Computational Physics - M. Jensen Episode 2 Part 7 pot
Computational Physics - M. Jensen Episode 1 Part 1 ppsx
... . . . . . . . . . . 18 4 11 Monte Carlo methods in statistical physics 18 7 11 .1 Phase transitions in magnetic systems . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 18 7 11 .1. 1 Theoretical background ... . 18 7 11 .1. 2 The Metropolis algorithm . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 19 3 11 .2 Program example . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 19 5 11 .2 .1 ... a program. Part IIntroduction to Computational Physics 1 iiiPrefaceIn 19 99, when we started teaching this course at the Department of Physics in Oslo, Compu-tational Physics and Computational...
- 20
- 206
- 0
Computational Physics - M. Jensen Episode 1 Part 2 pot
... 0.935762E -1 3 -0 .34 21 3 4E-04 10 040.0 0. 424 835E -1 7 -0 .2 21 0 33E+ 01 127 50.0 0 .19 28 75E- 21 -0 .833851E+05 15 560.0 0.875651E -2 6 -0 .850381E+09 17 170.0 0.397545E-30 NaN 17 180.0 0 .18 0485E-34 NaN 17 190.0 ... -0 .3066 811 1E-04 10 040.000000 0. 424 83543E -1 7 -0 . 316 57 319 E+ 01 127 50.000000 0 .19 28 7498E- 21 0 .11 0 729 33E+05 15 560.000000 0.8756 510 8E -2 6 -0 .33 516 811 E+09 18 2 70.000000 0.39754497E-30 -0 . 329 79605E +14 20 980.000000 ... -0 . 329 79605E +14 20 980.000000 0 .18 048 514 E-34 0. 918 05682E +17 23 790.000000 0. 819 4 0 12 6E-39 -0 .50 516 25 4E +22 26 4 10 0.000000 0.3 720 0760E-43 -0 .2 913 7556E +26 2 91 Table 2. 4: Result from the improved algorithm...
- 20
- 231
- 0
Computational Physics - M. Jensen Episode 1 Part 3 doc
... equation that (3 .18 ) (3 .19 )and (3. 20)These equations have the solution (3. 21) and (3. 22)yieldingTo determine , we require in the last equation that (3. 23) (3. 24) 42 CHAPTER 3. NUMERICAL DIFFERENTIATIONAssume ... e.g., (3 .11 )We could also define five-points formulae by expanding to two steps on each side of.Using a Taylor expansion aroundin a region we have (3 .12 )with a first derivative given by (3 . 13 )with ... momentum. In total there 2.4. ADDITIONAL FEATURES OF C/C++ AND FORTRAN 90/95 37 10 p r i n t f ( ,& matr[ 0 ] ) ; 11 p r i n t f ( , matr [ 0 ] ); 12 p r i n t f ( ,& matr[ 1 ] ) ; 13 ...
- 20
- 239
- 0
Computational Physics - M. Jensen Episode 1 Part 4 pdf
... 20.0857 04 20.085539 20.085537 20.25 046 7 20.085537 4. 0 54. 643 6 64 54. 598605 54. 59 815 5 54. 59 815 1 54. 711 789 54. 59 815 05.0 14 8.536878 14 8. 41 4 396 14 8. 41 3 172 14 8. 41 3 1 61 150.635056 14 8. 41 3 159Table 3 .1: Result ... 7.38905 610 0.000000033.0 20 .10 228 045 20.0897 217 6 20.08658307 20.08553692 0.00000009 4. 0 54. 643 66366 54. 60952560 54. 60099375 54. 59 815 003 0.000000 24 5.0 14 8.53687797 14 8 .44 40 810 9 14 8 .42 088 912 14 8. 41 3 15 910 ... in For-tran 90/95 Extrapolat Error0.0 1. 000833 61 1.00020835 1. 00005208 1. 00000000 0.00000000 1. 0 2.720 547 82 2. 718 84 818 2. 718 42 3 41 2. 718 2 818 3 0.000000 01 2.0 7.395 215 70 7.390595 61 7.38 944 095...
- 20
- 258
- 0
Computational Physics - M. Jensen Episode 1 Part 5 pptx
... With respect to pointers this meansthat matr ispointer-to-a-pointer-to-an-integerwhich we can write matr. Furthermore matr isa-pointer-to-a-pointerof five integers. This interpretation is important ... 1 (by construction since the diagonals of equal 1) wecan use the inverse ofto obtain (5 .13 )which yields the intermediate step (5 .14 )and multiplying with on both sides we reobtain Eq. (5 .11 ). ... with on both sides we reobtain Eq. (5 .11 ). As soon as we have we canobtainthrough .For our four-dimentional example this takes the form (5 . 15 )and (5 .16 )This example shows the basis for the...
