Một cách tƣơng tự, chúng tôi cũng thu đƣợc giá trị các cumulant bậc 1, 2, 3 và
hàm tƣơng quan cumulant của phân tử Cl2. Sự phụ thuộc nhiệt độ đến 800 K của
Khoa Vật lý 32
Hình 3.5. Đồ thị sự phụ thuộc nhiệt độ của cumulant bậc 1 của Cl2.
Có thể dễ dàng quan sát trên hình 3.5, kết quả của PIEP trùng khớp với tính toán của phƣơng pháp nhiễu loạn trong toàn khoảng nhiệt độ 0-800 K. Ở vùng nhiệt
độ thấp T < 100 K, giá trị cumulant bậc 1 tiến dần đến một hằng số và chứa đóng
góp dao động điểm không 1 3
0 4,3.10
Å. Khi nhiệt độ tăng T> 300 K, 1 có xu
hƣớng biến đổi tuyến tính theo nhiệt độ T.
Đối với cumulant bậc 2 của Cl2, kết quả của PIEP tăng nhanh hơn giá trị tính
toán theo lý thuyết nhiễu loạn, đặc biệt ở vùng nhiệt độ cao T> 400 K. Kết quả này
tƣơng tự nhƣ đối với trƣờng hợp của Br2 và đƣợc giải thích do ảnh hƣởng của phi
điều hòa trong tinh thể khi nhiệt độ tăng cao. Ở vùng nhiệt độ thấp, cả hai phƣơng pháp tích phân quỹ đạo và nhiễu loạn đều cho kết quả giống nhau và đều có thể
Khoa Vật lý 33
Hình 3.6. Đồ thị sự phụ thuộc nhiệt độ của cumulant bậc 2 của Cl2.
7
Hình 3.7.Đồ thị sự phụ thuộc nhiệt độ của cumulant bậc 3 của Cl2.
Đối với cumulant bậc 3, kết quả tính toán số (hình 3.7 và 3.8) khẳng định lại
một lần nữa kết luận đã đƣợc đƣa ra trong trƣờng hợp của Br2: phƣơng pháp tích
Khoa Vật lý 34 K). Ở nhiệt độ cao hơn, phƣơng pháp PIEP cho kết quả khá tốt và đã bao hàm ảnh hƣởng phi điều hòa của tinh thể.
Hình 3.8.Đồ thị hàm tương quan cumulant của Cl2.