SH1 trở thành: z z zzzz
3.2. Sự phụ thuộc của thành phần E0x vào tần số ω của trƣờng điện từ phân cực thẳng
cực thẳng 0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 4 4.5 5 x 1013 -4 -3.5 -3 -2.5 -2 -1.5 -1 -0.5 0 The frequency (s-1 ) E 0x ( V /m ) confined phonons unconfined phonons
Hình 3.2: Sự phụ thuộc của thành phần E0x vào tần số ω
Hình 3.2 mơ tả sự phụ thuộc của thành phần E0x vào tần số bức xạ của hệ được khảo sát trong điều kiện T= 350K. Từ đồ thị cho thấy:
+ Ở cả 2 trường hợp khi không kể đến ảnh hưởng của phonon giam cầm và có xét ảnh hưởng của phonon giam cầm thì thành phần E0x đều phụ thuộc phi tuyến vào tần số ω của trường điện từ phân cực thẳng và có sự biến đổi đáng kể trong vùng tần số từ 0,5.10^13 – 10^13.
+ Tuy nhiên, khi ω tăng thì E0x cũng biến đổi theo nhưng trong trường hợp có xét ảnh hưởng của phonon giam cầm thì sự biến đổi này nhanh hơn, điều này lại được gây ra bởi thành phần qmk là yếu tố gây nhiễu.
KẾT LUẬN
Bài toán: “Ảnh hưởng của phonon giam cầm lên hiệu ứng radio - điện trong dây
lượng tử hình chữ nhật theo cơ chế tán xạ điện tử - phonon quang với hố thế cao vô hạn” đã được giải quyết và thu được những kết quả quan trọng như sau:
1. Xuất phát từ Hamiltonian của hệ điện tử - phonon quang giam cầm đã thu được phương trình động lượng tử cho điện tử trong dây lượng tử hình chữ nhật với thế cao vơ hạn. Từ đó, xây dựng biểu thức mật độ dịng radio - điện tồn phần qua dây lượng tử và thu được biểu thức giải tích của các thành phần E0x, E0y, E0z.
2. Từ những biểu thức giải tích của các thành phần E0x, E0y, E0z thu được ta thấy: cường độ trường radio - điện phụ thuộc phức tạp và khơng tuyến tính vào tần số của sóng điện từ, nhiệt độ T của hệ, và tham số của dây lượng tử.
3. Các kết quả lý thuyết đã được tính tốn số và vẽ đồ thị đối với dây lượng tử với hố thế cao vô hạn của GaAs/GaAsAl, cho thấy sự khác biệt lớn so với hiệu ứng radio điện trong bán dẫn khối cũng như sự khác biệt giữa hiệu ứng radio điện khi phonon không giam cầm và khi phonon giam cầm, cụ thể là:
+ Trong sự phụ thuộc của thành phần E0x của cường độ trường radio - điện vào tần số Ω ở nhiệt độ 350K thì:
Trong cả hai trường hợp có phonon giam cầm và khơng có phonon giam cầm đều xuất hiện đỉnh cộng hưởng và vị trí cộng hưởng này khơng thay đổi, đều tại Ω = 5,6.1013(Hz).
Thành phần E0x khi có phonon giam cầm thay đổi định tính và độ lớn tăng gấp 8 lần so với khi khơng có phonon giam cầm.
+ Trong sự phụ thuộc của thành phần E0x của cường độ trường radio - điện vào tần số ω của trường điện từ phân cực thẳng ở nhiệt độ 350K thì trong trường hợp có phonon giam cầm độ lớn tăng gấp 2 lần so với trường hợp khơng có phonon giam cầm.