P t( )= Nµ ρij i j, (2.19)
KẾT LUẬN CHƯƠNG
Các kết quả nghiên cứu trên đây cho thấy rằng, biểu thức giải tích cho hệ số hấp thụ và hệ số khúc xạ của nguyên tử Rb85 được rút ra trong công trình này hoàn toàn phù hợp với các kết quả tính toán số của các tác giả trong công trình [4] trước đây.
Như vậy, với việc sử dụng dạng giải tích, việc khảo sát ảnh hưởng của các thông số của trường laser điều khiển lên các hệ số hấp thụ và hệ số tán sắc được thực hiện một cách dễ dàng. Cụ thể, khi khảo sát sự phụ thuộc của hệ số hấp thụ và tán sắc vào cường độ điện trường, chúng tôi đã chọn lại các giá trị của Ωc(4γ , 7γ và 12γ ) theo [4] và thấy hoàn toàn phù hợp với kết
quả tính toán của nhóm J.Wang. Ngoài ra, với việc điều khiển sự thay đổi của công tua hấp thụ và tán sắc chúng tôi giữ nguyên Ωc và thay đổi các giá trị
của ∆c(−5γ , 0 và 5γ ) thì không tạo thêm các cửa sổ mới và toàn bộ đồ thị có
sự dịch chuyển sang trái, sang phải. Điều này cũng nhận được sự dịch chuyển tương tự khi chúng ta thay đổi các giá trị của ∆c khi ∆c> 0 hay ∆c< 0.
Mặt khác, với cấu hình bậc thang năm mức, với việc chọn các giá trị của của cường độ điện trường như trên, chúng tôi còn thu được 3 cửa sổ trong suốt đối với chùm dò. Độ sâu và độ rộng của các cửa sổ cũng được điều khiển khi chúng tôi thay đổi cường độ ∆c hoặc độ lệch tần ∆c, kéo theo đó là sự
thay đổi về độ dốc trong miền phổ lân cận của mỗi cửa sổ cũng được điều chỉnh.