- 20
- 324
- 0
Computational Physics - M. Jensen Episode 1 Part 7 docx
... theGauss-Legendre method. 1 1.305 3.3342 6 .74 7 7. 473 3 16 .030 10 .9544 28.330 13 .4635 42.556 14 .77 66 57. 444 14 .77 6 7 71 . 670 13 .4638 83. 970 10 .9549 93.253 7. 473 10 98.695 3.3348.3.6 Applications ... Gauss-Legendre 10 1. 8 210 20 1. 214 025 0 .14 6044820 0. 912 678 0.6098 97 0. 2 17 80 91 40 0. 478 456 0.333 71 4 0. 219 3834 10 0 0. 273 724 0.2 312 90 0. 219 3839 10 00 0. 219 984 0. 219 3 87 0. 219 3839achieve a very high precision.The ... 0 .79 923320 0 .79 914 0 0 .79 9233 0 .79 923340 0 .79 9209 0 .79 9233 0 .79 9233 10 0 0 .79 9229 0 .79 9233 0 .79 9233 10 00 0 .79 9233 0 .79 9233 0 .79 92338.4 Treatment of singular IntegralsSo-called principal value...
- 20
- 202
- 0
Computational Physics - M. Jensen Episode 2 Part 1 ppsx
... spin [ j ] spin [ j +1] ;} 10 .4. THE METROPOLIS ALGORITHM AND DETAILED BALANCE 18 1Figure 10 .5: Probability distribution for one walker after 10 , 10 0 and 10 00 steps. 10 .5. PHYSICS PROJECT: SIMULATION ... statistical physics at a given temperature, we need a probability distribution (11 .2) 18 7 10 .3. MICROSCOPIC DERIVATION OF THE DIFFUSION EQUATION 17 7with the obvious solution (10 . 62) Using Eq. (10 .58) ... Fourier transform through (10 .58)and using the definition of the-function (10 .59)we see that (10 .60)We can then use the Fourier-transformed diffusion equation (10 . 61) 10 .3. MICROSCOPIC DERIVATION...
- 20
- 242
- 0
Computational Physics - M. Jensen Episode 2 Part 2 doc
... two-dimensional lattice we obtain the following partition function(11 .22 )and mean energy(11 .23 ) 20 4 CHAPTER 12. QUANTUM MONTE CARLO METHODSwhich can be rewritten as( 12. 5)In general, the integrals involved ... the one-dimensional Ising model withspins with free ends (FE) and periodic boundary conditions (PBC).Number spins up Degeneracy Energy (FE) Energy (PBC) Magnetization 2 1 2 1 2 00 1 -2 The ... form a complete set, viz.,( 12. 3)and assuming the set of eigenfunctions to be normalized, insertion of the latter equation inEq. ( 12. 1) results in( 12. 4) 20 3 12. 2. VARIATIONAL MONTE CARLO...
- 20
- 213
- 0
Computational Physics - M. Jensen Episode 2 Part 3 pps
... 7.71 826 E-041 .20 000E+00 1.08667E+00 2. 233 89E-01 1.49462E- 03 1 .30 000E+00 1.17168E+00 4.78446E-01 2. 18 734 E- 03 1.40000E+00 1 .26 37 4E+00 8.55 524 E-01 2. 924 93E- 03 1.50000E+00 1 .38 897E+00 1 .30 720 E+00 3. 61553E- 03 ... of 2 was used in order to obtain anacceptance of .5.00000E-01 2. 06479E+00 5.78 739 E+00 7.60749E- 03 6.00000E-01 1.50495E+00 2. 32 7 82E+00 4. 824 75E- 03 7.00000E-01 1 . 23 264E+00 9. 824 79E-01 3. 134 45E- 03 8.00000E-01 ... 3. 134 45E- 03 8.00000E-01 1.08007E+00 3. 44857E-01 1.85703E- 03 9.00000E-01 1.01111E+00 7 .24 827 E- 02 8.5 136 8E-041.00000E-00 1.00000E+00 0.00000E+00 0.00000E+001.10000E+00 1. 026 21E+00 5.95716E- 02 7.71 826 E-041 .20 000E+00...
