Luân văn Thạc sĩ - Thông tin | Hanoi University of Science, VNU

THÔNG TIN VỀ LUẬN VĂN THẠC SĨ Họ tên học viên: Nguyễn Đức Vinh Giới tính: Nam Ngày sinh: Nơi sinh: TP Thái Nguyên 07/02/1978 Quyết định công nhận học viên số: 2714QĐ-CTSV ngày 18 tháng 12 năm 2008 Các thay đổi trình đào tạo: Không Tên đề tài luận văn: “Bổ Susy-QCD cho sinh cặp Squark trình hủy cặp e+e- với tham số phức” Chuyên ngành: Vật lý lý thuyết Vật lý toán Mã số:60.44.01 10 Cán hướng dẫn khoa học: TS Phạm Thúc Tuyền – Khoa Vật Lý – ĐH Khoa Học Tự Nhiên 11 Tóm tắt kết luận văn: Lagrangian tương tác quy tắc Feynman MSSM Để thu phổ khối lượng hạt vật lý lý thuyết ta phải tiến hành quy trình tiêu chuẩn phá vỡ đối xứng với giá trị trung bình chân không trường Higgs Ta chọn trung bình chân không hai đa tuyến Higgs sau: H  1   , 0  H2  0    2  với 1,2 thỏa mãn phương trình  e2 2 12   22   mH2   1    S   2  8sin  cos    e 2 2   8sin  cos  1     mH       S1   Điện tích e hạt liên quan đến hệ số liên kết g1,2 thông qua tham số  gọi góc Weinberg e  g1 cos   g sin  Lagrangian tương tác trường quark q trường chuẩn photon (  ), wion, zion gluon ( g ): Lqq  eeq q   qA LqqZ    g q  cos  W  I qL   eq sin  W  PL  eq sin  W PR qZ  g q   CqL PL  CqR PR  q cos  W CqL ,R  I qL , R  eq sin  W g W t   PLb  Wb   PLt     g sTrsa Ga qr  qs LqqW   Lqqg Tương tác siêu đồng hành quark (quark vô hướng) với trường chuẩn Chúng gồm: - Squark-squark-photon   Lqq   ieeq q L*   q L  q R*   q R A     ieeq A  Riq1 R qj1  Riq2 R qj2  q *j   qi   ieeqij A q *j   qi - Squark-squark- Z LqqZ   -   Squark-squark- W  Lqq W  -    ig ig Z  CqL q *L  q L  CqR q R*   q R  cij Z  q *j   qi cos W cos W     ig ig W tL*  bL  W bR*   tR  Riq1 R qj1W tj*  bi  Riq2 R qj2Wb *j   ti 2     Squark-squark-gluon    a a *  *  Lr Lqqg  q Ls  q Rr   q Rs  ig sTrsa ij Ga q *jr   qis    ig s Trs G q   Tương tác trường quark với năm trường Higgs: LqqH  s1q h qq  s2q H qq  s3q A0 q 5q  H  t  s4t PL  s4b PR  b  H  b  s4b PL  s4t PR  t Tương tác squark Higgs boson viết dạng tổng quát sau: LqqH   q L   ˆ  H k  q , q  Gk      Gk  H k q j * qi  q  ij  R * L * R Quark-squark-chargino     Lqq    gt  U1 j PR  YV t j PL   j bL  gt YbV2 j PR   j bR  gb  V1 j PR  YbU j PL   j c tL  gb YtV2 j PR   j c tR  g  j  U1 j PL  YtV2 j PR  tbL*  g  j YbV2 j PL  tbR*  g  j c  V1 j PL  YbU j PR  btL*  g  j c YtV2 j PL  btR*  gt lijb PR  kij PL  j bL  gt YbV2 j PR   j bR     gb  V1 j PR  YbU j PL   j c tL  gb YtV2 j PR   j c tR  g  j  U1 j PL  YtV2 j PR  tbL*  g  j YbV2 