V iệc xử lý các tín hiệu kích thích PSL từ IP được hiển thị trong hình 9 Trong hình 9 (b) là các module xử lý, trong (c) chức năng
chế biến (Dolazza và Poulo 1984) được sử dụng để làm giảm phạm vi năng động của tín hiệu trước số hóa bở
4.8. Sơ đồ kế toán lượng tử
Các tín hiệu tối đa tỷ lệ tiếng ồn (SNR) của bất kỳ hệ thống hình ảnh xảy ra khi x-quang hấp thụ. Nếu SNR của hệ thống hình ảnh về cơ bản xác định ở đây, hệ thống được nói là x-ray nhiễu lượng tử giới hạn trong hoạt động của nó. Chắc chắn SNR được giảm khi tín hiệu đi qua hệ thống. Nó có thể làm cho máy dò x-ray chất lượng hình ảnh cao vì những gì thu được
chuyển đổi nội tại lớn như năng lượng x-ray, ví dụ 50 keV, được chuyển đến nhiều hạt thứ cấp, ví dụ 3 eV photon. Điều quan trọng là các máy dò duy trì một lượng lớn số lượng tử đại diện cho mỗi x-ray, nếu tiếng ồn lượng tử thứ hai là để được giảm thiểu. Một trợ sơ đồ kế toán lượng tử trong việc định vị các bồn rửa lượng tử thứ cấp. Hình 11 minh họa công tác tuyên truyền của các lượng tử thông qua các giai đoạn chuyển đổi CR. Mỗi 50 keV x-ray tương tác trong máy dò sản xuất ~2000 EHP. Tuy nhiên, chỉ một phần nhỏ (~1 / 15) của các ehps là bị mắc kẹt trong một cách mà cho phép họ được photostimulable laser và sản xuất PSL. Trong số này, chỉ là một nửa thực sự kích thích, ví dụ phần xả F = 0.5, và photon PSL phát ra. Đối với một IP với một sự ủng hộ phản chiếu chúng tôi giả định tất cả các photon PSL thoát khỏi IP. Tuy nhiên chỉ ~1 / 3 có thể được thu thập bởi các hướng dẫn ánh sáng và mang đến bộ mặt của PMT nơi ~1 / 4 quang điện tử phát hành. Tính đến tất cả các yếu tố này một hấp thụ x-ray được đại diện trung bình ~5.5 e, tức là tăng hệ thống g = 5,5 electron trên mỗi 50 keV x-ray (2000 × 1/15 × 1 2 × 1/3 × 1/4). May mắn thay, PMT có thể có hiệu quả và đầy đủ khuếch đại 5,5 electron như vậy mà không có tiếng ồn đáng kể hơn nữa được thêm vào. Tiếng ồn vốn có trong ít các electron đại diện cho một đơn x-ray là liên kết yếu nhất tiếng ồn trong hệ thống CR và là bồn rửa lượng tử thứ cấp. Để so sánh, trong sơ đồ kế toán lượng tử cho phẳng bảng DR (hình 11) g bằng 1000. Trong hình 12 có hiệu lực vào chất lượng hình ảnh bằng cách thay đổi g được điều tra. Với g = 1000 mỗi x-quang có đủ lượng tử thứ cấp hình ảnh của mình được mịn màng và đại diện của các mờ đặc trưng của hệ thống. Như g giảm, mỗi x-ray có photon ít dẫn đến sự xuất hiện thô. Kết quả là tiếng ồn điện quang phổ được hiển thị ở phần dưới của con số 12. Như g giảm tiếng ồn của các thứ cấp Quanta
NPSSQ phương pháp tiếp cận, và trong trường hợp g = 1, tương đương với tiếng ồn từ x-quang NPSX. Điều này có ảnh hưởng có hại trên cả hai (0) DQE và như tăng f, DQE (f). Thứ hai tiếng ồn lượng tử là điều hiển nhiên trong các thiết bị hình ảnh x-quang quang học kết hợp (Yaffe và Rowlands 1997), đặc biệt là nơi demagnification quang là đáng kể. Nó đã được nghiên cứu trong bối cảnh của phosphor màn hình cùng với CCD sử dụng sợi quang hình nón (Maidment và Yaffe 1994). Tình hình cũng tương tự như
việc sử dụng phim trong màn hình-phim (Nishikawa và Yaffe 1990). Phim có một DQE quang (0) ~ 1% (Dainty và Shaw 1974) dẫn đến g ~ 20, đó là so sánh với g cho CR. Những tùy chọn có sẵn để tăng g trong CR?