¡ Nhiều tác giả như V.M.Xidenko, L.IL.Goretxki, V.L.Zakharov, K.E.Sumtsik, E.S.Barder... đã, giải phương trình trên với các điều kiện biên khác nhau và đều xem kết cấu áo đường
nhiều lớp như hệ bán không gian đồng nhất (sự thực là chúng ta chỉ quan tâm đến sự phân bố nhiệt độ trong phạm ví áo đường phía trên nên giả thiết này có thể chấp nhận được).
(12-43)
Điều kiện biên thường được sử dụng là xem nhiệt độ bẻ mặt của hệ này biến động theo dạng đao động điều hoà, tức là :
tŒ=0 :T) = tb.mạt Ê En.max: C05 GT 2= 449
trong đó : trụ mại là nhiệt độ trung bình ngày đêm ở bể mặt áo đường ; tn mạx là biên độ dao động nhiệt độ lớn nhất trong ngày tại bể mặt ; œ là tần số dao động nhiệt độ bể mặt trong 1 ngày đêm œ = ) Muốn xác định được các thông số này thì phải quan trắc nhiệt độ bể mặt áo đường hoặc tìm cách tính gián tiếp thông qua các yếu tố khí tượng hoặc các quan hệ hồi quy giữa nhiệt độ t ở bể mặt áo đường với các yếu tố khí tượng. Trong nhiều năm từ 1083 — 1995 G8. Dương Học Hải cùng các cộng sự ở Bộ môn Đường 6tô và đường thành phố trường ĐHXD Hà Nội đã có các đợt quan trắc nhiệt độ bể mặt của áo đường cứng và áo đường mềm. Trên hình 12 - I1 là một ví dụ thực đo diễn biến nhiệt độ bể mặt áo đường
cứng ở Hà Nội. ` AIUÀ dỹ 4 m2 Z dl-g 817XA 6⁄52 Ín max sở
zZ AiSÍ 2 Alôyg AM Aay 29-7 - 227 „g2 ¬ ¬
2 2 4 6 8 JÐÔ 12 14 16 18 20 72
7zZ: 1m /r27/ 2/
(8d zd2b# công (2 2lảm ° („)