWtQKWRiQKRặFVửGụng phương pháp JOMC 149 7K{QJWLQYjJLảLSKiSNKRDKọFF{QJQJKệ 7ạSFKt9ậWOLệXYj;k\GựQJ7ậSVố VốJLảLEjLWRiQFKROờLJLải tương tác kếWFấXPyQJYới môi trường đấW PềPViWYớLEjLWRiQWKựFWLễn hơn.  >@ >@ >@ >@ >@ >@ >@ >@ >@ 7jLOLệXWKDPNKảR %XGKX0DQG$O.DUQL$6HLVPLFEHDULQJFDSDFLW\RIVRLOV*pRWHFKQLTXH – &DVWHOOL) 0RWWD(%HDULQJFDSDFLW\RIVKDOORZIRXQGDWLRQVUHVWLQJ RQ D VRLO OD\HU RI OLPLWHG GHSWK 3URFHHGLQJV ,QWHUQDWLRQDO 6\PSRVLXP RQ 6KDOORZ)RXQGDWLRQV3DULV)21'683 &KRZGKXU\,'DVJXSWD63'\QDPLFHDUWKSUHVVXUHRQULJLGXQ\LHOGLQJ ZDOOVXQGHUHDUWKTXDNHIRUFHV,QGLD,QGLDQ*HRWHFK-– &KRZGKXU\ , *KRVK $ 'DVJXSWD 63  6WLIIQHVV GHJUDGDWLRQ DQG GDPSLQJ DXJPHQWDWLRQ RI VRLO XQGHU HDUWKTXDNH ORDGLQJ 2NODKRPD 86$ (OHFWURQ-*HRWHFK(QJ 'DV % 0 DQG 5DPDQD * 9  3ULQFLSOH RI VRLO '\QDPLF VHFRQG HGLWLRQ&HQJDJH/HDUQLQJ (XURFRGH  'HVLJQ RI VWUXFWXUHV IRU HDUWKTXDNH UHVLVWDQFH 3DUW  )RXQGDWLRQVUHWDLQLQJVWUXFWXUHVDQGJHRWHFKQLFDODVSHFWV DUDFD *   $Q ,QYHVWLJDWLRQ LQWR /DUJH 9HUWLFDO 'LVSODFHPHQW ([SHULHQFHGE\WKH6WUXFWXUHVLQ$GDSD]DULGXULQJ$XJXVW(DUWKTXDNH $QNDUD7XUNH\06WKHVLV0LGGOH(DVW7HFKQLFDO8QLYHUVLW\ 5LFKDUGV 5 -U (OPV ' * DQG %XGKX 0  6HLVPLF %HDULQJ &DSDFLW\ RI DQG 6HWWOHPHQWV RI )RXQGDWLRQV -RXUQDO RI *HRWHFKQLFDO (QJLQHHULQJ'LYLVLRQ$6&(9RO1RSS 6KDR 6KHQJMXQ ;LH 'LQJ\L  '\QDPLF HIIHFWLYH VKHDU VWUHQJWK RI VDWXUDWHGVDQG$&7$0(&+$1,&$6,1,&$(QJOLVK6HULHV9R1R >@ 6KHQNPDQ 6 DQG 0FNHH  (  %HDULQJ &DSDFLW\ RI '\QDPLFDOO\ /RDGHG )RRWLQJV 86$ 6SHFLDO 7HFKQLFDO 3XEOLFDWLRQ 1R  $PHULFDQ 6RFLHW\IRU7HVWLQJDQG0DWHULDOVSS >@ :KLWPDQ 5 9 DQG +HDO\  $  6KHDU 6WUHQJWK RI 6DQGV 'XULQJ 5DSLG /RDGLQJV -RXUQDO RI WKH 6RLO 0HFKDQLFV DQG )RXQGDWLRQV 'LYLVLRQ $6&(9RO1R60SS >@