j PL  tbR*  g  j c  V1 j PL  YbU j PR  btL*  g  j c YtV2 j PL  btR* Quark-squark-neutralino q q Lqq   gq  f Lkq PR  hLk PL   k0 q L  gq  hRk PR  f Rkq PL   k0 q R  H c  gq  aikq PR  bikq PL   k0 qi  g  k0  aikq PL  bikq PR  qqi* - Quark-squark-gluino a  a  a  a *  a *  Lqqg     g s Trs   qr PR g qLs  qr PR g qRs    g PL qr qLs  g PL qr qRs     g sTrsa  qr  Riq1 PR  Riq2 PL  g a qis  g a  Riq1 PL  Riq2 PR  qr qis*  - Gluon-gluino-gluino Lggg   ig s f abcGa g b  g c Squark-squark-gauge boson-gauge boson 2   L* q L  q R* q R   e eq2 ij A A  q *j qi Lqq    e eq A A  q LqqZZ   g2 2 Z  Z   C qL q L* q L  C qR q R* q R  cos  W  g2 2 Z  Z   C qL Riq1 R qj1  C qR Riq2 R qj2  q *j q i cos  W  g2 zij Z  Z  q *j q i cos  W Tương tác bốn squark a a   Lqqqq g s TmnTrs  Ri1 R j1  Ri2 R j  q jm* qin  Rk1 Rl1  Rk2 Rl2  qkr * qls     a   g s2Tmn Trsa Sij S kl q jm* qin q kr * qls BỔ CHÍNH QCD CHO CẶP SQUARK VỚI THAM SỐ PHỨC Sự pha trộn phần tay chiêu tay đăm squark Khi đó, độ rộng riêng phần phân rã qi ( qi  ti , bi ) thành trạng thái fermion cuối   qi  q     a q  b q ik  ik k   m qi g    qi  q     a q  b q ik  ik   m qi m , m , m   qi q  k0 16 mq3i   mq2  m2  Re  aikq*bikq  mq m  k k   k g  m , m , m   qi q  k0 16 mq3i   mq2  m2  Re  aikq*bikq  mq m  k k   Độ rộng riêng phần phân rã qi ( qi  ti , bi ) thành trạng thái boson cuối (gauge Higgs) là:   qi  W  qk    W qi q j g A  m qi , mW2 , mq2j  g B21Z  mq22 , mZ2 , mq21 Z 16 m m   qi  H   q j    q2  g CqHj qi  mq2i , mH2  , mq2j 16 m †  qi g C  q H i q     qi  H i  q1    16 mW2 mq3i   qi  Z  q1   2 m q , mH2 i , mq21  16 mq32 Ta có nhận xét sau kết nhận Quá trình e e   qi q j diễn thông qua kênh s với hạt truyền photon Z  boson 12 Khả ứng dụng thực tiễn: Các ước lượng số phần kiểm chứng tính khả tín kết thu sử dụng kết thực nghiệm từ LEP, LEP2 13 Những hướng nghiên cứu tiếp theo: Kết tính cho tất giản đồ cho kết luận tính phức tham số MSSM 14 Các công trình công bố có liên quan đến luận văn: Không Ngày 20 tháng 12 năm 2011 Học viên Nguyễn Đức Vinh ... gồm: - Squark-squark-photon   Lqq   ieeq q L*   q L  q R*   q R A     ieeq A  Riq1 R qj1  Riq2 R qj2  q *j   qi   ieeqij A q *j   qi - Squark-squark- Z... g a qis  g a  Riq1 PL  Riq2 PR  qr qis*  - Gluon-gluino-gluino Lggg   ig s f abcGa g b  g c Squark-squark-gauge boson-gauge boson 2   L* q L  q R* q R   e eq2 ij... qj2  q *j   qi   ieeqij A q *j   qi - Squark-squark- Z LqqZ   -   Squark-squark- W  Lqq W  -    ig ig Z  CqL q *L  q L  CqR q R*   q R  cij Z  q *j   qi