3.3. Các tính chất và cá cq trình động học của trường ở trạng
3.3.1. Hamiltonian toàn phần của hệ nguyên tử-trường trong
mơ hình Jaynes-Cummings hai mode
Trong mục này chúng tơi khảo sát tương tác giữa một nguyên tử hai mức hiệu dụng với trường ở trạng thái hai mode được đề xuất là SPAPCS. Hệ tương tác ngun tử-trường trong mơ hình JC hai mode. Trong chương 2, chúng tơi khảo sát các q trình động lượng tử của trường trong trường hợp lý tưởng, đó là mơi trường chứa ngun tử và trường khơng ảnh hưởng đến tương tác nguyên tử-trường. Trong chương này, cùng với việc nghiên cứu các quá trình động học của nguyên tử và trường SPAPCS trong tương tác nguyên tử-trường, ảnh hưởng của mơi trường thực tế đến q trình tương tác cũng được khảo sát thông qua tham số suy giảm γ. Áp dụng
biểu thức (1.48), Hamiltonian của hệ trong mơ hình JC hai mode được viết trong gần đúng sóng quay và bỏ qua hiệu ứng Stark có dạng
ˆ
HJC = ω1ˆa+ˆa+ω2ˆb+ˆb+ωSzˆ +κSegˆ ˆaˆb+ ˆa+ˆb+Sgeˆ , (3.11) trong đó ω là tần số nguyên tử, ω1 và ω2 là các tần số tương ứng của photon mode a và mode b của trường SPAPCS, các toán tử Sˆz, Sˆeg và Sˆge
là các toán tử dịch chuyển nguyên tử, hệ số κ là hằng số tương tác giữa nguyên tử và trường, và các kí hiệu e, g chỉ các mức kích thích và cơ bản của nguyên tử.
Chúng tôi chọn hệ hai vectơ cơ sở trong biểu diễn trạng thái mặc áo |e, n+ q +k, n+l⟩ và |g, n+q + k+ 1, n+ l+ 1⟩, do đó các hàm riêng của tốn tử HJCˆ có dạng ψn± = βn±e, n+q +k, n+l±βn∓|g, n+q +k + 1, n+l + 1⟩, (3.12) trong đó βn± = √1 2 r 1± ∆ ∆n, (3.13) và ∆n = p∆2 + 4κ2(n+q +k+ 1)(n+l+ 1), (3.14) trong đó ∆ là tham số điều hưởng thỏa mãn điều kiền ∆ = ω−(ω1 +ω2).
Trong mơ hình tán sắc, chúng tơi xem tần số của các photon trong khoang không cộng hưởng với tần số nguyên tử, nghĩa là Hamiltonian tương tác được xem như một nhiễu loạn nhỏ. Do đó, Hamiltonian (3.11) trong mơ hình tán sắc trở thành Hamiltonian hiệu dụng có dạng sau [77, 87]
ˆ
Hef f =ω1ˆa+ˆa+ω2ˆb+ˆb+ωSzˆ
+λh(ˆa+ˆa+ 1)(ˆb+ˆb+ 1)|e⟩ ⟨e| − ˆa+ˆaˆb+bˆ|g⟩ ⟨g|i, (3.15) trong đó λ = κ2/∆. Hamiltonian hiệu dụng Hef fˆ có các hàm riêng được xác định trong biểu thức (3.12) tương ứng với các trị riêng sau
En± ≃ω1 n+q+k+1 2 +ω2 n+l+1 2 ±1 2∆±λ(n+q+k+1)(n+l+1). (3.16)