- 20
- 271
- 0
Computational Physics - M. Jensen Episode 2 Part 4 ppsx
... 9.898985E-01 2. 949 052E+00 4. 86 622 3E+00 6.739916E+00 8.56 844 2E+00100 9.9 748 93E-01 2. 98 744 2E+00 4. 96 727 7E+00 6.936913E+00 8.89 628 2E+00 20 0 9.993715E-01 2. 996864E+00 4. 991877E+00 6.9 843 35E+00 8.9 743 01E+00 40 0 ... the potential is symmetric withnmeVnm[eV]86 42 0 -2 -4 -6 -8 0 -1 0 -2 0 -3 0 -4 0 -5 0 -6 0Figure 12. 5: Plot offor =0.1 and 0 .4 nm. Units along the -axis are . Thestraight line is the binding energy ... 2. 996864E+00 4. 991877E+00 6.9 843 35E+00 8.9 743 01E+00 40 0 9.99 846 4E-01 2. 99 921 9E+00 4. 997976E+00 6.996094E+00 8.993599E+001000 1.000053E+00 2. 999917E+00 4. 999 723 E+00 6.999353E+00 8.999016E+00The agreement...
- 20
- 213
- 0
Computational Physics - M. Jensen Episode 2 Part 5 pdf
... second-order equation goestypically like(14 .2) A well-known second-order equation is Newton’s second law(14.3)whereis the force constant. ODE depend only on one variable, whereas 25 5 26 2 CHAPTER ... derivative in our Taylor expansion. We have then(14 .22 )The second derivative can be rewritten as(14 .23 )and we can rewrite Eq. (14.14) as(14 .24 ) 25 0 CHAPTER 13. EIGENSYSTEMSweights. You then map ... encounter is the Euler-Richardson method with(14. 32) and(14.33) 25 2 CHAPTER 13. EIGENSYSTEMSWe can use this to express a principal values integral as(13.61)where the right-hand side is no longer...
- 20
- 284
- 0
Computational Physics - M. Jensen Episode 2 Part 6 pptx
... errmax ;double yout [ 2] , y_h [ 2] , y_m [2] , y1 [ 2] , y2 [ 2 ] , delt a [ 2] , ys cal [ 2 ];const double eps =1.0e 6; const double s a fet y =0.9;const double er rcon =6. 0e 4;const double ... phi and v /yout [0]= yin [ 0 ] +1.0 / 6 .0 ( k1 [0] +2 k2 [0] +2 k3 [0]+ k4 [ 0]) ;yout [1]= yin [ 1 ] +1.0 / 6 .0 ( k1 [1] +2 k2 [1] +2 k3 [1]+ k4 [ 1]) ;} 28 0 CHAPTER 14. DIFFERENTIAL EQUATIONSvoid ... [ 2 ] and k2 [ 2] fo r t h i sk1 [ 0 ] , k2 [ 0 ] are the parameters f or phi ,k1 [ 1 ] , k2 [ 1 ] are the parameters f or v/int i ;double t_h ;double yout [ 2] , y_h [ 2 ] ; / / k1 [2] ...
- 20
- 388
- 0
Computational Physics - M. Jensen Episode 2 Part 7 pot
... following conditionat (15 .22 )We can modify this expression by normalizing the function. ThenEq. (15 .22 ) becomesat (15 .23 )For an arbitary value of the eigenvalue Eq. (15 .22 ) will not be satisfied. ... simplified as(16 .26 )and(16 . 27 )The one-dimensional diffusion equation can then be rewritten in its discretized version as(16 .28 )Defining results in the explicit scheme(16 .29 )Since all the ... eigenvalues until Eq. (15 .23 ) is satisfied. 14.9. PHYSICS PROJECT: STUDIES OF NEUTRON STARS 29 1Quantity UnitsMeVfmMeVfmfmMeVcKg= MeVc1 Kg = MeVcmMeV c1 97. 3 27 MeVfmlist here the units...
- 20
- 269
- 0
Computational Physics - M. Jensen Episode 2 Part 8 docx
... Possibleboundary and initial conditions with are(16. 58) 3 12 CHAPTER 16. PARTIAL DIFFERENTIAL EQUATIONSprograms/chap16/program2.f90! Program to solve the 2 dim Laplace equation usi ng i t e r a t i ... as(16.47)or in matrix-vector form as(16. 48) where the vectoris the same as defined in the implicit case while the matrix is(16.49)16 .2. 5 Non-linear terms and implementation of the Crank-Nicoloson scheme16.3 ... for thewave equation and applications16.5 Inclusion of non-linear terms in the wave equation Chapter 18 Hydrodynamic models 321 16 .2. DIFFUSION EQUATION 309ENDDO! write out for t = 0t =...
- 20
- 248
- 0
Computational Physics - M. Jensen Episode 2 Part 9 pdf
... Computational Physics (Wiley, 199 7).[7] E.W. Schmid, G. Spitz and W. Lösch, Theoretische Physik mit dem Personal Computer,(Springer, 198 7).[8] J .M. Thijssen, Computational Physics, (Springer, 199 9). [9] ... (Springer, 199 3).[4] S.E. Koonin and D. Meredith, Computational Physics, (Addison Wesley, 199 0).[5] F.S. Acton, Numerical Methods that work, (Harper and Row, 197 0).[6] R.H. Landau and M.J. Paez, Computational ... deValencia, 199 7).[10] H. Gould and J. Tobochnik, An Introduction to Computer Simulation Methods: Applica-tions to Physical Systems, (Addison-Wesley, 199 6).[11] M. Metcalf and J. Reid, The F90 Programming...
