sự phân cực của ánh sáng
S PHÂN C C C A ÁNH SÁNG ! "#$%&'()(*+, /01 2! 3,45()(%&' 6! 700) 8! 9&'5()(:/;<=0#>?!@(0.A:B%& ' C! 9&'.%,DA E! @(+,+#F)G 1. HIỆN TƯỢNG PHÂN CỰC ÁNH SÁNG 1.1. Thí nghiệm về hiện tượng phân cực ánh sáng Bản Tuamalin: -H = I0.+./ /. )J #K # LM N OM P( +G N +, Q RSGT+U).).F/V=! W 3, -0 0N /#K /;< )( : PX #F! W-/V=P#$0N*/V5+,-0! Bản Tuamalin 1.1. Thí nghiệm về hiện tượng phân cực ánh sáng TN1:Y0N Z)(/LM%#[/;<Y; ⊥FT+U- ! ; - D * %#[ /;<M #K P )( I ) G :P\! 1.1. Thí nghiệm về hiện tượng phân cực ánh sáng TN2:@JP7- MPT?%)G+,- 2 ]GT+UGFY;! @#KP)()- 2 %VG*; ^∆ __∆ 2 I 2 0F4: I 2max ^∆ ⊥∆ 2 I 2 Q4I 2 `0 ^∆ A.F∆ 2 Gαa 2 ( /7/bcI 2 cI 2D KL: "#$+4#KN;P#$0N#$%&'()(! 1.2 Giải thích hiện tượng phân cực ánh sáng -H Wd)(/.'UZ()('UN()(%& '! W3,-0.*.N.N()(Ge[)G)(__ */VM4%V.N.N()(Ge[)G)(⊥* /V!d)(Ge[)G)(DUGF*/VR. *%f! 1.2 Giải thích hiện tượng phân cực ánh sáng TN1:-/#F+,- 0NI-Me[ )G)(%&+JPJDgD * %#[ /;<! I - 0N I9@Ge[)G)(__∆ !R PJDgM- *;#KP)( )- :P\ TN2:-/#F- 2 0NI9@Ge[)G)(__∆ U ^∆ __∆ 2 - 2 .*.N.Na 2 0F4a 2D ^∆ ⊥∆ 2 - 2 4%V.N.Na 2 Q4a 2D ^∆ ⊥∆ 2 - 2 .*%fMa 2 (/7/! 2 0 1 I I = 6!700) 6! -B 6700) a b 0N#KPh)(/#F:*+,=Na0N #KPh)():/:Qi! 700). a`a b .) 2 j Fj0NGS/V5+,=! • 2/V).).#KP)(0N'PA! • 2/VG#KP)(0N'=! 6!2700) 8!9&'()(:/;<*=0#>? .)(/;<*=+k0l@@Y6mn4;)(+7( N2:/:Q=!"#$PG0N#$0#>?!-B ].4;2/:Q=nn).).FN).).F Fl"R o! om!@,P<0N%&'%X#/.nnT %XGNG#KP#!/.&1.P7 0:iDA()(#[U0N#KNP#$:+p Snnb!nn-g:&1.P70:iDA()(U0N+4 #KNP#$:+pS1! 8! -B [...]... lưỡng cực điện (hoặc cách điện) thường bị phân cực một phần, với vectơ điện của ánh sáng phản xạ dao động trong mặt phẳng song song vói bề mặt của vật liệu 5 PHÂN CỰC DO PHẢN XẠ (tiếp theo) Một tính chất quan trọng của ánh sáng phân cực phản xạ là độ phân cực phụ thuộc vào góc tới của ánh sáng, với lượng phân cực tăng được quan sát thấy khi góc tới giảm 6 ĐỊNH LUẬT BREWSTER Để có được ánh sáng phân cực. .. Kính phân cực Lăng kính phân cực thường là một tổ hợp lăng kính bằng tinh thể và được chia ra làm hai loại: • Lăng kính chỉ cho một tia phân cực phẳng • Lăng kính cho hai tia phân cực phẳng, phân cực trong hai mặt phẳng vuông góc nhau 4.3 Kính phân cực Lăng kính Nicol Lăng kính lưỡng chiết cho hai chùm tia Bản Tuamalin Bản Polaroid 5 PHÂN CỰC DO PHẢN XẠ Ánh sáng phản xạ từ bề mặt phẳng của. ..4.2 Một số tinh thể lưỡng chiết 4.3 Kính phân cực Khi dùng hiện tượng phản xạ và khúc xạ để có ánh sáng phân cực phẳng thông thường cườìng độ ánh sáng thụ được sẽ rất yếu, vì vậy trong thực tế, người ta không tạo ra ánh sáng phân cực phẳng bằòng phương pháp trên Có thể dùng hiện tượng lưỡng chiết để cho ra ánh sáng phân cực phẳng nhưng các tinh thể lưỡng chiết lại có kích thước... hoàn toàn do sự phản xạ trên bề mặt của 1 môi trường trong suốt, góc tới i phải có một trị số xác định tùy thuộc vào bản chất của môi trường trên 6 ĐỊNH LUẬT BREWSTER (tiếp theo) Tan(i) = n trong đó: n là chiết suất môi trường Góc i được gọi là góc Brewster, kí hiệu là iB 7 CÁC BẢN SÓNG CƠ BẢN Giả sử chấn động tới có dạng : s = a cosωt Khi đi vào bản mỏng tại I, các thành phần của chấn động... a cosα cosωt : y’= a sinα cos (ωt - ϕ) Chấn động ló là tổng hợp của hai chấn động thành phần này BẢN SÓNG λ Chấn động ló vẫn là chấn động OP BẢN SÓNG λ/2 Chấn động ló là chấn động thẳng OP’ đối xứng với chấn động tới OP qua các đường trung hòa BẢN SÓNG λ/4 ωt = π/2 chấn động ló là chấn động elip có hai trục là hai đường trung hòa của bản phần tư sóng BẢN SÓNG λ/4 (các trường hợp khác) a b BẢN SÓNG . 9&'5()(:/;<=0#>?!@(0.A:B%& ' C! 9&'.%,DA E! @(+,+#F)G 1. HIỆN TƯỢNG PHÂN CỰC ÁNH SÁNG 1.1. Thí nghiệm về hiện tượng phân cực ánh sáng Bản Tuamalin: -H = I0.+./ /.. PX #F! W-/V=P#$0N*/V5+,-0! Bản Tuamalin 1.1. Thí nghiệm về hiện tượng phân cực ánh sáng TN1:Y0N Z)(/LM%#[/;<Y; ⊥FT+U- ! ; - D. %#[ /;<M #K P )( I ) G :P! 1.1. Thí nghiệm về hiện tượng phân cực ánh sáng TN2:@JP7- MPT?%)G+,- 2 ]GT+UGFY;! @#KP)()- 2 %VG*; ^∆