- 5
- 242
- 0
Từ khóa: thiết kế bài giảng tự nhiên và xã hội 3 tập 2 part 7thiết kế bài giảng tiếng anh 11 tập 2 part 7thiết kế bài giảng lịch sử 11 tập 2 part 7tiếng nhật dành cho người mới bắt đầu tập 2 part 7 pdfphòng giáo dục và đào tạo huyện yên thế trường tiểu học xuân lương mễn m thut lp 2 bài 7 vẽ tranh đề tài em đi học giáo viên ngô đình trinhgiáo trình mỹ thuật và phương pháp dạy học mỹ thuật part 7 pot15 tr thermal analysis fundamentals and applications to polymer science part 7 potthiet ke bai giang tieng viet 3 tap 2 part 10 potsgiáo trình mỹ thuật trang phục part 7 potxvới x4 1 43m đối chiếu với sơ đồ dự kiến bố trí cốt xiên thấy rằng mặt cắt đó nằm trong vùng có cốt xiên ax2 ax2 là do uốn 2ф22 từ dưới lên ax2 2ф22 7 6 cm22 hs lµm 9 5 3 9 7câu 11 trong thí nghiệm giao thoa ánh sáng dùng 2 khe iâng young biết bề rộng 2 khe cách nhau 0 35mm từ khe đến màn là 1 5 m và bước sóng 0 7 m khoảng cách 2 vân sáng liên tiếp làbµi tëp 2 cho 7 8 gam hçn hỵp a gåm ancol metylic vµ ancol etylic t¸c dơng hõt víi na thu ®ỵc 2 24 lýt h2 §ktc phçn tr¨m khèi lỵng cđa ancol etylic trong hçn hỵp a lµbài 7 viết phương trình đường thẳng đi qua m 1 1 2 và song song với đường thẳng xác định bởi 2 mặt phẳnglớp 5a chỉ gặp ở lỗ khoan lk3 lớp này nằm dưới lớp 2b có cao độ mặt lớp 13 5m cao độ đáy lớp 16 2 m bề dày 2 7 mNghiên cứu sự biến đổi một số cytokin ở bệnh nhân xơ cứng bì hệ thốngBáo cáo quy trình mua hàng CT CP Công Nghệ NPVchuyên đề điện xoay chiều theo dạngNghiên cứu sự hình thành lớp bảo vệ và khả năng chống ăn mòn của thép bền thời tiết trong điều kiện khí hậu nhiệt đới việt namMột số giải pháp nâng cao chất lượng streaming thích ứng video trên nền giao thức HTTPNghiên cứu vật liệu biến hóa (metamaterials) hấp thụ sóng điện tử ở vùng tần số THzNghiên cứu tổ chức chạy tàu hàng cố định theo thời gian trên đường sắt việt namđề thi thử THPTQG 2019 toán THPT chuyên thái bình lần 2 có lời giảiGiáo án Sinh học 11 bài 13: Thực hành phát hiện diệp lục và carôtenôitGiáo án Sinh học 11 bài 13: Thực hành phát hiện diệp lục và carôtenôitĐỒ ÁN NGHIÊN CỨU CÔNG NGHỆ KẾT NỐI VÔ TUYẾN CỰ LY XA, CÔNG SUẤT THẤP LPWANPhát triển mạng lưới kinh doanh nước sạch tại công ty TNHH một thành viên kinh doanh nước sạch quảng ninhTrả hồ sơ điều tra bổ sung đối với các tội xâm phạm sở hữu có tính chất chiếm đoạt theo pháp luật Tố tụng hình sự Việt Nam từ thực tiễn thành phố Hồ Chí Minh (Luận văn thạc sĩ)Phát hiện xâm nhập dựa trên thuật toán k meansThơ nôm tứ tuyệt trào phúng hồ xuân hươngGiáo án Sinh học 11 bài 15: Tiêu hóa ở động vậtNguyên tắc phân hóa trách nhiệm hình sự đối với người dưới 18 tuổi phạm tội trong pháp luật hình sự Việt Nam (Luận văn thạc sĩ)Giáo án Sinh học 11 bài 14: Thực hành phát hiện hô hấp ở thực vậtGiáo án Sinh học 11 bài 14: Thực hành phát hiện hô hấp ở thực vậtChiến lược marketing tại ngân hàng Agribank chi nhánh Sài Gòn từ 2013-2015